HAL Id: jpa-00240084

HAL Id: jpa-00240084

https://hal.archives-ouvertes.fr/jpa-00240084

Submitted on 1 Jan 1897

HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of sci- entific research documents, whether they are pub- lished or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers.

L’archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d’enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

E. Perreau, M. Dufour

To cite this version:

E. Perreau, M. Dufour. Philosophical magazine5 e série, T. XLIII ; avril 1897. J. Phys. Theor. Appl.,

1897, 6 (1), pp.389-396. �10.1051/jphystap:018970060038900�. �jpa-00240084�

PHILOSOPHICAL MAGAZINE 5e série, ^T. XLIII ; avril 1897.

E. RUTHERFORD. - On the electrification of gases exposed ^to Rôntgen rays, and the absorption ^of Rôntgen ^radiation by gases and vapours (Sur ^{l’électri-}

sation des gaz exposés ^aux rayons Rôntgen ^et l’absorption ^{de ces} rayons par les gaz ^{et les} vapeurs). ^{- P.} 241;

L’action des rayons X

permet

d’obtenir de l’air

électrisé,

^au

moyen de la

disposition

suivante : une des

parois

^d’une

large

^caisse

métallique

^est

percée

^{d’un trou dans}

lequel

^est

mastiqué

^{un tube de}

verre ; suivant l’axe du tube de verre est fixé un fil

métallique qui

s’avance dans l’intérieur de la

caisse,

au-delà de l’extrémité du tube de _{verre ;} le fil est relié ^à l’une des extrémités d’une

pile

dont l’autre extrémité est au

sol;

^{la caisse}

métallique

^est

également

^au

^{sol ;} si,

^{à travers une des}

parois

^{de la}

^caisse,

formée par

exemple

par ^une lame mince

d’aluminium,

^{on envoie} des rayons

X,

il s’établit un

courant entre le fil et la

caisse ;

^{si alors on} provoque ^{un courant} d’air dans le tube de _verre, une

partie

^des

particules chargées

n’arrive

plus jusqu’au ^fil,

^et l’air entrainé est

chargé

d’une électricité de

signe

^{contraire à} celui de la

charge

^{du fil.}

On

peut,

^{avec certaines}

précautions,

^{recevoir cet air sur une}

plaque métallique

^{reliée à}

l’aiguille

^d’un

électromètre, qui

^dévie

d’une

façon progressive

^aussi

longtemps

que les rayons X ^et le cou-

rant d’air sont en action.

Au lieu d’une

plaque métallique,

^contre

laquelle

^{le courant d’air}

..

vient se briser d’une

façon plus

^{ou moins}

irrégulière,

^on

peut employer

^{un tube}

métallique

^{à travers}

lequel

^on

dirige

^{le courant}

d’air électrisé.

En faisant croitre le

potentiel

^{du fil}

chargé,

^{les autres conditions}

restant les mêmes, ^{l’auteur a} obtenu les résultats suivants :

Ainsi l’électrisation de l’air passe par ^un

maximuin, qui correspond

J. de Phys., ^3° série, ^{t. VI.} (Juillet 1897.) ²⁸

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphystap:018970060038900

justement

^à la différence de

potentiel

pour

laquelle

^{le courant à tra-}

vers le gaz soumis ^aux rayons X atteindrait ^sa valeur

limite;

^{on s’ex-}

plique

que l’électrisation diminue ensuite

lorsque

la différence de

potentiel augmente,

bien que le débit ^sous l’action des rayons X reste alors constant, par ^ce fait que, ^{à mesure} que le

potentiel croît,

la vitesse avec

laquelle

^les

particules

électrisées se

dirigent

^{vers les}

conducteurs croît

également,

^{de sorte}

qu’une proportion

^de

plus

^en

plus grande

^{de ces}

particules

peut

échapper

^à l’action du courant

d’air.

La

rapidité

^{de la}

décharge

dans le passage de l’air électrisé à ^tra-

vers un tube

dépend

^{du métal}

qui

^{constitue ce tube et aussi du}

signe

de la

charge

du gaz : ainsi ^un tube de zinc se

charge plus

^facilement

lorsque

^{l’air est}

négatif

^que

lorsqu’il

^est

positif,

la différence étant d’environ 20

0/0 ;

la même chose ^a lieu pour

l’étain,

^le

cuivre,

^l’alu-

minium,

^le

plolnb,

la différence étant

toujours

^{dans le} même sens, mais

plus

^{ou moins}

marquée.

On

peut opérer

^{de la même}

^façon

^avec différents gaz ; leur élec- trisation est d’autant

plus

forte que la conductibilité ^sous l’action des rayons X ^est

plus grande;

^ainsi

l’oxygène

^et

l’oxyde

^de

^carbone,

toutes choses

égales d’ailleurs,

s’électrisent _{moins que}

l’air,

^tandis

que l’acide

carbonique

s’électrise

davantage,

les électrisations étant sensiblement

proportionnelles

^aux

conductibilités ;

^les

expériences

faites sur

l’hydrogène

s’accordent

également

^{bien avec} la conducti- bilité de ce gaz soumis ^aux rayons X.

Des dimensions de

l’appareil,

^{de la} vitesse du courant gazeux ^et de la

proportion

^{des ions} entraînés, ^on peut ^{déduire un calcul}

approché

de la vitesse des ions sous l’influence du

champ électrique ;

on trouve ainsi une vitesse d’environ 1 centimètre par seconde pour

un

gradient

^{de 1}

volt, quantité qui

^{est du même} ordre que celle

déduite,

^dans le mémoire

précédent,

de considérations différentes

(~ ).

M. Rutherford étudie ensuite par ^une méthode différentielle

ingé-

nieuse

l’absorption

des rayons X par différents gaz,

qui

peut ^être

mesurée par

le

coefficient X de

l’exponentielle e-Ãl, l

^étant

l’épaisseur

du gaz traversée. Il trouve que les valeurs de ~ varient dans le ^même

sens que celles de la conductibilité ^sous l’action des rayons

X,

^{et à}

peu

près proportionnellement,

^{sans bien}

préciser

^dans

quelles

^con-

ditions ces conductibilités ont été déterminées :

(i) ^Voir ci-dessus, p. 387.

M.

Benoist,

^{en étudiant}

l’absorption

^des rayons X dans

l’air,

l’acide sulfureux et le chlorure de

méthyle,

^{a trouvé}

qu’elle

^{est sen-}

siblement

proportionnelle

^à la densité

(~ ) ;

les résultats de M. Ruther-

ford,

relatifs à l’air et à l’acide

sulfureux,

s’accordent bien avec ceux

de M.

Benoist,

mais la loi de

proportionnalité

^à la densité n’est pas

générale ;

ainsi l’acide

chlorhydrique

^est environ deux fois

plus

absorbant que

l’hydrogène ^sulfuré,

^{bien que les} densités des deux gaz soient

voisines,

^{et six ou}

sept

^fois

plus

que

l’oxyde

^de

^carbone,

dont la densité est

cependant supérieure

^{à la sienne.}

D’autre

part,

^{M. Perrin a trouvé} la conductibilité de

l’hydrogène,

dans des conditions bien

déterminées,

notablement

plus

faible que ^ne

l’indique

M. Rutherford

(z).

Ch. MAUBAIN.

G.-J. BURCH. - The Tangent Lens-Gauge (Plan tangent pour la ^mesure des lentilles). ^- P. 256-259.

Sur une lentille

sphérique

^{convexe, on} pose ^un

petit appareil

^très

rudimentaire formé de deux

plans

^{de verre, faisant entre eux un}

angle

^{très obtus. On a au contact deux}

systèmes

^{d’anneaux de New-} ton, dont on mesure la distance des centres. La connaissance de

l’angle

des deux lames

planes

^{de verre} suffit dès lors pour détermi-

ner le rayon de courbure de la lentille ..

B.

(1) ^C. R., ^t. XXXIV, p. 146; ¹⁸ janvier ^1897.

(2) Séances de la Société française ^de Physique; ^{19 mars 1897.}

LORD RAYLEIGH. - On the Passage ^of QVaves through Apertures in Plane Screens and Allied Problems (Sur le passage d’ondes à travers des ouvertures percées dans des écrans plans, ^et problèmes analogues). ^- P. 259-273.

Lord

Rayleigh,

^en

exprimant

^au moyen du

potentiel 4J

des vitesses les conditions

auxquelles

doit satisfaire

l’équation

^des

ondes,

^ramène

le

problème

^à la détermination d’une certaine fonction dont les pro-

priétés

^sont

identiques,

^dans

chaque

^{cas, à} celles d’une fonction rencontrée dans un autre

chapitre

^{de la}

physique (électricité,

^mou-

vement d’un fluide

incompressible) :

^cette remarque lui donne immé- diatement la solution cherchée. Il est

question

^d’ondes

planes, qui pourront

^{être ou des}

ondes

sonores, ^ou des ondes

électriques

propa-

gées

^{dans un}

diélectrique.

10

Écran _percé

d’une ouverture

infiniment

^{- Condition aux}

l.. P ^. 1 .b’ ^.

limites :

dn

_dn ^{= o. -} Pour avoir le mouvement vibratoire en un

point,

il faut

ajouter

^{à celui}

qui

existerait si l’écran était

complet,

^la

pertur-

bation

apportée

par l’ouverture.

L’expression

^des conditions de continuité et de limite donne en

avant de l’écran :

en arrière de l’écran :

où

Les conditions

auxquelles

doit satisfaire W montrent que M

repré-

sente aussi la

capacité électrique

^d’un

disque

conducteur

qui

^aurait

la forme et les dimensions de l’ouverture et

éloigné

^de tout autre corps : le

problème

^{est donc résolu.}

2° Méme donnée. ^- Condition aux !imites : 4) ⁼ o. ^- On est ramené à déterminer une fonction

qui

^est

précisément

^le

potentiel

des vitesses lors du

déplacement

^{à travers un fluide}

incompressible

d’une

plaque ayant

^la forme de l’ouverture.

(1) ^{x, est la distance à l’écran} plan; r, la distance à l’ouverture; t, le temps.

3

Plaque réfléchissante infiniment petite.

- Conclition ^d(b =- 0. ^,

3 ²⁰¹³

dn ^{== o.}

Lord

Rayleigh

^{ramène le}

problème

^à la détermination de la même fonction que dans le ^cas

précédent

^{de la}

façon

^{suivante :}

Si la

plaque

^{avait le} mouvement même du fluide

qui

^{se trouve-}

rait à la même

place,

l’onde suivante ne serait pas

troublée;

^on

aura donc l’onde résultante en

ajoutant

^{à cette onde non modifiée}

celle

produite

par ^{un mouvement}

égal

^et directement

opposé

^{de la}

plaque.

4°

Plaque réfléchissante.

^-- Condition ⁼ o. ^- Ramené au

premier

cas, ^comme le troisième est ramené au second. ^- Lord

Ray leigh

traite en suite les mêmes

problèmes

^en

remplaçant

^{ces ouvertures}

infiniment

petites

par des fentes infiniment étroites. La fonction

potentiel

des vitesses relatif à une source

punctiforme

^est

r

remplacée

par la fonction

analogue

^D

(kr) correspondant

^{à une source}

linéaire,

^{dont lord}

Rayleigh

^{a donné}

l’expression

^dans

Theory

of

sound.

. db

Les

quatre problèmes

^dans

lesquels

q ^{2013 ==} _dn ^o

correspondent

^aux

ondes sonores.

Les

quatre problèmes

^{relatifs aux fentes}

correspondent

^à la pro-

pagation

^d’ondes

électriques,

^{l’écran étant un} conducteur

parfait.

E. PERREAU.

G. JOHNSTONE STONEY. - Discussion of a New Theorem in Wave Propagation (Discussion ^{d’un nouveau théorème} relatif à la propagation ^des ondes). ^- P. 273-28L

M.

Stoney

^{donne une} démonstration

géométrique

du théorème

déjà

énoncé par lui : que ^toute

perturbation die

l’éther lumineux

peut

^être

considérée ^comme la résultante de

perturbations

^{dues à des ondes}

planes

indéfinies. Cette

décomposition peut

^être faite d’une infinité de manières : dans

chaque

^{cas le}

phénomène

^{naturel se} déterminera par des considérations relatives ^à

l’énergie

^{reçue, absorbée ou trans-}

mise par le

système,

par

exemple

^{en tenant}

compte

^du

principe

^de

la moindre action.

E. PERREAU.

s. ROSLINGTON MILNER. 2013 Note on the variation of the Dissociation Coeffi- cient with Temperature (Note ^{sur la variation du} coefficient de dissociation

avec la température). ^- P. 286-291.

Un

électrolyte

binaire dissous dans l’eau est

partiellement

^décom-

posé

^en

ions,

et,

lorsque l’équilibre

^est

^atteint,

^on

peut,

^conformé-

ment à la théorie des actions de _masse, écrire Kc . -

e’2,

^{en dési-}

gnant

par ^{c et} c’ les nombres

respectifs

^{des molécules non dissociées}

et dissociées.

Pour les solutions d’àcides

organiques

faiblement

dissociées,

^{K est}

indépendant

^{de la}

concentration,

mais varie avec la

température.

Pour trouver la loi de cette

variation,

M. Milner suppose que, le

long

^des isothermes d’un certain

cycle réversible,

la concentration varie par diffusion ^{à travers une}

paroi semi-perméable,

^{et il admet}

que le travail effectué ^est la somme des travaux effectués par les molécules c et c’. Le travail est donc

ou, ^en

remplaçant p

^et

^p’

par ^leurs valeurs en fonction de

La chaleur absorbée par ^la dissociation

qui

accompagne ^{la dilu-} tion est

où Q désigne

^la

quantité

^{de chaleur}

qui correspond

^{à une molécule-}

gramme.

M. Milner écrit que .

égalité qui

^{se trans-}

forme en

expression déjà

obtenue d’une autre manière par Van’t Hoff.

M. DUFOUR.

S. ROSLINGTON MILNER. - The Heats of Vaporisation ^of Liquids (Les ^chaleurs

de vaporisation ^des liquides). ^- P. 291-305.

M. Milner admet que les

énergies cinétiques

moyennes d’un

liquide

^{et de sa} vapeur ^sont

égal6s;

la chaleur de

vaporisation

interne est alors

représentée

^{en unités}

mécaniques

par ^la différence

entre les

énergies potentielles (rapportées

^{à 1}

gramme) ;

^et pour que ^’1 molécule du

liquide puisse

franchir la couche

superficielle,

^il

faut que la composante ^{normale de sa} vitesse soit

supérieure

^{à une}

certaine valeur. Si ^on connaît les lois du mouvement moléculaire dans le

liquide,

le nombre des molécules satisfaisant à cette condi- tion est connu, ^et pour que l’état stationnaire soit

atteint,

^{il faut}

qu’un

^nombre

égal

de molécules repasse ^{en sens} inverse de la vapeur

au

liquide ;

il faut pour cela que la densité de la vapeur

atteigne

^une

certaine valeur. La densité de la vapeur saturée ^est donc fonction de la

température

^et de la chaleur de

vaporisation.

L’auteur

complète

^et

précise

^cette

explication

^{en tenant}

compte

des chocs mutuels des molécules. Il considère la couche

superficielle

comme formée de la

superposition

de couches infiniment

minces,

^et,

admettant que le passage ^{à travers une} de ces couches

correspond

à une variation

d’énergie potentielle ^dLi,

il écrit que les ^nombrcs des molécules

qui

^la traversent dans les deux sens sont

égaux,

^ce

qui

^le

conduit à ^.

L’intégration

^de

(1)

^entre les limites v et v’

(volumes spécifiques respectifs

^du

liquide

^et de la vapeur

saturée)

^donne

(1) ^Cette équation ^{se déduit} aisément de la formule de Van der Waals (2,

1, t~

réduite à la forme simplifiée

On différentie, et l’on tient compte ^de l’équation fondamentale de l’hydrosta- tique,

dV est la variation de l’énergie potentielle, qu’on égale ^{ici à -} JdLi ; p ^{est la}

densité, ^{ou l’inverse de v..}

Cette formule contient une

quantité

^b, que l’on

peut

calculer gros-

sièrement,

^{si on} connaît le volume

critique,

^{ou avec}

plus

^de

précision,

en

portant

^dans

l’équation

de Van der Waals les volumes du

liquide correspondant

^{à deux}

pressions

différentes. Mais, ^comme des raisons

théoriques (1) portent

^{à croire}

que b

^{varie lentement avec la}

tempé-

rature, ^{il sera}

préférable

de tirer de

(3)

^{la valeur de b et de la}

porter

dans

(2),

pour voir si ^on peut ^{attribuer à a une valeur constante.}

L’auteur fait ce calcul pour l’eau ^et la benzine en

appliquant

^{les for-}

mules

empiriques :

En

général,

^on

peut

^trouver des valeurs de b variant lentement

avec la

température

^{et vérifiant à} la fois les

équations (5)

^et

(3),

^la

quantité a

^de

l’équation (~)

^{étant une constante}

(ceci

^a lieu pour

l’eau,

la

benzine, l’éther,

^l’alcool

méthylique,

le chlorure

d’étain,

^{le for-}

miate de

méthyle,

le formiate

d’éthyle,

l’acétate de

méthyle.

^{le for-}

miate de

propyle,

^l’acétate

d’éthyle).

L’alcool

propylique

^et le tétrachlorure de carbone font

exception :

a varie ^avec la

température.

L’élimination de b entre les

équations (2)

^et

(3)

^{conduit à une for-}

. mule donnant L et

qui

^{contient a.} Aux basses

températures,

^cette

formule se

simplifie;

^{et on en}

peut

^{conclure en}

particulier

que

l, ^. 1B1L ^. ,

d, ’b Il’ ^..

F expression _T ^prise

^aux

températures

d’ébullition v arie peu pour les différentes

substances.

C’est la loi connue de Trouton.

M. DUFOUR.

WIEDEMANN’S ANNALEN T. LX, ^n° 4; ¹⁸⁹⁷

MAX PLANK. - Ueber electrisch Schwingungen welche durch Resonnanz

erregt ^{und durch} Strahlung ged,mpit ^werden (Sur les vibrations électriques

excitées par résonnance et amorties par rayonnement). - ^Wied. Ann., ^t. LX,

p. 577-599.

Le

problème

^est traité d’une

façon

^assez

générale,

pour ^{un réson-} nateur

rectiligne

^{dont la}

longueur

^est

petite

par

rapport

^{à la lon-}

(1) SUTHERLANn, ^Phil. Mag., ^t. XXXVI, p. 507; ^1893.