Sur un galvanomètre parfaitement astatique G. Lippmann

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Submitted on 1 Jan 1901

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Sur un galvanomètre parfaitement astatique

G. Lippmann

To cite this version:

G. Lippmann. Sur un galvanomètre parfaitement astatique. J. Phys. Theor. Appl., 1901, 10 (1),

pp.476-478. �10.1051/jphystap:0190100100047600�. �jpa-00240542�

476

SUR UN GALVANOMÈTRE PARFAITEMENT ASTATIQUE;

Par M. G. LIPPMANN.

Cet

appareil

^se compose essentiellement d’une bobine fixe par-

courue

par le

^{courant à} mesurer, et d’une

aiguille

^aimantée

mobile, suspendue

de manière à

pouvoir

^se

déplacer~~c~ra~’l~lement ~

elle-rraé~~2e .

L’aiguille

^est

portée

^{par un fil de}

cocon f, qui

^lui

permet

de s’orienter dans le

plan

du méridien

magnétique ;

^{ce fil de cocon est attaché à}

l’extrémité d’un fléau d’une

petite

balance de torsion constituée par ^un levier

LL, porté

lui-même par ^un fil

f’.

^Un

pôle

^de

l’aig u ille

aimantée

pénètre

dans la bobine

fixe ;

^{le courant}

agit

^{donc non}

pour dévier

l’aiguille, qui

^{reste orientée vers le nord}

magnétique,,

mais pour la

déplacer parallèlement

^à elle-même.

Or,

^{l’action de la}

terre ^ne tend pas ^à

déplacer

^{un aimant}

parallèlement

^à lui-même. Il s’ensuit que la ^{terre n’exerce aucune} force

antagoniste

de celle pro- duite _{par le} courant ;

l’appareil

^{est donc}

parfaitement astatique.

FIG. 1.

il est

avantageux d’employer

deux bobines

C, C’, agissant

^chacune,

sur un des

pôles

^de

l’aiguille.

Pour installer le

galvanomètre,

^{il faut}

l’orienter de manière que l’axe des bobines soit dans le

plan

^{du méri-}

dien

magnétique. L’aiguille

^{aimantée est alors}

dirigée

^{suivant cet}

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477 axe. Il

faut,

^en outre, que, ^{aucun courant ne}

passant

^par

l’appareil,

^le

levier de

paille

^{s’arrête dans la direction} est-ouest. On satisfait à cette condition en faisant tourner un tamb our

auquel

^{est fixé le fil}

f’,

afin de le détordre. Le

galvanomètre

^{est alors}

prêt

^à fonctionner.

La sensibilité de

l’appareil

^{est très}

grande,

^car elle n’est limitée que par le

petit couple

naissant de la torsion des fils de cocon

qui

^le

soutiennent. Il est facile d’écrire la condition de

l’équilibre :

^{Soient i}

l’intensité du courant, K une ^constante

dépendant

de la construction des

hobines,

^{u le}

magnétisme

^{accumulé à}

chaque pôle.

^{La force due}

à l’action du courant est

égale

^à

Kpi.

Cette force

agit

^{sur un bras de}

levier

égal

^à

L,

^en

désignant

par L la distance entre les fils

f

^et

f’ ; lorsque

la déviation de la

paille

^{est «, ce} bras de levier est

égal

^à

1, cos a.

L’angle a

^{demeurant très}

petit,

^on

peut

ad mettre que ^{cos a. =1.}

Le

couple

^{dû à l’action du courant est donc}

égal

^à

Ku.iL.

D’autre

part,

^{la déviation étant x, la torsion des cocons}

f

^et

f’

varie d’un

angle

^{« ; les}

couples

résultant de cette torsion sont

égaux

^à

~°’ et

Cet

^{On a donc} our condition

d’é uilibre h

^et

71.

^{On a donc pour condition}

d’équilibre

Supposons,

pour

simplifier 1’ ) ,

que ^{h =} ~B 0 ,

L’équation (1) peut

^{s’écrire :}

La sensibilité de

l’appareil

tient d’abord à l’absence de toute force directrice due ^à la terre. En outre, ^on

peut l’augmenter

^en

disposant

des

facteurs 11- et L ;

^{en d’autres termes, il est}

avantageux d’accroître U.

en

employant

^une

aiguille

^fortement

aimaniée,

^et aussi grosse que le

permet

la résistance à la

rupture

du fil de

suspension ;

^de

même,

^on

peut disposer

^{du facteur L en}

allongeant

le levier de

paille.

Le maniement de

l’appareil paraît

^assez

facile ;

l’amortissement propre ^{est très} considérable. Je

rappellerai

que A.-C.

Becquerel

^a

construit

jadis

^{une balance}

électromagnétique

formée de deux (1) Cette condition est, d’ailleurs, ^celle qui correspond ^au maximum de sensi- bilité, ^car h-~- ^{h’ a une} valeur maxima déterminée par la hauteur de la potence,

donc 1 + ~L,

^est minimum pour fa ⁼⁼ la’.

478

aimants

suspendus

^{à une} balance ordinaire et attirés par deux bobines. Le

principe

^{est le méme que celui de}

l’appareil

^décrit

plus haut ;

mais la substitution de la balance à torsion à la balance ordi- naire

augmentc

considérablement la sensibilité de

l’appareil.

^Plus

tard,

^{le même auteur a construit un}

galvanomètre

^{muni de deux}

aiguilles antagonistes

^{et eo11r’es aux} extrémités d’un levier horizon- tal formant balancier de torsion. L’astasie est

produite

par

l’antago-

nisme des deux

aiguilles,

^{et le}

principe

^de

l’appareil

^{est donc celui}

du

galvanomètre

de Nobili. Il n’en est pas de ^même du

galvanomètre

construit par 11T. d’Arsonval ^{et sur}

lequel

^{l’auteur a} bien voulu atti-

rer mon attention

( 1 )

^{: une}

aiguille

^{aimantée est}

portée

par ^un

pivot

fixé à l’extrémité d’un levier horizontal.

Ici,

^{l’astasie est bien due à}

ce que,

théoriquement, l’aiguille

^se

déplace parallèlement

^{il elle-}

même.

Pratiquement,

^le frottement du

pivot

intervient pour limiter la sensibilité.

DE L’EFFET HALL DANS LES LAMES

MÉTALLIQUES

INFINIMENT MINCES;

Par M. GEORGES MOREAU.

Les nombreuses recherches sur le

phénomène

^{de Ilall 011t été}

faites

jusqu’ici

^{avec des lames}

d’épaisseur finie,

^et les lois du

phénol-

mène semblent déterminées pour ^{un même} corps par la formule

(1) :

E,

force électro nmtrice

latérale ; H, champ mab nétique ; I,

^{courant t}

primaire.;

^E,

épaisseur

^{de la}

lame;

^cz, coefficient

caractéristique

^du

métal.

On

peut

^{se demander si cette} formule convient aux lames infini- ment t

minces,

^dont

l’épaisseur

^est

plus petite

que les

longueurs

d’ondes lumineuses. A ^ma

connaissance,

le seul travail

qui

ait été fait

sur ce

sujet

^{est dû à lsundt}

(~ j. Seule,

l’inf~.uence du

champ

^{a été étu-}

diée et trouvée

analogue

^à celle observée avec des lames

épaisses.

Il faut

ajouter quelques expériences

^peu

précises

^{de Hall sur les}

(1) Lrroziè~°e élect~°ic~zce, ^1885.

(’2) KUXOT, ^V’iecl. Ann., 1893; ^- HALL, ^Philos. ~6lug., ^1880.