U
NIVERSIDADE DES
ÃOP
AULOE
SCOLA DEE
NGENHARIA DES
ÃOC
ARLOSDEPARTAMENTO DE
ENGENHARIA
MECÂNICA
n t jn ne
oX
t
x
(
)
/2 2 /(
)
1
T T t jn nx
t
e
dt
T
X
oSerie de Fourier VS. Integrais de Fourier
Série: válido para sinais Periódicos
F
e
d
t
x
(
)
j t2
1
)
(
x
t
e
dt
F
(
)
(
)
jt eIntegrais: válido para sinais Transientes
x t dt
( )
𝑋 𝑘 =
𝑛=0 𝑁−1
𝑥 𝑛 . 𝑒−𝑗2𝜋𝑘𝑁 𝑛 , 𝑘 = 0, 1, 2, … , 𝑁 − 1
Transformada de Fourier de uma série
seja:
x(n) o enésimo termo da serie [temporal] X(k) o enésimo termo da série de Fourier N o número de elemtnos na série
Contribuiram para este método eficiente: Gauss (1805) e Cooley Tukey (1965)
Define-se a DFT como:
Onde: 𝑒−𝑗2𝜋𝑘𝑁 𝑛 = cos 2𝜋𝑘
𝑁 𝑛 −𝑗 sin
𝑒−𝑗2𝜋𝑘𝑁 𝑛 = cos 2𝜋𝑘
𝑁 𝑛 −𝑗 sin
2𝜋𝑘 𝑁 𝑛
Transformada de Fourier de uma série
Graficos variando k e mostrando os senos e cossenos
Sendo assim:
DFT vs FFT
𝑂(𝑁2) ≈ 1 × 109 𝑂(𝑁 log2 𝑁) ≈ 500.000
1𝑠 ≈ 0,5 𝐻𝑧
0,0005𝑠 ≈ 1000 𝐻𝑧
# de operações Tempo / Banda
e.g.
oper @ 1ns
DFT
FFT
Dada uma série temporal de N elementos
𝑂(𝑁2) ≈ 1 × 1018 𝑂(𝑁 log2𝑁) ≈ 30 × 109 31 𝑎𝑛𝑜𝑠‼! 30 𝑠𝑒𝑔𝑢𝑛𝑑𝑜𝑠 e.g. oper @ 1ns DFT FFT
N = 1 × 109 (e.g. 377 min de audio @ 44100Hz)
DFT vs FFT
(cont)
Conteúdo
Tópicos abordados:
• Fenômenos de “Aliasing” e “Leakage” • Amostragem de sinais temporais
É o processo de se obter uma representação discreta de um sinal temporal contínuo:
Conversão de um trem de pulsos em uma sequência x x (t) s (t) f (t) ts F [n] = x (nts) Conversor A/D Onde:
• x(t) - Sinal contínuo no tempo • s (t) - Função amostradora • f (t) - Sinal amostrado
• f [n] - Sequência amostrada • T - Período de Análise
• ts - Período de amostragem
x (t) T t t t t ts W (t) s (t) f (t) T = N (ts) fs = 1 / ts f (t) = w(t)s(t)x (t)
f [n] f [n] = x (n ts) x (t) T t t t ts W (t) s (t) T = N (ts) fs = 1 / ts
• ts é o período de amostragem, fs = 1/ ts é a frequência de amostragem
• O processo de amostragem geralmente não é reversível, isto é, dado f [n], não é possível reconstruir x (t).
• A diferença essencial entre f (t) e f [n] é que, em princípio, f (t) é uma função contínua (um trem de impulsos enquanto que f [n] é uma sequência.
• O número total de amostras N é geralmente definido por N = 2p (1024, 2048,
4096,...)
• A função de janela w (t) controla o tempo de análise
Para saber mais ver “Sigma Delta”
Funções Utilizadas
Domínio do Tempo Domínio da Frequência
Sinal Periódico Espectro
Auto-correlação
Densidade Auto-Espectral (RMS/Hz ou MS/Hz) Power Spectrum Density
(Unit^2/Hz)
Correlação Cruzada Cross Spectrum
Processo de Digitalização do Sinal
É importante notar que um sinal digitalizado não é discretizado apenas no
domínio do tempo, mas também em amplitude
Obs. Todo sistema de aquisição dedicado a medição de vibração/analise modal é provido de ajuste de ganho de entrada (range). Outra alternativa é oferecer mais bits, aumentando o “dynamic range”. Nem toda placa de aquisição (e.g. destinada a DSP) oferece esta opção.
Problemas de Quantização: Compactando Audio
mp3 44 100Hz @ 320 kbps 3 620 KB
wav 44 100Hz 95 797 KB
mp3 44 100Hz @ 48 kbps 1 630 KB
Problemas de Quantização: Compactando Cor
24 bits
16 mi cores
8 bits
paleta com ajuste
Problemas de Quantização: Imangens em movimento
O Fenômeno de “Aliasing”
Aliasing É um fenômeno (erro) que ocorre no
proces-so de amostragem quando fs = 1/ ts não é alta o suficiente para amostrar o sinal no tempo. Exemplo:
0 5 10 1 0 1 t x (t ) Sinal real Sinal amostrado
Sem aliasing Com aliasing
Não confunda ...
... Aliasing ou Rolling Shutter?
Exemplos de Rolling Shutter
Cessna: https://www.youtube.com/watch?v=eTW0rNgMcKk
CCD vs. CMOS: https://www.youtube.com/watch?v=4lHlzRw_Oek
Ventilador: https://www.youtube.com/watch?v=EaB9EHeDLSk
Kalimba: https://www.youtube.com/watch?v=bzjwnZDScxo
Violão: https://www.youtube.com/watch?v=xg7jkn2A16g
O Fenômeno de “Aliasing”
Faixa Útil 0 dB -80 dB H () s / 2 -40 dBO filtro é aplicado ao sinal antes da amostragem:
A frequência de amostragem s deve ser no mínimo o dobro da denominada
O Fenômeno de “Leakage”
h
s fs
Janela n Janela n + 1
T 2 T
Vejamos o caso de: x ( t ) = sen ( Nc o t ) Nc - Número de cíclos na janela de duração T
o - Frequência Fundamental
p – p-ézima coeficiente de fourier
Xp para Nc = 10
Frequência do sinal
Xp para Nc = 10.5
Frequência do sinal
Xp para Nc = 10.25
O Fenômeno de “Leakage”: Solução
Redução do Leakage: Uso de Janelas w (t). As mais usadas são: Retangular,
Hanning, Flat Top e Kaiser Bessel
O Fenômeno de “Leakage”: Solução
Redução do Leakage: Uso de Janelas w (t). As mais usadas são: Retangular,
Hanning, Flat Top e Kaiser Bessel
Exemplos: no dominio da frequencia
O Fenômeno de “Aliasing e Leakage”
Estimativa das FRFs
auto-spectrum avarage FFT anti-aliasing A/D x(t) FFT anti-aliasing A/D y(t) cross-spectrum avarage X( ) Y( ) auto-spectrum avarage Gxx ( ) Gyx ( ) Gxy ( ) Gyy ( )
p 1 k p 1 k 1Gxx
Gyx
H
p p 1 n 2Gxy
Gyy
H
Os estimadores de FRF mais comuns são H1 e H2 • H1 é sensível a ruído no canal de entrada
XX YY YX
G
G
G
H
H
.
2 2 1
Função Coerência
Pode ser obtida como a razão entre H1 e H2 • H1 - limite superior da FRF
p 1 n p 1 n 3'
Grx
'
Gry
H
Amp. + Shaker h(t) + + x(t) y(t) r(t) 1 x’(t) 2 y’(t) + + cross-spectrum avarage cross-spectrum avarage Grx’ Gry’
Gyy
Gyx
Gxy
Gxx
Gxxy
1
Hv
V
• H3 precisa de um canal extra para o cálculo dos espectros cruzados
• Hv precisa da solução de um auto-problema
Setup
Alguns dados Experimentais
(1) Tektronix 2631 Spectrum Analyzer (2) Power Amplifier
(3) Shaker MB Dynamics Modal 50 (4) Kistler 912 Force Transducer (5) B&K 4375 Accelerometer (6) B&K 2626 Charge Amplifier
(7) Aircraft Type of Structure 1m long and 1m span
out in 1 2 3 4 V E a f (1) (2) (3) (4) (5) (6) (7) (5) 1 1 a2
Caso Ideal
0 50 100 150 10-2 100 102 H11 H21 Frequency [Hz] F R F [ g /N ] 1 11 21 C o h e re n c e• FRFs mostrando ressonancias e anti-ressonâncias claras
• As funções coerência mostrando valor unitário para a maioria da banda
Addition of noise on the input signal
out in 1 2 3 4 E a f1 1 a2B&K Test Unit ZZ 0201
• The input signal passes through a device
that contaminates it with a white
random noise.
• The device mentioned above is a B&K Test Unit ZZ 0201
• This piece of equipment allows the addition of low and high noise, low and high delay or any combination of them • In the same manner, the output signal
passes through the Test Unit so as we can have it contaminated by the random noise out in 1 2 3 4 E a f1 1 a2
Experimental Results
Addition of noise on the input signal
0 50 100 150 10-2 100 102 H 11 H111 H211 Frequency [Hz] F R F [ g /N ] 0 1 11 ` 11 C o h e re n ce
• H1 is sensitive to noise on the input channel
• The drop-off in the force in the vicinities of the structure’s resonances leads to low signal to noise ratio
• The Coherence shows low values nearby the resonance frequencies
Experimental Results
Addition of noise on the input signal
0 50 100 150 10-2 100 102 H 21 H121 H221 Frequency [Hz] F R F [ g /N ] 0 50 100 150 0 1 21 ` 21 Frequency [Hz] C o h e re n ce
• H2 that showed better results in the driving point FRFs, overestimated resonance peaks on the transfer FRFs
• The Coherence shows the same behaviour as before, taking low values nearby the resonance frequencies
Experimental Results
Addition of noise on the input signal
0 50 100 150 10-2 100 102 H 11 H311 Hv 11 Frequency [Hz] F R F [ g /N ] 10-2 100 102 H 21 H321 Hv 21 F R F [ g /N ]
• H3 and Hv show a much better agreement with the ideal case
Experimental Results
Addition of noise on the
output
signal
0 50 100 150 10-2 100 102 H 11 H111 H 211 Frequency [Hz] F R F [ g /N ] 0 50 100 150 0 1 11 `11 Frequency [Hz] C o h e re n c e
• H2 is sensitive to noise on the output channel. It become evident by observing the anti-resonances
• The Coherence shows low values in the low frequency range and nearby the anti-resonance frequencies
Addition of noise on the
output signal
Experimental Results
0 50 100 150 10-2 100 102 H 21 H 121 H 221 Frequency [Hz] F R F [ g /N ] 0 1 21 ` 21 C o h e re n c e• The transfer FRFs still show some noise in the low frequency range
• H2 FRF show a peak at 60 Hz related to the electrical supply. The appearance of this peak reveals the sensitivity of the estimator to noise on the output channel
Conlcusões
• Analizadores Espectrais Digitais usam FFT (ou DFT) para o cálculo dos espectros • É de responsabilidade esclusiva do experimentalista a escolha das funções apropriadas.
• É preciso usar estimadores adequados em função da fonte de excitação
• H1 não é recomendado para ensaios com excitação via Shaker, já que a queda na força de excitação deixa o sinal de entrada vulnerável a ruídos externos.
• H2 é uma boa escolha quando as fontes principais de ruído estão nos sinais de saída. • H3 não existe na maioria dos equipamentos, mas é de implementação simples, bastando dispor de um sinal não-correlato.