Math-Net.Ru
All Russian mathematical portal
I. N. Nurutdinova, E. I. Neimark,
A. B. Roitsin, Inhomogeneous broadening of inversion center resonance lines, Fizika Tverdogo Tela, 1990, Volume 32, Issue 1, 282–284
Use of the all-Russian mathematical portal Math-Net.Ru implies that you have read and agreed to these terms of use
http://www.mathnet.ru/eng/agreement Download details:
IP: 139.59.245.186
November 6, 2022, 22:24:04
эффект, по-видимому, проявляется на стенках блоховского типа, что приводит к наблюдаемым автоколебаниям ПС.
Автор выражает благодарность Ю. М. Федорову за предложения и замечания при выполнении работы.
С п и с о к л и т е р а т у р ы
[1] Haisma J., Stasy W. Т. /7 J. Appl. Phys. 1973. V. 44. N 7. P. 3 3 6 7 - 3 3 6 9 . [21 Lacklisson D. E . , Chadwick -J., Page J- L. // J. Phys. D: App). Phys. 1972. V. 5.
N 4. P. 8 1 0 - 8 2 1 .
[3] Федоров 10. M., Локспков А. А., Аксенов A. E. / / Письма в ЖЭТФ. 1983. Т. 37.
N 3. С. 1 3 4 - 1 3 6 .
[4] Федоров 10. М., Садреев А. Ф., Лексиков А. А. / / ЖЭТФ. 1987. Т. 93. № 6 (12).
С. 2 2 4 7 - 2 2 5 6 .
[5J Seavey М. Н. / / S o l . St. Comm. 1973. V. 12. N 1. P. 49—52.
Институт физики им. Л. В. Киренского Поступило в Редакцию СО АН СССР 1 февраля 1989 г.
Красноярск В окончательной редакции 12 июня 1989 г.
УДИ 637.611.43 : 621.318.14 © Физика твердого тела, том 32, в. 1, 1990 Solid State Physics, vol. 32, N 1> 1990
НЕОДНОРОДНОЕ УШИРЕНИЕ РЕЗОНАНСНЫХ Л И Н И Й ИНВЕРСИОННЫХ ЦЕНТРОВ
И. Н. Нурутдинова, Е. И. Неймарк, А. Б. Ройцин
В данной работе получены точные аналитические выражения для формы резонансных линий локальных центров (ЛЦ), обладающих центром ин
версии. В качестве механизма уширения рассмотрены электрические поля (е) хаотически распределенных в кристалле диполей. И х функция распре
деления, согласно I1] , имеет вид
з
р (в) = а*-« ( в * + <!*)-«,
, 2
e2 * J ,
* = 1
где е. — компоненты поля е, a — параметр, зависящий от концентрации диполей, их характеристик и свойств кристалла. Первые неисчезающие
з
поправки к частоте перехода можно представить в виде Асо = 2 где к.—
i = i
параметры, зависящие от ориентации внешних полей и констант гамильтониана. Пусть ширина индивидуальной линии Л Ц значительно меньше ширины результирующей (неоднородно уширенной) линии.
В этом случае исходное выражение для формы последней примет вид [2]
о 7 ( « ) = J 5 ( с о - Д с о ) р ( е , ) Д<*<?.. (1) Результат интегрирования (1) при произвольных kj зависит от и х энаков
и взаимных соотношений. Однако все возможные случаи могут быть све
дены к двум, приводящим к различным выражениям для о7 (со): 1) все кj > 0, 2) къ к2 > 0, к3 < 0. Принципиально не сложное, но громоздкое интегрирование дает в случае 1:
b i Z- v + a%; k4J = kt-
^sja>k2k.jkx; F, E- •эллиптические интегралы 1-го и 2-го рода; для опре
деленности, но без ограничения общности положено ft1>fc2>fc3,
в случае 2:
а) с о > 0 , » < а * | Л , | , о7(о)) =
б) ш < 0 , с 7 ( а ) ) = 01
со >//с2з
' > «2 I *з >1ь
и 63 V ' b . £ 1 г
O-wfrKf..)}.
] / ^12 1 1
' У b2ku ' 6) а ) < 0 , | c o | < < z2A r2 l a7(co)=rr ks „
, F ( v 7 2 ) + -
*2k2 < I со I < а Ч *ь <7 (со) = . 7C V — £ 3
1
1 b2 V _ £ ,a
V A- 1 2
4
- £ (e, m) v = arc s i n v'—bifre/Mbi n = ^/~k12bzlk23o>, p = r arc sin V f c j j f c e / ^ i >
Z = l / n , £ == arc s i n v'—fc3b2/fc23co, m = v// c2 3b1/ / f1 862 ,
для определенности выбрали &х > &2.
При некоторых соотношениях м е ж д у параметрами эллиптические интегралы сводятся к элементарным функциям, и выражения д л я о7 (а>) упрощаются. Д л я иллюстрации,
имея в виду сопоставление с д р у - J(u))/J(0) гим теоретическим подходом, на
рисунке приведены графики функ
ций д л я д в у х соотношений м е ж д у параметрами.
Полученные результаты мы со
поставили с соответствующими расчетами [3] , где авторы приме
нили д л я интерпретации экспери
ментальных данных статистиче
скую теорию 2-го порядка [4] . В теории [4] с о д е р ж а т с я те ж е исходные п р и б л и ж е н и я , что и использованные нами, но, кроме того, в ц е л я х применения стан
дартного формализма статистиче
ской теории в ней сделаны до
полнительные приближения, при
водящие к неконтролируемым
погрешностям, а в ряде случаев — к расходящимся интегралам.
Сопоставление показало, что значения ширины линии в [3] завышены приблизительно на 25 % по сравнению с полученным нами точным резуль
татом. Еще б о л е е сильное различие в степени асимметрии (параметр асим
метрии 72 равен 0.29 в [3] по сравнению с Y ) = 0 . 4 4 по данным настоящей работы). Такие существенные различия вызваны необходимостью обреза
ния функций о7 (<о) вследствие появления расходимостей при расчетах по теории [4J. Подчеркнем, что при использовании полученных нами вы-
Форма линии инверсионных Л Ц , обуслов
ленная электрическими полями диполей, при соотношении параметров ki=k^=kz >
> О (1) и кх~к2—к > 0 , к3=2 | ft | (2).
ражений не возникает необходимости обрезания 07 (со), так как в J (<») не содержатся выражения, стремящиеся к бесконечности ни при каких <*>.
Из изложенного видно, что использование существующей статистиче
ской теории 2-го порядка [4] может привести к значительным погрешно
стям при определении параметров дефектов из экспериментальных форм и ширин линий. Вывод формул, аналогичных полученным выше для дру
гих дефектов, не представляет принципиальных трудностей. Так, нами были получены подобные формулы и для точечных заряженных дефектов.
В силу более сложного закона распределения их электрического поля формулы оказались более громоздкими, чем в случае дипольных дефектов, но их применение не встретило трудностей.
С п и с о к л и т е р а т у р ы
[1] Klein М. W., Held С , Zuroff A. J. / / P h y s . Rev. В . 1976. V. 13. Р. 3576-3589.
[2] Ройцин А. Б . , Кравцова И. Н. Ч Тр. Междунар. школы по магнитному резонансу.
Новосибирск, 1987. С. 164.
[3] Вугмейстер Б. Е . , Быков И. П., Кондакова И. В . , Лагута В . В . / / Ф Т Т . 1987.
Т. 29. № 5. С. 2449—2454.
[4] Stoneham А. М. / / Rev. Mod. Phys. 1969. V . 4 1 . N 1. P . 8 2 - 1 0 8 .
Институт полупроводников АН УССР Поступило в Редакцию Киев 12 июня 1989 г.
УДК 538.222 : 546.654 Физика твердого тела, том 32, в. 1, 1990 Solid State Physics, vol. 32, N 1, 1990
МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ ИНТЕРМЕТАЛЛИДОВ R ^ N i ^ f R ^ I ^ N d ) П Р И ВЫСОКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ
А. Э. Вафин, В. В. Сингер, И. 3. Радовскищ П. В. Гелъд, А. Н. Цмокалюк
Исследование электронного и магнитного строения соединений 4/—Зй-элементов — одна из важных задач физики твердого тела. Особый интерес представляют интерметаллиды R ^ N i ^ , отличающиеся слабыми обменными взаимодействиями между атомами подрешеток, что облегчает разделение вкладов компонентов в их магнитную восприимчивость. Однако сведения о магнитной восприимчивости этих соединений при высоких тем
пературах отсутствуют.
В настоящей работе были изучены температурные зависимости магнит
ной восприимчивости (х) интерметаллидов R N i5, R2N i7, R N i3, R N i2, R N i и R3N i ( R = L a , Nd) в интервале температур от 300 до температур, на 50 К превышающих температуры и х плавления. Исследованные соеди
нения готовились сплавлением навесок чистых компонентов в вакуумной дуговой печи на водоохлаждаемом медном п о д у . Полученные слитки отжи
гались в вакууме в течение 50—70 ч при температурах на 50—100° ниже температур их плавления и медленно охлаждались с печью. Однофазность приготовленных образцов контролировалась рентгенографическим и металлографическим методами.
Исследования температурных зависимостей х препаратов проводились методом Фарадея в атмосфере очищенного гелия (с применением контейне
ров из Y203) . При этом использовались автоматизированные маятниковые весы с непрерывной регистрацией сигнала Iх].
В изученных у с л о в и я х температурные зависимости магнитной воспри
имчивости соединений N d ^ N i ^ (рис. 1) и L a J N V ^ , за исключением интер
металлидов LaNi и L a3N i , которые являются паулиевскими парамагнети-