ÉTUDE D’UNE RÉACTION (d, p) AVEC INTERACTION GLOBALE DANS LA VOIE DE SORTIE

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Submitted on 1 Jan 1966

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ÉTUDE D’UNE RÉACTION (d, p) AVEC INTERACTION GLOBALE DANS LA VOIE DE

SORTIE

C. Maguin, J. Pigeon

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C. Maguin, J. Pigeon. ÉTUDE D’UNE RÉACTION (d, p) AVEC INTERACTION GLOBALE DANS LA VOIE DE SORTIE. Journal de Physique Colloques, 1966, 27 (C1), pp.C1-124-C1-125.

�10.1051/jphyscol:1966162�. �jpa-00213046�

C l - 1 2 4 C. MAGUIN ET J. PIGEON

que l'absorption sur deux nucléons serait de

-

³⁰

^%.

Bibliographie Quelques exemples laissent supposer dans certains

cas que l'absorption du K - peut se faire sur un groupe- [l] CONDO (G. T.), HILL (R. D.), Phys. Rev., 1963, 129, ment de nucléons (une cellule a par exemple, auquel ^388.

cas on a émission d'un :H énergique). Dans le cas des ^[2] EISENBERG (Y.), FRIEDMAN (M.), ALEXANDER (G.), KESSLER (D.), NUOVO Cim., 1961,22,1.

h~~erfragments, 74

%

des événements Passent Par _[3] PATRICK (J. W.) and JAIN (P. L.), Nucleur Physics,

l'intermédiaire d'un Z. 1965, 73, 681-694.

ÉTUDE D'UNE REACTION (d, p) AVEC INTERACTION GLOBALE DANS LA VOIE DE SORTIE

C. MAGUIN et J. PIGEON Institut de Physique Nucléaire de Lyon

Résumé. - Nous présentons un calcul de la section efficace différentielle de la réaction 28Si (d, p) 29Si faisant intervenir une interaction globale de tous les nucléons du noyau final sur le proton émergent. Les résultats obtenus par l'approximation PWBA montrent un maximum pro- noncé ^à l'avant.

Abstract. - A theoretical differential cross-section for the Si28 (d, p) Si29 reaction is given which assumes the outgoing proton in a central shell mode1 potential of the residual nucleus. A PWBA calculation shows a strong forward asymmetry.

1. Introduction.

-

L'extension aux collisions de réarrangement du formalisme de la diffusion élastique, basée sur les équations intégrales de Lippmann- Schwinger, implique essentiellement l'introduction d'états libres des particules en interaction. De plus, les potentiels qui interviennent sont indépendants du temps (approximation soudaine) [Il.

Nous avons examiné si une distribution dissymé- trique pouvait être obtenue en faisant appel unique- ment aux conditions énoncées : états libres et proces- sus rapide. Le potentiel d'interaction suppose néces- sairement une description d'un mécanisme particulier.

Jusqu'ici on a fait intervenir des processus individuels nucléon-nucléon, ou nucléon-petit groupe de nucléons, tout en conservant un noyau-cible inerte.

Nous avons choisi un processus à un seul nucléon dans la voie de sortie, et utilisé le potentiel du modèle des couches simplifié dans cette première étude.

II. Cadre général du calcul.

-

Le calcul du PWBA a l'avantage d'être plus simple qu'un calcul en DWBA tout en conservant la même allure générale. Nous l'avons appliqué à 28Si(dp) 29Si. Le deuton incident a été pris dans l'état pur 3S, avec fonction radiale de Hulthén

du même type que le potentiel d'interaction. On ne connaît pas analytiquement les fonctions propres d'un tel puits, mais on peut monter [2] que celles de l'oscil- lateur harmonique coupé en sont une approximation suffisante. On a donc un neutron fixé dans un état 2 S +(pO) dans le puits

et un proton soumis au potentiel

III. Forme théorique de la section efficace.

-

Des manipulations classiques conduisent à l'expression :

exp( - ar) - exp ( - Pr) avec r < la plus petite des deux valeurs rpc, f o = c . -

r

r > la plus grande des deux valeurs

1 ²

Le neutron devrait être fixé dans un puits gaussien r1,c

.

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphyscol:1966162

ÉTUDE D'UNE RÉACTION (d, p) C l - 125

IV. Calculs numériques. - Ils ont été effectués sur CAE 510, les intégrales doubles étant calculées par la méthode de Simpson. Les valeurs des paramètres utilisés sont :

deuton : a = 0,232 fm-' /3 = 1,202 fm-'.

1-

- I I -

V. Résultats. Discussion.

-

On constate des phé- nomènes classiques [2] :

- une forte dissymétrie vers l'avant,

- pour une valeur de ^p fixée, l'augmentation de R, ramène le minimum vers les petits angles (8 z 33"

pour R, = 9,80 fm). Malheureusement le deuxième maximum remonte progressivement presque au niveau du pic (Fig. l),

- pour R, donné, le rapport des amplitudes du pic et du premier maximum croît quand p décroît (portée d'interaction croissante), en même temps que le minimum glisse lentement vers les petits angles (fig. 2).

S i 28 (d,p) Si 29 FONDAMENTAL Ed=8MeV

Si28Cdp)Si 2 9 FONDAMENTAL E,,8M eV p,O,'l80 fm-'

En fait, il n'est pas question avec une théorie aussi succincte d'obtenir un bon accord expérimental ; tout au plus peut-on dire qu'il n'est pas plus mauvais que celui de la théorie Butler-Born avec potentiel V,,, seul.

Le résultat essentiel nous semble être l'obtention d'une distribution angulaire asymétrique avec le potentiel classique du modèle en couches.

Bibliographie

[l] MESSIAH (A.), Mécanique quantique, Dunod, 1962, 2, chap. XIX.

[2] MASSOT (J. N.), Thèse 3e cycle IPN, Lyon, 1964.