ELÉTRICA
t
.1
Síntese
de Controladores
de Sistemas
de
Potência
Via
'Posicionamento
Completo
de
Autovalores
e
Realimentação
Descentralizada das
Saídas
'Dissertação
submetida
como
partedos
requisitospara
a
obtenção
do
grau
de;
-
Mestre
em
Engenharia
Elétrica' 'Edgar Humberto Medina
Tapia
DESCENTRALIZADA
DAs
sAiDAs
Edgar
Humberto
Medina
Tapia
'Esta dissertação foi julgada para
a
obtençãodo
Títulode
Í
Mestre
em
Engenharia
Elétrica
`
Area
de Concentração
em
Sistemas
de Potência
e aprovada
em
suaforma
final peloCurso de Pós-Graduação!
À»~
Prof.. ^'‹›J‹›z›.è“.s
° c‹›s‹z,1>1zD.oúezzzâof
1>r‹›r.Rubzzw
azSQÍÊ
szlgzao,Pa
D.
Coordenador
do
Curso
Banca
Examinadora:
Onentador
Ê.
-~`doSilveiraeSi1va.Ph.D.
-Í , \ W '/
' --"z"3'5v'1â@_v;l^'**‹K
- Í \'‹_lÁ \'~'-V:,¿‹^¬5---
asteNet0,Dr.
~/6%
Prof.I_.ucasThadeu `¡
zdaL\\Àl
Sc.Ao
professor Antonio José AlvesSimões
Costa, cuja valiosa colaboração eorientação
tomou
possível a elaboração deste trabalho. ' ~A
meus
pais e irmãos pelo apoio e incentivosempre
recebidos.'
Aos
professores , colegas e funcionários de Pós-graduaçãoque
deuma
ou
de outraforma, contribuíram para a a realização deste trabalho.
RESUMO
A
presente dissertação apresentaum
método
de síntese de controladoresde
sistemasde potência via posicionamento completo de autovalores e realimentação descentralizada das
saídas.
Diferentemente de outras abordagens para o projeto de estabilizadores
de
sistemas depotência, as quais
têm
se concentradono
deslocamento parcial dos autovalores associados aosmodos
eletromecânicos, ométodo
proposto neste trabalho visafomecer
uma
alocação total dosautovalores. ^
»
A
aplicação dométodo
é feita para o projeto deambos
os controladoresque
agem
sobre o sistema de excitação, isto é,
compensador
damalha
de controle de excitação e sinaisestabilizadores de sistemas de potência, que
normalmente
são ajustadosde maneira
independente. Alternativamente o
método
permite o ajuste de sinais estabilizadores cujos sinaisde entrada são simultaneamente derivados
da
velocidade, da potência elétrica eda
tensão desaida
da
excitatriz.O
método
proposto é 'aplicado acontroladores de primeiraordem
ede
segunda
ordem. Para estes últimos, são ainda consideradas duas topologias: a
chamada
topologia clássica,cujos zeros são reais, e outra cujo
numerador
é quadrático,que
por tanto permite zeroscomplexos.
Apresentam-se resultados da simulação não-linear para dois sistemas-teste:
um
sistema máquina-barra infinita e
um
sistemacomposto
de três máquinas, que são utilizados paraABSTRACT
“This
work
presents Aamethod
for the synthesis ofpower
system controllers viacomplete eigenvalue placement
and
decentralized output feedback.. Unlike' other approaches for the design
of
power
system stabilizerswhich
concentrate
on
the shift of only the eigenvalues associated to the electromechanícalmodes,
theproposed
method
isaimed
at providing the allocation of all system eigenvalues.The method
is applied to the synthesis of both controllerswhich
actuateon
theexcitation system, namely, the excitation control system compensator and -power system
stabilizers.
The
settings for these controllers are usually 'determined independently.Alternatively, the proposed
method
allows the tuning ofpower
stabilizerswhose
inputs aresimultaneously derived
from
speed, electricalpower
and the excíter output voltage.The
proposedmethodology
is used in connection withifirst-orderand
second-ordercontrollers.
For
the latter,two
distinct topologies are considered: the' so-called classicaltopology,
whose
zeros are real,and
another topologywhose
numerator, being quadratic, allowsfor
complex
zeros.`
Non-linear simulation results for
two
test. systems are presented: a machine-infiniteÍNDICE
1
Introdução.
1.1 Histórico. 1 1.2 Revisão Bibliográfica. 2 1.3 Contribuiçõesdo
Trabalho. 4 1.4 _ Organizaçãodo
Trabalho. 62
Modelagem
do
Sistema
de
Potência,
Sistema
de
íExcitação e
Controladores
Associados.
f2.1 Introdução. 7
2.2
Modelo
de Heffron&
Phillips para Geradores. '8
~
2.2.1
Modelo
Máquina-Barra
Infinita. 82.2.2
Modelo
deum
Sistema Multirnáquin. '-
11
2.3 Representação das
Equações do
Modelo
de Heffron&
Phillips.
em
Variáveis de Estado. 142.4
Modelo
do
Sistema de Excitação.20
2.5
Modelo
do Estabilizador de Sistema de Potência. 212.5.1
ESP com
Sinal de Entrada Derivadoda
Velocidade.22
2.5.2
ESP
com-Sinal de Entrada Derivado da Potência Elétrica.24
2.6
Formas
Canônicas para aFunção
de Transferênciado ESP.
I
da Tensão
deCampo.
2.9 Conclusões.
Método
do
de
Posicionamento de Autovalores
através
daRealimentação
Descentralizada
das
Saídas.
3. 1 Introdução.
3.2
O
Método
de PosicionamentoCompleto
de Autovalores.3.3 Critério para Posicionamento de Pólos.
3.4 Algoritmo de Posicionamento de Pólos.
3.5 Posicionamento de Pólos por
Meio
da Realimentação Descentralizadadas saídas.
3.5.1 Considerações Gerais.
3.5.2 Realimentação Constante Descentralizada Através das Saídas.
4
3.5.3
'
Compensadores Dinâmicos
em
Sistemas Descentralizados.3.6 Conclusões.
Aplicação do
Método
de
Posicionamento de
Autovalores
ao
Controle
e
Sistemas
de
Potência.
4. 1 Introdução.
-V
4.2.2.1 Sistema
Aumentado
com
Realizaçãodo
Controladorna
Forma
Canônica Observável.i
4.2.3 Representação
do
Sistema Equivalentena
Forma
(A, B, C,
D)
4.3 Generalização
do
SistemaAumentado
para Sistemas Multimáquinas.4.3.1 Observações Sobre a Generalização.
~
4.4 Determinaçao dos Parâmetros do Controlador.
. '
4.4.1
ESP
eCompensador
daMalha
de Controle de Excítação.4.4.2
ESP com
Sinal de Entrada Derivado da Velocidade,da Potência Elétrica e da
Tensão
deCampo.
Caso
1ESP
de PrimeiraOrdem.
Caso
2ESP
deSegunda Ordem.
4.5 Conclusões. -
Resultados
Numéricos
e
Simulações
Nao-lineares
5.1 Considerações Iniciais.
5.2 Resultados
Numéricos
de Posicionamento de Autovalores.5.2.1 Sistema-Teste
Máquina-Barra
Infinita.5.2.2 Sistema-Teste de Três Máquinas.
5.3 Resultados das Simulações Não-Lineares.
5.3.1 Sistema-Teste
Máquina-Barra
Infmita.5.3.2 Sistema de Três Máquinas.
6. 1 Conclusões.
_
6.2 Sugestões para Futuros Trabalhos.
Referências
Bibliográficas.
Apêndice
A.
Introdução
1.1.
Histórico
A
perda de sincronismo entre geradores síncronos apósuma
grande perturbaçãoem
um
sistema de potência é geralmente devida a faltaou
a insuficiênciado
torquede
sincronizaçãoentre as
máquinas do
sistema. Esta deficiênciado
torque de sincronizaçãopode
ser superada pelautilização de sistemas de excitação
mais
rápidos `ecom
ganhos elevados, taiscomo
os sistemasde excitação estáticos, que
usam
pontes de tiristores para alimentar ocampo
do
gerador.No
entanto, o uso destes sistemas de excitação traz consigo a redução
do
torquede
amortecimento,com
a conseqüente diminuiçãodo
amortecimento das oscilações eletromecânicas,tomando
assim o sistema sensível a problemas de instabilidade dinâmica [9].
O
entendimento doproblema
e a experiência indicam que,no
casode
um
sistema depotência
com
carga pesada e reatância externa grande, o efeitodo
altoganho do
sistema deexcitação conjugado à sua baixa constante de
tempo
contribuem parauma
diminução
considerável
do
amortecimentodo
sistema de potência,o
queem
casos extremos,pode
causarinstabilidade dinâmica.
Com
a finalidade de garantir o amortecimento das oscilações eletromecânicas e aomesmo
tempo
aproveitar as vantagens dos sistemas de excitação estáticos, o estudode novas
estratégias
de
controle levou ao uso doschamados
sinais estabilizadores de sistemasde
potência(ESPS) .O uso dos
ESPs
consistena
inclusão deuma
nova malha
de controleno
sistema,com
sinais de entrada derivados da freqüência, desvio
da
velocidadedo
eixo da máquina, potênciaelétrica,
ou
uma
combinação
destes, e cuja saída deve ser incluidacomo
sinal suplementarno
sistemadç excitação. Portanto o
ESP
tem
por objetivo aumentar o amortecimento das oscilaçõeseletromecânicas, produzindo
uma
componente
do torque elétricono
rotorem
fasecom
asvariações da velocidade [16].
A
1.2.
Revisão
Bibliográfica
_
Com
o objetivo de encontrar soluções para amortecer as oscilações eletromecânicas,diversos pesquisadores contribuíram
com
seus trabalhos ao longo de mais de duas décadas. Estainformação contida
na
literatura forneceu as bases e conceitos suficientes parao
melhor
entendimento
do
problema
de amortecimentoacima
discutido.A
j _
Entre as abordagens convencionais,
um
dos primeiros trabalhos foi devido aDeMello
&
Concordia
[9],onde
são apresentados conceitos sobrecomo
a estabilidadede
uma
máquina
síncrona é afetada pelo controle do sistema de excitação.Os
autoresexaminam
o casomáquina-barra infinita e
propõem
ouso
deum
sinal suplementar derivado da velocidadecomo
solução para obter o amortecimento das oscilações eletromecânicas.
Além
do sinal derivadoda
velocidade, outros autores desenvolveram posteriormente conceitos associados à aplicação
do
sinais estabilizadores derivado da freqüência e potência elétrica [16].
A
idéia de enfocar oproblema
do amortecimento das oscilações eletromecânicaspara sistemas
de
potência multimáquinas(SPMM)
levou aoemprego
de diferentesmétodos
parasua solução[10].
A
partir da idéia de se usar técnicas seqüenciais,Fleming
et al.[13]propuseram
algoritmo de posicionamento de pólos.
Embora
estemétodo
consiga encontrar os parâmetrosdo
estabilizador
com
pólos e estruturas fixas, não considera o efeito das interações dinâmicasque
acontecem
entre os subsistemas, oque
constitui sua grande desvantagem.Por
outro lado, considerando os efeitos das interações eletromecânicas, Arcidiáconoet al.[4], desenvolveram
um
critério analítico para a escolha dos geradoresmais adequados
aserem
equipadoscom
ESPs
e aomesmo
tempo
projetar a função de transferênciado
sinalestabilizador e dos fatores de controlabilidade e observabilidade. '
Lefebvre [16] propôs
uma
nova
abordagem
para escolher simultaneamente osparâmetros dos
ESPS
em
sistemas de potência multimáquinas, baseadaem
posicionamento depólos, através
do
controle descentralizado das saídas.Com
o objetivo de otimizar os parâmetrosdos ESPs, são impostas restrições sobre a sua estrutura, sendo especificada a
ordem
de suafunção de transferência e seus pólos. Porém, o
método
requer cálculos repetitivos de autovalorese» autovetores, o
que
implicaem uma
considerável carga computacional.i
Outro
método do
síntese doESP
foi desenvolvido porAbe
&
Doi
[1], baseadona
combinação
dosmétodos
de resposta de freqüência e de posicionamento de pólos.O
método
permite antecipar
o
efeitodo
ESP
antes de sua síntese, e a melhoria do. amortecimento obtidapode
serexaminada
quantitativamente para cadamodo
de oscilação. _,Lim
eElangovan
[1l], [19] apresentaramum
método
para encontrar os valores dosparâmetros dos
ESPs
em
SPMM
e alocar os pólos correspondentes. aosmodos
eletromecânicosdo
sistemaem
posições desejadas.A
técnica proposta é iterativa sendo que, a cada iteração, osparâmetros de todos os
ESPs
presentesno
sistema são incrementalmente ajustados.Martins e
Lima
[21]propõem
algoritmosque permitem
a determinaçãoadequada
dos geradores a
serem
equipadoscom
ESPs
e das barrasdo
sistemaonde
devem
ser instaladoscompensadores
estáticos de reativo (CERs), para amortecer osmodos
críticosde
oscilação. Estesalgoritmos
envolvem
cálculos de resíduos da função de transferência.Em
[38] são obtidos ajustes de parâmetros dosESPs
deforma
coordenada,considerando as interações dinâmicas entre
máquinas
e estrutura de controle descentralizada.O
menor
do que
onúmero
de máquinas, a partir deuma
seleção prévia dasmáquinas
aserem
equipadas
com
estabilizadores.'
Ainda
visando o ajuste coordenado de ESPS, Ustariz [40] apresentauma
abordagem
que usa o
modelo
do
sistema de potência baseadona
formulação da matriz Jacobiana aumentada.Além
deESPs,
compensadores estáticos de reativo sãotambém
utilizadoscomo
fontes deamortecimento para o sistema.
Os
sinais usados são derivados da velocidade para osESPs
eda
freqüência de barra
como
sinal suplementar para ocompensador
estático de reativo.Uma
técnica de ajuste dos parâmetros de sinais estabilizadoresde
sistemas depotência tendo por base a_ especificação conjunta de autovalores e autovetores (isto é,
da
Auto-estrutura
do
sistema) foi recentemente proposta porMeyer
[22].O
trabalho sugereum
método
para orientar a especificação dos autovetores asssociados aos
modos
eletromecânicos.Métodos
de ajuste conjunto dosESPs
em
SPMM
mediante o usode
técnicas decontrole ótimo
com
restrições estruturais para a síntese dosESPs
também
têm
sido propostos[27].
O
estabilizador é sintetizadosupondo
conhecidos os seus pólos, a partir dos quais sãoobtidos os parâmetros que
completam
o estabilizador (ganho e parâmetros detempo
dos zerosdo
numerador).
O
método
pode
ser usadotambém
para o ajuste de controladoresde
dispositivosFACTS
[33].1.3
Contribuições
do Trabalho
`
_
Em
geral, os trabalhos relacionados à aplicação demétodos
de posicionamento depólos
têm
sido direcionados ao ajuste dos parâmetros dos estabilizadoresde
sistemas dePotência, a partir
do
deslocamento favorável e parcial dos pólosdo
sistema. Isto é, osmétodos
de projeto
de
ESP
existentes, baseadosna
alocação de pólos [19], [38], [40],procuram
posicionar apenas os autovalores associados aos
modos
eletromecânicos.Com
esta metodologia,há sempre
a preocupação de se verificarcomo
os demais autovalores se deslocamno
Plano-s.É
direita
quando
o projeto considera apenas oaumento do
amortecimento dos pólos associados aosmodos
eletromecânicos [16]. _~
Por
outro lado os controladores queagem
sobre o sistema de excitaçao, a saber,compensador do
sistemaem
malha
fechada eESPS,
sãonormalmente
ajustadosde
forma
independente. Julga-se importante se estabelecer possíveis beneficios da utilização de
um
método
que permita o ajuste simultâneo dos parâmetros deambos
os controladores.~
Portanto, este trabalho é dedicado à análise da viabilidade de aplicaçao
do
método
dealocação completa de autovalores ao projeto conjunto de controladores ligados ao sistema de
excitação de geradores síncronos.
Os
controladores envolvidos são: a) o estabilizadordo
sistemade potência
(ESP)
,com
sinais de entrada derivadas da velocidade, potência elétrica, epossivelmente tensão de saída da excitatriz, e b) o
compensador da malha de
controle deexcitação dos geradores. '
As
principais contribuições deste trabalho são resumidas a seguir:a)
Desenvolvimento
deum
método que
permita posicionar todos os autovaloresdo
sistema depotência,
em
posições pré-determinadas favoráveis.b) Ajuste conjunto dos parâmetros dos
ESPs
edo compensador
de estabilizaçãodo
controle deexcitação, para cada máquina.
c)
Uso
de estratégias descentralizadas (compatívelcom
as práticas usuais nasempresas
deenergia elétrica).
d)
Formulação do problema
como
um
problema
de realimentação estática das saídas,1.4.
Organização do Trabalho
O
trabalho está organizadocomo
segue:No
Capítulo 2 é apresentada amodelagem
linearízada para o sistemade
potênciautilizada
no
trabalho,além
damodelagem
individual etambém
conjunta do estabilizadordo
sistema de potência e
do
estabilizadordo
sistema de excitação.No
Capítulo 3 apresenta-se ométodo
utilizado de posicionamentode
autovaloresatravés da realimentação centralizada e descentralizada das saídas.
No
Capítulo 4 ométodo
de posicionamento de autovalores descritono
Capítulo 3, éaplicado ao projeto conjunto de
ESPs
e compensadores de estabilização do sistemade
excitação.No
Capítulo 5 apresentam-se os resultados da aplicaçãodo método
proposto, tantopara o caso de
máquina
barra-infinitacomo
para sistemas multimáquinas.~
No
Capítulo 6 são apresentados as conclusões e as sugestões para futurosModelagem
do
Sistema
de
Potência,
Sistemas
de
excitação
e
Controladores
~
Associados
2.1
Intro-dução.
Existem
vários tiposde
problemas dinâmicosem
sistemasde
potência taiscomo:
oscilações
em
baixas freqüênciasou
em
freqüênciasum
pouco mais
elevadas, distúrbios depequenas'
ou
grandes amplitudes, etc.Em
vista disso,não
éadequado
nem
prático desenvolverum
modelo
universal para estudar e interpretar todos esses problemas dinâmicosPortanto,
'um
modelo
apropriado. deve ser escolhido para se realizar estudosdinâmicos
adequados
para situaçõesbem
defmidas.A
escolha de talmodelo não
pode
serdissociada.
do
problema
em
particular, das'
facilidades computacionais existentes,
nem
dastécnicas disponíveis de controle [43].
A
dinâmica demáquinas
elétricas e o controle de excitação, são classificadoscomo
sendo relevantes
num
período de alguns segundos, após a ocorrência deuma
perturbação.Por
outro lado as oscilações de baixas freqüências são devidas à carência de
amortecimento
dosmodos
eletromecânicosem
sistemas interconectados.Como
oproblema
deamortecimento
é~
sensível à. variação da tensão de
campo
dos geradores, o amortecimento adicional desejadopode
ser proporcionado por controle suplementar
na
excitação.A
escolha deum
modelo
apropriado para estudosda
estabilidadedinâmica
desistemas de potência, deve considerar os aspectos
acima
mencionados, os quais permitirãocumprir
com
os requisitos especificados e aomesmo
tempo
utilizarmodelos
simplificados.Em
vista disso, tem-se as seguintes considerações [43]:
1.
Durante
as oscilações associadas aosmodos
de baixa freqüência, as correntesinduzidas nos enrolamentos amortecedores
podem
ser consideradascomo
desprezíveis, isto é, osenrolamentos amortecedores poder ser
completamente
ignoradosquando da
modelagem
do
sistema.
2.
As
resistências do estatorpodem
ser desprezadas, e as' tensoes de transformaçãonas equações
do
estatortambém
são consideradascomo
sendo desprezíveis frente às tensões develocidade.
`
,
3._ Finalmente as tensões de velocidade são calculadas à velocidade nominal.
As
consideraçõesacima mencionadas
são utilizadasno
desenvolvimentodo
modelo
de
Heffron&
Phillips que representaadequadamente
o sistema de potênciaem
estudos deestabilidade dinâmica[9]. t
2.2*
Modelo
de Heffron
e
Phillips
para
Geradores.
2.2.1
Modelo Máquina
Barra-Infinita.
Para estudos de pequenas perturbações (estabilidade dinâmica), as
equações
não-lineares
que descrevem
ocomportamento do
sistema de potênciapodem
ser linearizadasem
*torno a
um
ponto de operação. .t
O
modelo
de Heffron&
Phillips para o sistema de potência partede
uma
ligada a
uma
barra infinita através deuma
linha de transmissãocom
resistência ra e indutânciaxe. Esta linearização fornece. as equações do torque elétrico,
da
tensão intemada
máquina,da
tensão terminal, e a equação de oscilação a seguir [9]:
~
equaçao do torque elétrico:
Are
=
K1Aõ_+
K2AE1¡
(2.1).-1
equação
da
tensao interna da máquina:'
K3
AEq
z
_%_{AEFD
- K4Aõ]
(22)
1+
K3Tdos
tensão terminal;
Avt
= K5Aõ +
KÕAELJ
(23)
equação de oscilação:
'
(Ms +
D)A«›
=
Arm
-
Are
(24)
onde
Téo, é a constante detempo
transitória e os parâmetros K1,K2,
K3,
K4,
K5
eK6,
sãodefinidos
como
segue: VA
.
E
,= cte .Q
K1, é a variação
do
torque elétricocom
respeito da variaçãodo
ângulo do rotor,com
fluxo
concatenado
no
eixo direto constante._ATe
Kz
AE-K2,
é a variaçãodo
torque elétricocom
respeito da variação do fluxo concatenadono
eixodireto
com
ângulodo
rotor constante.-
x
+
x
_
d+
_Xd
xe
K3,
é fator de impedância, considerando a impedância externacomo
uma
reatânciapura
xe._
-1^Eq
K
K4
`
K3
As
K
4,é o efeito desmagnetizante conseqüenteda
variação do ângulo do rotor.K5
:
AVI
A5
E'=
cte'
Cl
K5,
é variaçãoda
tensãocom
respeito da variação do ângulo do rotor,com
fluxo concatenadono
eixo direto constante.A
VtK6
=
--,-
AE
.q ô
=
cte 'K6,
é variaçãoda
tensãocom
respeitoda
variação do enlace de fluxo concatenadono
eixo direto,
com
ângulode
rotor constante.~
Por
outro lado, as variações da tensão de excitação de excitatriz devidas à açãodo
regulador de tensão
podem
ser representadasno
domínio de s pela seguinte relação[43]:AE
«FD
zipv
-AV]
(25)
1+STE
ref t\
~
O
conjunto de equaçoesacima
descritaspodem
ser representadasem
um
diagrama
de~ à.rm+
'Arm-Are
1Am
As
_ _Ms+r>
K
~ -'Eli--_K2
.o
`*KE
0
Avfef ` 1+sK
3T
do1+STE
_ _AEFD
'_ Figura 2.1 Diagrama de Blocos do Modelo de Heffion
&
Phillipspara o Sistema Máquina -Barra lnfmita
2.2.2
Modelo
de
um
sistema_Multimáquinas.
Para a
modelagem
deum
sistema multimáquinas, cadamáquina
em
particular éconsiderada
como
sendo parte deum
sistema interligado.Além
disso, as interações dinâmicasque
existem entre estes subsistemasdevem
ser consideradas, isto é,o modelo deve
representaradequadamente
ocomportamento do
sistema interligado.As
interações dinâmicasacima mencionadas
podem
ser expressasem
termos dosângulos
do
torqueda
máquina, das tensões e dos coeficientes K1,K2,
K3,
K4,
K5
eK5
decada subsistema. Estas por sua vez são variáveis que estão
em
função dos parâmetrosdo
sistemae das condições de operação [24].
O
diagrama
fasorialda
i-ésimamáquina
deum
sistema multimáquinasmostrado na
figura
2.2,pode
ser usado para expressar ocomportamento
fasorial das variáveisde
uma
máquina
com
relação ao restodo
sistema. Neste caso di e qi representam as coordenadas para ai-ésima máquina, enquanto
que
D
eQ
são as coordenadas para todas asmáquinas do
sistemaconstantemente e
pode
ser positivoou
negativo, xqi representa a reatância síncronado
eixoem
| _ _
quadratura,
x
di é reatância transitória
no
eixo direto, Idi e Iqi representam ascomponentes do
I
eixo direto e
em
quadratura da corrente terminal de cada máquina, enquanto Vi é a tensãoterminal de cada máquina.
¿Q
qi lar,W
V. '_ 1 I.1-
I.D
fi›
Íââ di _Figura 2.2 Diagrama Fasorial da i-ésima máquina
em
um
Sistema de MultimáquinasA
partir do diagrama fasorial e utilizando as expressões para o torque elétrico, aequação da tensão interna da máquina, a equação da tensão terminal,
da
malha de
controle detensão e a equação de oscilação, têm-se as seguintes expressões matriciais
que
representam ocomportamento
dinâmicona
versãodo modelo
de Heffron&
Phillips paraum
sistema de multimáquinas[24]s
[Are]
=
[1<1][Aõ]+[K2][AEÇ¡]
(2_ó)+
[K3][T,'¡o][AÉ1¡]= [K3][AEFD] -
4][Aõ](27)
t[M][^<fi]+[Dll^<°]=
[Mm]-[^Tz]
(2-9)As
matrizes: [ATe] e[ATm]
são generalizações para o torque elétrico emecânico
para sistemas multimáquinas, enquanto [A6] e
[A
representam o ângulo e acomponente
do
eixo
em
quadratura da tensão atrás da reatância transitória.A
matriz[AEW]
é a generalização datensão
de campo,
[TE] e[KE]
são generalizações da constante detempo
e doganho
estáticoda
excitatriz, e [Téo] representam de maneira generalizada a constante de inércia
da
máquina
síncrona e a constante de
tempo
transitória.As
matrizes [K,],...,[K6] e [D], são generalizaçõesdas constantes escalares K1,...,
K6
e deD
respectivamente. _Usando
as equaçõesacima
escritas pode-secompor
o diagramade
blocos paraSistemas de multimáquinas,
tomando
a notação de subíndices i e jcom
a fmalidadede
indicar asvariáveis correspondentes às
máquinas
i e j respectivamente, [43]. Portanto, omodelo
dinâmicode
um
sistema multimáquinas que inclui as interações dinâmicaspode
ser representadona ñgura
(23)
[241 ' éõiKm
A
V ' _ 1 oi 27tf Aõ_ nE'qj -Màsmi
S/
1K
..Ka
K
'-'
,Ô
ABR
Ksià ` +-KE-
ql 1+sT'1‹:..
-_
1+s'r1 + . do 311 Ei *AE
. °~' 1 4K
.. 1 AE' ql2.3
Representação
das
Equações do
Modelo
de
Heffron
&
07
Phillips
em
Variaveis
de Estado
aNa
formulaçãoem
variáveis de estadodo
modelo
para o sistema máquina-barrainfmita, considera-se
uma
máquina
síncrona representada porum
modelo
de terceiraordem,
com
um
sistema de excitação de primeiraordem
de»ganho KE
e constante detempo
TE. Estemodelo
fornece
um
total de quatro yariáveis de estado por máquina. 'Estas variáveis de estado são as seguintes:
Am
=Velocidadedo
rotorda
máquina
`Aõ
=Ângulo
do rotor 'damáquina
=Tensão
interna damáquina
AEFD
=Tensão
decampo
Portanto, considerando as variáveis dadas
acima
para o caso máquina-barra infinita,tem-se a representação matricial :
“
i=Ax+bu
.O
y=Cx
(21)
onde:-B
M
377Az
0,.__
_K_?
_¿
,IÉO Tà° Tão 0_&E
_§_1.2.1íâ_¿
TE TE TE_5
-Ez
0M
M
o o oK4
o O
10
oo
bzo
c=o-K,-Kzo
Eg
oo
o~1
TE Aa) AõAm
X = I y = AP‹: AEq AEFD AEFDNas
equaçõesdo
modelo
adotado, ' para sistema máquina-barra infinita,freqüentemente é possível se fazer a consideração de
que
a constante detempo do
sistema deexcitação TE é desprezível. Isto se deve ao fato de que o tipo de sistema de excitação
usado
édo
tipo rápido, a tiristores.
V
Neste caso as equações de variáveis de estado
passam
a ser descritascomo:
s
i=Ax+bu
_y=
Cx+du
Aco Ao)x
=
Aõ'y
= -APe
^E‹1AEFD
A (2.l1) onde:M
M
_T
_T
T
iAz
377
o 1 obz
o - Or<4+1<5KE
IK;
+K6KE
|KE
dodo
do
1 O O ODe
maneira similar, para o caso deum
sistema de PotênciaMultimáquinas
pode-seescrever as equações
em
variáveis de estado, considerando-se onúmero
demáquinas
igual a N.As
equaçõesna forma
matricial para o casodo modelo
não-reduzido(TE ¢O)
são dadascomo
segue:
i=Ax+Bu
-y
:
Cx
(212)
onde: - <> 31° . QHKHU W. .E._¡ Ewãz-1 gi ofiš :W "'* ã~"1§'Í°Ê
5'-1. g*1...° IN ›-15 ›-lfqoF
E
“Êâ
ga
Vs a"*%<iílf¿7Í°.§ëW-_
-_
_
0 .. . o-_ -_
oM1
A _ o 0___
__
__....0
___
__;__
O V_
KEIKGII_
1 __ _ 0_
Q ______S¿n -____‹f1n Q QEI Q o 0 0 o n ~ z . . z . . .A
=
. V . . . _ . . . . . . . z. . . z . › . ` . . . . . I z .W
É-1 äpqšl šsozg gw. ›-1É
U) zgzš zo- 71É
ÊWÊã
zÉ
of-1-i.?q¢ z â~ :â '-1.Ê
___
_&
.___
__
0 _ 0 .. .._í_
QMN
MN
o o_1 0 0 0 K3Nl O __ 0 O_
1 TdoN0_íõw_Í<á0...0_
_K1z~Kõ-_1
Tzu T›=zN_ 0C:
Para o caso
do modelo
reduzido que considera TE=0
as equaçõesem
variáveis de1 O O
"Km
`K211 O O . . . . . z O-1
O O O"
K1N1_
K2N1 O O O XTestados são dadas a seguir:
O 0 Q Q à . . 0 Q |:xf xš]
y
=[yf
yš]u
=[uf
uš]1i=Ax+Bu
y=Cx+Du
O O O`K11N
_K'z1N O O 0 O â ¢ . 1 O O_K2NN _K2NN
O T TB=BlocoDiag{|:O
O O§:|
,...,{0 O O TE1 TEN . z . O O ¢ › Q 11(213)
A
= 377 O O - - - O O 0 _ K411+
Kó11K1z1 _ KÂÍ1+
Kõ11KE1 _ _ _ _ _ _ O _ Kzzm + Ks1NK1z1 _ K;:N+
KQNKB1 Klll Kill O KIIN K2lN _M1
M1
M,
M,
_:____í
. . . . .._-ti
_í
T1101 Tdal _ Tâol 'Fisl
KINI I¿'lNl
I
6
KWN
K2NNMN
MN
MN
MN
O O . . . . . . 0 O
_ K4N1
+
KSMKEN _ Kfäu+
KõN1KEN _ _ _ _ __ 0 _ K4NN + KSNNKBN _+
KõNNKENT
N TÂON 11 NTM
C
=
do o _B
=
BlocoD¡ag{B1
BN}
K
TB:
i O Ol
|: T;oi:| O O O 0 _ 0 __K1u
_K211 ' ' _K1z1Ks11 _KE1Kõ11 ' ' O O - '_ K1N1_
Kzm
' ' _K1zNKsN1_KENKóN1
' ' â z,, '_KENKsNi
`TKENKóNN__
K11N_
K21N_
K1z1Ks1N_
KE1Kó1N u . u ó ø u o¬ . › . n . O O_K1NN
_KzNN
D=B|‹›z‹›D¡ag{D¡
DN}
0
ni = o
I
Km
o vetor de estados é definido
como
sendo:e o vetor de controleé
=[A@1 Aõl AELI, Ami Aõi AEC” ]
2.4
Modelo
do
Sistema de
Excitação.
A
função da excitatriz e de seu regulador de tensão associado é proporcionaruma
excitação
adequada
aocampo
damáquina
síncrona, fornecendoum
acréscimona
excitaçãoem
caso
de queda
de tensão terminal damáquina
eum
decréscimona
excitaçãoquando
ocorreraumento na
tensão terminal.A
partir dessas considerações o erro da tensão é definidocomo:
et
z
VM
-vt
(214)
0111
ez
=
-(vt-
Va)
(215)
onde: Vt representa a tensão terminal
do
gerador após_medição
feita atravésde
um
transformador de potencial, retificação e filtragem, e Vref é a tensão de referência [43].
Devido
ao fato de que, amalha
de excitação éuma
malha
de controle, ela necessitaser estável e
bem
amortecida..Por
isso éçnormalmente
dotada de_um compensador
que
tipicamente é
do
tipo que utiliza realimentação derivativa.A
função de transferência típicado
compensador da
malha
de excitação é dadaem
(2. 16) '5^E=_n1;=fl<i
e(M6)
AEFD
1+STF
e
pode
ser escritocomo:
VA
~
=
KF
il..
(217)
AEFD
l+
STFonde:
Dos
vários tipos de sistemas de excitação, escolhe-se o sistema de excitaçãodo
tiporápido, a- tiristores. Este sistema de excitação
pode
seraproximadamente
representado pelodiagrama de
blocos de primeira ordem,onde
já está incluído o compensador:AV-
.Avref
_|_ - t'F
_1+sTE
SKFTF
1+
STF
Figura 2.4 Diagrama de Blocos de
um
Sistema de Excitação2.5
Modelo
do
Estabilizador
de
Sistemas
de
Potência.
A
função básica deum
estabilizador de sistema de potência é ampliar os limites deestabilidade,
modulando
o sistema de excitaçãodo
geradorcom
o objetivode
amortecer asoscilações dos rotores que
acontecem
entre- asmáquinas
síncronas apósuma
perturbação. Estasoscilações estão tipicamente
na
faixa de freqüênciasaproximadamente
de 0.2 até 2.5 Hz, e oamortecimento
insuficiente destas oscilaçõespode
limitar a capacidade de transmissãodo
sistema
de
potência.Para fornecer o amortecimento' exigido, o estabilizador deve produzir
um
componente do
torque elétrico sobre o rotorem
fasecom
as variações da velocidade [l6]. Paraum
dado
sinal de entrada, a função de transferênciado
estabilizador devecompensar
ascaracterísticas de
ganho
e fase do sistema de excitação,do
gerador, edo
sistemade
potência que,de
maneira
conjunta,determinam
a função de transferência entre a saída do estabilizador e oexcitação. Esta função de transferência, denotada por GEP(s), é fortemente influenciada pelo
ganho do
regulador de tensão, o nível de potência transmitida, impedânciado
sistema detransmissão
ou
carregamento[l6].Portanto, pode-se estabelecer o seguinte diagrama de blocos:
outras contribui Ç oes
Mm
+ 1nõ
_Ms
+
D
s nreq, .AV
refFigura 2.5 Diagrama de Blocos de
um
Sistema de Potência Máquina Bana-lnfinitaexplicitando a função de transferência do GEP(s)
2.5.1
ESP com
Sinal
de
Entrada
Derivado
da
Velocidade.
Como
indicado anteriormente, é necessário introduziruma
função de transferênciaque
processe o sinal de entrada do estabilizador demodo
acompensar
as característicasde
ganho
e fase
do
sistemaem
conjunto.Um
estabilizadorusando
sinalda
velocidadecomo
entradadeve
compensar
os atrasosem
GEP(s), para produziruma
componente do
torqueem
fasecom
osdesvios da velocidade e assim adicionar amortecimento às oscilações
do
rotor. -Um
estabilizador ideal característico, poderia portanto ser inversamente proporcionalao
GEP(s)
[l6]:D
ESP
'dzúz-&
. ,(s)i eGEP(s)
(219)
onde
DPSS representa a contribuição do amortecimento desejadodo
estabilizador.O
estabilizador ideal torna-se impraticável, devido ao fato de que acompensação
perfeita para os atrasos
do GEP(s)
requer termos derivativos puroscom
seus altosganhos
em
altas freqüências.
Em
vista disso, é natural se esperar queum
estabilizador factíveldeva
usarestágios de
avanço
e atraso paracompensar
oGEP(s)
dentro da faixa de freqüências de interesse.O
ganho
deve ser atenuadoem
altas freqüências, para limitar o impacto de ruídos e reduzir apossibilidade de interações torsionais
com
osmodos
associados ao eixode
unidadestérmicas[16].
Portanto, as estruturas da função de transferência
do
ESP
com
sinalde
entradaderivado
da
velocidade quetêm
sido adotadas,têm
as seguintes formas:'o Estabilizador
de
primeiraordem
fllísi
z
Km
E
(220)
AQ
1+ST2
- Estabilizador de segunda
ordem
AV
1+sT 1+sT
'_B.Si=Km
__1_____;
(221)
AG)
l+ST21+ST4
onde
Km
éganho do
compensador*do
estabilizador e '11 e T3 são os parâmetrosde
tempo
do
numerador do
ESP,
enquanto queT2 e T, são as constantes detempo do denominador da
funçãode transferência
do
estabilizador.Um
filtro passa baixo eum
estágio "washout"pode
ser incluído para evitarque
variações
da
freqüência do sistemamodifiquem
a tensão terminal, afimção
de transferênciado
washout
(filtro passa alto) édada
a seguir:Fwz,Sh(s)
=¡f%fi
(222)
2.5.2
ESP com
Sinal
de
Entrada Derivado da
Potência
Elétrica.
Para a utilização da potência elétrica
com
sinal de entrada toma-seuma
aproximação
da
síntese da potência de aceleração[l6]. Isto se justifica pelo fatoque
as variaçõesda
potênciaelétrica são muito mais rápidas que as variações da potência mecânica,
na
faixa de freqüênciasde interesse, de
modo
que estas últimaspodem
ser consideradas desprezíveis nesta faixa defreqüências.
Com
estas considerações,um
estabilizador ideal,com
sinal derivadoda
potênciaelétrica é definido por[16]:
Es1>P(s)¡óez1
=
-~
p
2.23)
Deve-se
notar queum
atraso de fase deve ser introduzidoem
baixas freqüências,para ser adicionado ao atraso de
GEP(S),
demodo
que o sinal de torque resultante estejaem
fasecom
a velocidade [16]. Este procedimento diferedo
projetodo
ESP
derivadoda
velocidade,tendo por conseqüência o fato de que os problemas encontrados
com
o sinalda
velocidadeem
altas freqüências
não
costumam
ocorrer para sinais derivados da potência elétrica.i
Em
vista disso, o estabilizador adotado, para este casotem
as seguintes formas: _~ Estabilizador de primeira
ordem
AVPS
z
KPe}_+_SÍ3_(224)
- Estabilizador de segunda
ordem
l
Ê
=
KP
lí
(225)
onde,` KP, é o
ganho
do compensador, T3, 'I`5 e T6 são os parâmetros detempo do
numerador
docompensador, enquanto T2 e T4, são as constantes de
tempo
associadas aos pólosda
função detransferência
do
denominador. V_
~
`
2.6
Formas
Canônicas
para
a
função de
Transferência
do
ESP.
A
função de transferência que representa o estabilizadorpode
ser transformada paraa representação via variáveis de estado através de realizações canônicas
como
aforma
canônicaobservável e a
forma
canônica controlável. Esta representaçãotem
a seguinte forma:ifl
=
ACXC+
BCuC(226)
ye
=
Cê. +
Deu.onde
os termos matriciais Ac, Be, CC eDe
são específicos para cada realização e tipo de compensador.A
função* de transferência deum
compensador
de primeira ordem,dada
na
seguinteforma:
G(s)
=
Kflí
(227)
1+ST2
pode
ser escrita como[7]: 'K1[¿'_¿}
T T r
2
G(s)
=
1<1+_À-11_2_
(228)
T2
5+..
ou
ainda: G(s)=
d3%;
(229)
onde:a=_1_
,,=K1(¿_¿)
d:K1
T2 T2 T1 T2 T2onde, aplicando a realização
na
forma
canônica observável as relações de Ac, BC,CC
eDc que
formam
a equação (2.26) são dadas por:Agz-zz
Bgzb
c2=1
Dgzdi
Aplicando-se a realização
na forma
canônica controlável as relações para Ac, BC,Ce
e
De
são: , .Á
A§=-a
B§=l
C§=b
D§=d
Para
o
casodo
ESP
cuja função de transferência é de segundaordem,
isto é,com
dois estágios avanço-atraso, tem-se:
l+sT l+sT
G(s)
=
K;--1
(230)
1+sT, 1+sT4
Esta função de transferência
pode
ser expressacomo:
G(s)=d+-¡ÊÊ-Ji
(231)
onde: a 1
:T2+T4
a2
1 TZT4 2 FEZT4 blb2=K1T¿(¿__1_)
T2 'Il T3 T2 T4 T2 T4 TZ T4 d:
T2 T4Usando
a representaçãoem
fonna
canônica observável da equação (2.26) tem-se asseguintes matrizes Ac, BC,
CC
e Dc:o__ O _a'2
o_
b2o_
o_
A,-L
_aJ
Bc_[bl
cc_[o
1]Dc_d
A
realização correspondentena
forma
canônica controlável fornece as seguintes matrizes Ac,BC,
Ce
e Dc: ' io
A:=(A:)T
B:=(C:)T
‹r:=(B:)* I›:=1›:2.7
ESP
e
Compensador
da
Malha
de Controle
de Excitação.
O
compensador
"conjunto", isto é, oESP
mais ocompensador da malha
de
controle deexcitação,
pode
ser representadoconforme
mostradona figura
2.6. Estecompensador
pode
ser(232).
Com
esta fmalidade, se considerará todas as constantes detempo
iguais, isto é,Qznzg.
OKümr,
fiVPss,w
l+sTz+ Au
+
_¿,_P,WT,
É-VPss,Pz+
° K'°1+=T 4 Irã_I
III-giI
0 II I III
IlÉ
I
IlI
III
III
IlI
II I |||
II ~I
III
II|
I
I
I
+
I
I
_II__ ____J M5221K
sT,ÉNC
UM:
Em
' 1+ ST, ¡ .. ._*3_0l\'Í1'E_§_N§-€*_D9E12_E_EZíÊ1T_A§ê_°__
_
L.____Figura 2.6
ESP
e 0 Compensador da malha de controle de ExcitaçãoDas
realizações canônicas mostradasno
presente trabalho, escolhe-se a realizaçãona
forma
canônica observável para representar ocompensador
conjunto. Nesta representaçãoobserva-se que, se a constante de
tempo
T2 é fixadaem
um
valor conhecido, então as matrizesA:
eC:
concentrarão os valores conhecidos, ao passo -queB:
eD:
concentrarão os parâmetrosdesconhecidos. Este fato
pode
ser aproveitadona
formulação do sistemaaumentado
(sistema depotência e ESP).
que
será apresentada adiante. 'Observa-se ainda que a realização correspondenteao
compensador
damalha
de controle de excitaçãotem
uma
estrutura diferenteno
numerador
desua função de transferência. Considerando este detalhe, os valores de Ac, BC,
CC
eDc que
formam
parteda
equação (2.32)têm
as seguintes relações:za,
=
Azz,+
Bzzz, 0(232)
yfi:
CÉXC+
DCuC onde:A°
=
--1-B°
=
[b b b ] c T2 c au Pe FC::=1
D:=[‹1‹.,da
dr] GI bw:
Ko
b1›==
K1>zL["1`_`LJ
br=
"K1=¿
T2 Ti T2 T2 Ta T2 T2 do=
Km
F1' d1>‹-z=
KHE
dr:
KF
Tz Tz2.8
ESP
com
Sinais
Derivados
da
Velocidade,
da
Potência
Elétrica e
da Tensão
de
Campo.
Novamente
escolhe-se a realizaçãona forma
canônica observável para representar oscontroladores dos ESPs, cujos sinais de entrada são a velocidade, a potência elétrica e ainda
um
outro sinal derivado da tensão de
campo, conforme
mostradona figura
(2.7).Para
este tipo decontroladores, consideram-se dois casos:
ESP
de primeiraordem
e ESP- de segundaordem.
1
LW
--
cars)
` *'Í*P°+
.flu___.
GPB[s)
ii
+
ÉEBID
"_'_
GEFDÍSÍ'
Figura 2.7
ESP com
sinais derivados da velocidade,Caso
1.ESP
de
Primeira
Ordem
ici
=
Afxc+
Bfuc(233)
ye
=
Cfixz+
DÍUCNeste caso os valores para
A§,B§,C§
eD:,
daEquação
(233) para oESP
deprimeira
ordem
com
sinais derivados da velocidade, da potência elétrica eda
tensão deexcitatriz,
na forma
canônica observável, estãodadoscomo
segue:O 1 O
Ac
=_?2
Be :[bm
bPeC:
:
1D:
=
[dm ' dP=dam]
efiT
1 1T
1 1L
1 1 b 0)=K
-1--~-
b=K
-3--_
b=K
----
QTZ
T2} Pe Pe,-I;|:T3 EFDT
T
L
d=K
-'- d=K
-1
d=K
-
pCaso
2.
ESP
de
Segunda
Ordem
:ic
=
Afixc
+
Bfiuc(
yC
+
V 2.34)
Para o
ESP
de segunda ordem,com
sinais derivadosda
velocidade,da
potênciaelétrica e
da
tensão de excitatriz,com
realizaçãona fonna
canônica observável, tem-se asseguintes relações para os termos matriciais A§,B'z,
C:
eDÍ,
que fazem
parteda
equação(2.34)z
A2:
O “fazB2:
bzw bzvz b2EFD1 "ai . bm» b11>‹-z b1E1~'D
cz=[o
1]D§=[dm
dp,dm]
onde: a 1:
T2+T4
a=_1_
TZT4 2 TZT4b2m=Km1;Tz
¿_
1bm=KmT;r3
11+T¿._Tz+T4
TZT4 TlT3 TZT4 TZT4 TZTI4 TSTG 1 1 _ T5T5 T;+
T6 1;+
T4b2Pz=KP¢_`_'
`"'-___"
b11>z=KPzi"
ii
T2T4 Tyra T2T4 TzT4 TsTõ T2T4.b
_K
T71;¿_¿
b:K
T,T8T,+1;_T;+T4
um
EFD T2T4 Tvrlis T2T4mm
Em
T2T4ETs
T2T4 d°'2 K”
Nda =
Ka
5-
dm
=
Km
LT*
2 4T
2T4 TZT42.9
Conclusões
São
descritas neste capítulo aamodelagens do
sistema de potência e dos principaiscontroladores associados aos sistemas de excitação 'dos geradores síncronos.
A
partir dessasmodelagens
são apresentadas as representaçõesem
tem1os de variáveis de estado para o sistemade potência, usando-se para isto tanto a
modelagem
de Heffron&
Phillips que considera TE¢
O,como
amodelagem
que
considera TE desprezível,denominada
reduzidano
presente trabalho.Por
outro lado, é estabelecida amodelagem
do
sistema de excitação e dosestabilizadores de sistemas de potência considerando
como
sinais de entrada a velocidade e apotência elétrica.
São
ainda descritas duas abordagens para os controladores.Uma
delas consideraum
~
controlador conjunto
composto do
ESP
e docompensador da
malha
de controlede
excitaçao, eenquanto
que
a outra considera unicamente oESP
com
sinais derivados da velocidade,da
potência elétrica e
um
sinal derivadoda
tensão de saídada
excitatriz. 'É
adotada neste trabalho a realização _naforma
canônica observável para oscontroladores, e as realizações para todos os casos de estrutura de controladores
de
interesse sãodesenvolvidas neste capítulo. Finalmente são apresentada todas as relações matemáticas
que
descrevem
as funções de transferência dos controladores.Método
para
Posicionamento de
Autovalores
Através
da Realimentação
Descentralizada das
Saídas
3.1.
Introdução.
1
A
Os
problemas de estabilização e posicionamento de pólos por
meio
de
uma
realimentação constante das saidas são de fundamental importância
na
teoriade
sistemaslineares.
Por
este motivo, considerável atençãotem
sido dedicada por partede
muitospesquisadores da área ao desenvolvimento de
uma
estrutura teórica referente aosmesmos.
A
pesar destas contribuições,
não
existem muitos algoritmos disponíveis para resolvero
problema.O
método
a ser descritono
presente capítulo é relativamente recente eum
dospoucos
propostosna
literatura para preencher esta lacuna. ~Os
primeiros resultados importantes de posicionamento de pólos via realimentaçãodas saídas são devidas a
Kimura
[15] eDavison
&
Wang
[8]. Estes autoresmostraram
que, paraum
sistema dinâmico representado por n-estados, m-entradas e É -saídas, a condição suficientepara posicionar arbitrariamente os pólos,
usando
realimentação estáticadas
saídas, éque
arelação
(m+£
-1)2 n
seja cumprida. Provas alternativas deste resultado são fornecidas porTopalogu
&
Seborg
[39] e Seraji [31].~
A
questão básica da existência deuma
matriz de realimentaçao das saídas paraposicionamento de pólos de
um
sistematem
sido consideradaem
várias pesquisas, e váriosresultados teóricos de interesse
têm
sido obtidos [l4], [34], [36]. Contudo, estes resultados sãoaplicáveis a casos especiais e
em
geralnão fornecem métodos
para determinar a matriz derealimentação das saídas
quando
as condições de existência são satisfeitas.›
O
posicionamento de autovalores de muitos sistemas descentralizados éum
problema
que apresenta ainda maiores desafios.A
solução de muitos problemas de controle, taiscomo
o seguimento e a regulação descentralizadas, depende fortemente da disponibilidade demétodos
para posicionamento de autovalores pormeio
de realimentação descentralizada dassaídas, isto, pelo fato de que
em
muitos casos práticos não é viávelnem
econômico
transmitirsinais de
uma
estação de controle local parauma
outra estação.Alguns
resultados para casos especiaisforam
obtidos porCorfmat
&
Morse
[6],Richter
&
DeCarlo
[29], Lindner D. K. [20]. Estes autoresmostram
que
em
sistemasdescentralizados o posicionamento de autovalores
pode
ser atingido pela realimentação devariáveis
em uma
única estação de controle local. Claramentepodeser
observadoque o
esquema
de usar unicamente
uma
estação local é ineficiente e requerum
compensador
deordem
elevadademais
para atingir o posicionamento desejado. V'
Descreve-se neste capítulo
um
método
para posicionamento de pólos aplicável tantoa sistemas centralizados quanto a sistemas de controle descentralizados [37]. Será explicado
como,
a partir deum
sistema invarianteno tempo
descrito por equações de estado,o
método
relaciona o polinômio característico
do
sistemaem
malha
abertacom
o polinômio característicodo
sistemaem
malha
fechada, permitindo desta maneira, a formulaçãodo problema
como
uma
equação matricial não-linear.
A
partir desta equação matricial, é obtida a matriz deequações e então é utilizado
um
método
iterativo para resolvê-lo. Finalmente, o capítulo é. . . ,
d
concluido fazendo-se algumas considerações adicionais sobre o
meto
o.3.2.
O
Método
de
Posicionamento
Completo
de
Autovalores.
Considere-se o sistema linear multivariável:
i=Ax+Bu
31
yzcx
‹.›
onde
x
é o vetorde
estado (n × 1),u
é o vetor de entrada(m
× 1), ey
é o vetor das saídas (8 × 1).O
polinômio característico do sistemaem
malha
aberta é: _p(s)
=
|sI-AI=
s“ +p1s“`1+...+pn`
(3.2)
onde
p1,...,pn são escalares reais.Aplicando
a lei de controle baseadana
realimentação das saídas u=
Ky+
v,onde
K
é a matriz constante
da
saída(mx
8) eV
é o vetor de controle(mx
1), obtém-se o sistemaem
malha
fechada:i=Ax+Bv
(33)
y=Cx
onde
Â
=
A
+
BKC.
O
polinômio característicodo
sistemaem
malha
fechada é:_ ¡3(s)
=
|sI-Â|= |s1-A-BKC1
(3.413(s)= s”
+
f›1s(“`1)+...+f›n (3.5Expandindo
o determinantena
equação (3.4), obtém-se a seguinte expressão,que
relaciona cada coeficiente pi
do
polinômio característico demalha
fechadado
sistema,com
ocoeficiente pi
do
polinômio demalha
aberta pi [3 5], [42]:fz =pr+Lr+‹1›r(K)i 1=1,2,...,n
(16)
onde:
Li
=
rf{K
(pi_1cB+
pi_2cAB+.
. .+cA*-1B)}
(37)
Li é
uma
função linear dos elementos deK,
e ¢¡(K) éuma
funçãonão
linear destes elementos.Deve-se
notarque
a função ¢¡(K),em
geral,contêm
elementos de segundaordem
ede
ordenssuperiores de
K.
Assim
se estes elementos sãodenominados
por k,,k2,...,k,,k¿+1,...,k2¿,km¿,então ¢¡(K),
contêm
produtos de termos, taiscomo:
klkm,k2k¿+1,k¡k¿+2k2¿+3, etc.Por
outro lado deve-se notarque
¢¡(0)=
0.A
separaçãoem
parte linear e não-linearfeita
em
(3.6) é fundamental para a análise que segue.A
expressão (3.7)pode
ser escritacomo:
~Li
=
(P1-ieo+
Pr-ze1+- - - +e¡-1)k (3 -8)onde
e¡ é o vetor (1 ×më), formado
arranjando-se as linhas deCA'B,
uma
ao ladoda
outra,k
éum
vetor(më
× 1),formado
arranjando-se as colunas deK
uma
sobre a outra. Substituindo aequação- (3 .8)
na
equação (3.6) obtém-se:pizpi+(pi_1z0+pi_2e1+...+z¡_,)|‹+¢¡(k) 1=1,2,..`.,zz
(39)
Pode-se observar