HAL Id: jpa-00212638

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Submitted on 1 Jan 1956

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Formule universelle pour les coefficients massiques d’ionisation, ı/ρ, des rayons X et γ. Etudes sur le

spectre continu “ technique ” des rayons X.-III

H. Tellez-Plasencia

To cite this version:

H. Tellez-Plasencia. Formule universelle pour les coefficients massiques d’ionisation, ı/ρ, des rayons

X et

γ

. Etudes sur le spectre continu “ technique ” des rayons X.-III. J. Phys. Phys. Appl., 1956, 17

(S3), pp.32-34. �10.1051/jphysap:0195600170303200�. �jpa-00212638�

32 A.

FORMULE UNIVERSELLE POUR LES COEFFICIENTS

MASSIQUES D’IONISATION, 0131/03C1,

DES RAYONS X ET y.

ÉTUDES

SUR LE SPECTRE CONTINU ^«

TECHNIQUE »

DES RAYONS X.-III Par H.

TELLEZ-PLASENCIA,

Chargé de Recherches au C. N. R. S.

Laboratoire central des Services

chimiques

^{de l’État.}

PHYSIQUE APPLIQUÉE ^TOME 17, ^MARS 1956,

Sommaire. ^- On propose ^une formule, ^{facile à} dériver,

pour le coefficient v/P définissant l’énergie des électrons libé- rés par

l’absorption

des rayons X et y.

Le coefficient d’ionisation L

¡p)

⁼

(aT + aE) /p,

se compose : du coefficient

d’absorption photo- électrique, t /p, corrigé

d’un facteur ^a

exprimant

la fraction

d’énergie

transformée ^en

photoélectrons (1--oc,

^en

photons

^de

fluorescence) ;

^{et du coef-}

ficient de formation d’électrons de

recul, aE /p.

^La

formule

proposée pour U /p [1] peut

^{être utilisée}

encore pour

i /p,

^aux

paramètres près,

mais il faut la

compléter,

^{car les courbes}

présentent

^d’autres

accidents au

voisinage

^{du saut K}

(fig. 1, Kr, Xe).

Elles se

composent

^{de 4}

parties (X

^en

ângstroms) :

Zone K. ^- Zone de

divusion prédominante :

Zone

d’absorption :

Zone de

prédominance

^du

facteur

^{oc :}

Zone L :

Les valeurs des

paramètres

^{en fonction de}

Z,

nombre

atomique,

^{sont données} par les formules

suivantes (fig. 2) :

FIG. 1. - Valeurs de

log-en

fonction de log ¹

(A).

p

En trait continu, ^courbes

calculées

_d’après les formules de Victoreen et de Klein-Nishina ; lignes ^{de croix,} d’après ^les

valeurs empiriques ^des paramètres, déduites des courbes

précédentes ; lignes ^de points, d’après ^les paramètres

déduits des formules (5) ^à

(13).

Les ordonnées marquées ^du

symbole

d’un corps ^corres-

pondant

à la valeur

log - == - 1

^{pour ce corps.}

P

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysap:0195600170303200

33 A

TABLEAU 1

Valeurs des paramètres ^des formules (1) ^à

(4).

Romaines : Valeurs

empiriques.

Italiques : Valeurs calculées

d’après

^les

formules (5)

^à

(13).

Il

n,’existe

pas de ^mesures directes

de t p.

^Il

faudrait

recueillir,

^{dans un}

récepteur sphérique

centré sur

l’absorbant,

^les

rayonnements direct, de

fluorescence et

diffusé,

dont la valeur

sprait

1 ^-

e-lx ;

tandis que l’on mesure p.,

/p

^{en mesurant}

le

rayonnement direct,

à l’exclusion des _rayons

divergents,

^dont

l’énergie

^est

comptée

^comme

absorbée,

^mais n’a pas d’effet ionisant.

Ainsi,

^{nos données de}

départ

^sont calculées : Pour _T,

d’après

^{la formule de Victoreen}

[2] ;

^nous

devons relever une

expression ambigpë,

^sinon

erronée,

^de cet auteur : ^« T is

assumed

to be the

sum of the

photoelectric absorption

coefficient and the true

absorption

coefficient associated with

scattering

^».

Or, l’absorption

^vraie par

diffusion

^ne

peut exprimer, semble-t-il,

que la fraction

d’énergie

^des

photons communiquée

^{aux élec-}

trons de recul : nous la

désignons

par ^03C3E Mais la formule de Victoreen ^- d’ailleurs excellente ^- ne

peut

pas contenir ^ce

terme,

parce que :

1)

pour Z ^{et À}

petits,

^{les courbes de T}

d’après

Vic’toreen tendent à décroître comme

X3

^{et donnent}

des

valeurs

^très inférieures à _aE

(de

l’ordre de 10-5 contre

10-1.5).

^Si elles contenaient

l’absorption

vraie par

diffusion,

elles auraient l’allure carac-

téristique

^{de notre}

figure 1 ;

2)

pour

obtenir y (absorption globale)

^Victo-

reen

ajoute

^{à sa} formule celle de Klein-Nishina pour la diffusion.

Or,

^{cette formule}

(14, ci-dessous)

est celle du coefficient

global qui comprend

^{tout :}

photons

^{modifiés et} électrons de recul. Si la

phrase

discutée était

exacte,

^ces derniers seraient

comptés

deux fois. Nous

adoptons

donc la formule de Victoreen comme

expression

pure ^et

simple

^{de T.}

Le facteur ^ce coeficient de T dans la formule de

ifp,

^a été. étudié _par nous à

plusieurs reprises ;

nous le

calculons, d’après

^notre propre ^formule

[3, 4, 5].

Enfin,

pour ^{a nous} utilisons les formules de Klein-Nishina

[6]

(ici,

^{ce a un autre sens : ce = h}

/mc03BB).

Coefficient

^de

diffusion globale,

^Ge

/p :

34A

Coefflcient

^de

formation

^de

photons modifiés, ^formule (4) :

et en fin

La

figure

^{1 montre les courbes ainsi}

calculées, comparées

^avec celles de nos formules

(1)

^à

(4).

Avec les

paramètres

^«

empiriques »

déduits des

premières, les

^{écarts ne}

dépassent

pas

0,05

^unités

log ;

^{avec les}

paramètres

^«

interpolés » d’après

^les

formules

(5)

^à

(9)

les écarts

peuvent

^atteindre

0,15

unités

log

pour les corps

légers.

^{Mais ces écarts se}

situent dans la zone de

log (L /p) - - 1,5,

^{et les}

écarts absolus sont

petits.

Pour

l’hydrogène,

les formules

(5)

^à

(9)

^donnent

des résultats erronés pour Z ⁼

1,

mais accep- tables avec Z ⁼

0,5 ;

^car

Z fA

⁼

1,

pour

H, a

^la

valeur, -

0,5

pour ^tous les autres corps. Il faudrait utiliser Z ⁼ 1

pour Je deutérium,

^{et Z =}

1,5

pour le tritium.

Les dérivées des formules

(1)

^à

(4)

^{sont :}

formule (1) :

formule (2) :

f ormule (3) :

FIG. 2. - Valeurs

empiriques (points)

^{ou calculées}

jcourbes)

^des paramètres des formules

(1)

^à

(4).

Manuscrit reçu le 30 avril 1955.

BIBLIOGRAPHIE

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TELLEZ-PLASENCIA

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