HAL Id: jpa-00236516
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Submitted on 1 Jan 1961
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Diffusion élastique de deuterons de 11,85 Mev sur Al, Si, P, S
G. Demortier, P.C. Macq
To cite this version:
G. Demortier, P.C. Macq. Diffusion élastique de deuterons de 11,85 Mev sur Al, Si, P, S. J. Phys.
Radium, 1961, 22 (10), pp.597-601. �10.1051/jphysrad:019610022010059701�. �jpa-00236516�
597
6CM
= 125°16’, iilo
50’ et 1660 fontapparaître
unensemble de résonances très
aiguës,
pour des éner-gies
desprotons
voisines deE1ab .
- 1900 keV.Dans cette
région,
nous faisons varierl’énergie
duVan de Graaff par sauts de
0,5 keV.
Les courbes
d’excitation 31P(pp)31P
tracées pour6CM
= 125o15’, 1430
40’ et 1650 29’ révèlent l’exis- tence d’au moins 5 résonances. Dans toutes ces mesures,l’énergie
de l’accélérateur variepar
sautsinférieurs à
2,5
keV. Toutes les mesures ont étérépétées plusieurs
fois afin d’éliminer les erreurs fortuites. Une estimation des erreurs relatives affec- tant nos mesures est en cours.Nous nous proposons
d’analyser
ces résultatsafin d’étudier les niveaux excités de
150,32 S
et 41 Kcorrespondant
aux résonances que nous avons rele-vées,
et enparticulier
de déterminer sipossible
lespin
et laparité
de ces niveaux.BIBLIOGRAPHIE
[1] BOLMGREN, FRESER, LIKELY et FAMULARO, Phys. Rev., 1957,105,210.
[2] HAGEDORN, MOZER, WEBB, FOWLER et LAURITSEN, Phys. Rev., 1957, 105, 219.
[3] FERGUSON, CLARKE et GOVE, Phys. Rev., 1959, 115,
1655.
[4] FERGUSON, Phys. Rev., 1959, 115, 1660.
[5] GROVE et COOPER, Phys. Rev., 1951, 82, 505.
[6] PAUL, GROVE, LITHERLAND et BARTHOLEMEW, Phys.
Rev., 1955, 99, 1339.
[7]. KERN et COCHRAN, Phys. Rev., 1956, 104, 711.
[8] FREIER, FAMULARO, ZIPOY et LEIGH, Phys. Rev., 1958, 110, 445.
[9] WALTER, MALAKHOV, SOROKIN et TARANOV, Bull. Acad.
Sc. (U. R. S. S.), Série Physique, tome XXIII, n°, 7,
1959, pp. 856-848.
DIFFUSION
ÉLASTIQUE
DE DEUTERONS DE11,85
MeV SUR Al, Si, P, S Par G. DEMORTIER(*)
et P. C.MACQ,
Centre de
Physique
Nucléaire, Université de Louvain, Belgique.Résumé. 2014 Nous avons mesuré les distributions angulaires des deutérons diffusés élastiquement
sur 27Al pour une énergie des deutérons de 11,85 MeV et sur 28Si, 31P et 32S pour une énergie
des deutérons de 11,5 MeV. La région angulaire étudiée se situe entre 15° et 152°5.
Abstract. 2014 We measured the angular distributions of elastically scattered 11.85 MeV deu- terons on 27Al and of 11.5 MeV deuterons on 28Si, 31P and 31S. These angular distributions were
measured between 15° and 152°5.
LE JOIJRNAL DE PHYSIQUE ET LE RADIUM TOME 22, OCTOBRE 1961, PAGE 597.
Introduction. - La section efficace différen- tielle de diffusion
élastique
de deutérons par desnoyaux
légers
a été mesurée à différentesénergies [voir bibliographie
dans[1], [2], [3]].
Nous avons
repris
à11,85
et11,5
MeV la mesurede deux distributions
angulaires déjà
étudiéesdans cette
région d’énergie :
2’Al(11,15 MeV)
et 32S
(10,95 MeV).
Nos résultats sont en accordavec ceux de Takeda
[1]
pour27Al ; quant
au 32S(95 %),
nous avons élucidé une anomalieapparais-
sant dans ses résultats.
Nous avons
également
mesuré la diffusion élâs-tique
de, deutérons de11,5
MeV par 28Si(92 %)
et 31P.
Dispositif expérimental.
- Le faisceau de deu- térons de11,85
MeV ducyclotron
du Centre dePhysique
Nucléaire de l’Université de Louvain(fig. 1)
estanalysé
par un aimantqui
le défléchit de 550 à travers une série de collimateurs vers unechambre à réactions
circulaire
de 60 cm de dia-mètre
(fig 2).
Celle-ci
possède
un couverclesupérieur
niobileautour de son axe. A ce couvercle sont fixés sui- vant un même rayon deux
compteurs :
lepremier
du
type proportionnel
àremplissage classique Argon-Méthane,
le second un scintillateur CsI de 2 mmd’épaisseur
monté surphotomultipli-
cateur RCA 6199. Les deutérons diffusés sur une
cible
placée
dans l’axe de la chambredoivent,
pour atteindre le scintillateur
(compteur E)
tra-verser la chambre
proportionnelle (compteur DE)
où ils y
perdent
unepartie
AE de leurénergie.
Lessignaux
des deuxcompteurs
en coïncidence servent de « verrou » auspectre
sortant du CsIenregistré
sur 200 canaux d’un
analyseur
RIDL. Un choixArticle published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:019610022010059701
judicieux
du niveau du discriminateur de la chaine DEpermet
d’éliminer duspectre
E unegrande partie
desprotons
destripping ; à énergie égale
ceux-ci donnent desimpulsions plus
faiblesFIG. 1. - Géométrie de l’expérience.
que les deutérons suivant la relation
approchée E(AE)
= K. Masse.Le
moniteur,
un scintillateur CsI monté surphotomultiplicateur
RCA6199,
est fixé au cou-vercle
inférieur
de la chambre et est orienté vers lacible ;
sonaxe
fait unangle
de 50° avec le faisceau incident de deutérons.L’énergie
des deutérons a été mesurée par laréaction (d, oc)
sur12C ;
elle est de11,85
MeV Larésolution
actuelle del’analyseur
est de1,5 %,
fented’entrée largement
ouverte. Cette mesure a étéeffectuée
enplaçant
une sourcemonocinétique
de
particules
oc(Po : 5,3 MeV)
à l’entrée de l’ana-lyseur.
La résolution totale du
système
de détection est de l’ordre de 4%.
Le niveau du discriminateur de la chaîne AE
a été choisi tel que, à
40°,
l’efficience du circuit de coïncidence soit 100%. De
cefait,
vers lesplus grands angles,
oùl’énergie
des deutérons devientplus petite
et donc AEplus grand,
cette efficiencese conserve. Vers l’avant
(6 400)
nous avonstravaillé sans le circuit de coïncidence.
Le
repérage
del’angle
0 = 0 a été effectué parune mesure de diffusion par Au
qui
en-dessous de 20° est dutype
Rutherford pur.FIG. 2. - Chambre à réactions.
F : Fenêtre en lucite ; ;’ C : Cible solide ; P : Compteur
proportionnel
(AE) ; E : . Compteur’ E ; M : Moniteur ;R :
: Roulement à billes ; A : Absorbeurs étalons ;S : Source étalon ; P : Plateau tournant.
Les eibles. - Les seules cibles solides utilisées
sont des feuilles de 2’Al de
type
commercial depureté 99,9 %.
Dans les. mesures vers l’avant(6 40°),
leurépaisseur
était de0,22 mg/cm2,
pour
réduire
le taux, decomptage ;
; elle était de1,35 mg/cm2
pour 0 > 40°. Ces cibles solides sont fixes parrapport
à l’axe du’faisceau incident. Leur inclinaison parrapport
à l’axe du faisceau a étéchangée
pour diversesrégions angulaires.
Pour les
expériences
sur32S,
31P et28Si,
nousavons
utilisé
descibles
gazeuses deD2S, PD3
etSiH4.
Le gaz est contenu dans une chambre
cylin- drique
de 10 cm de diamètre de bases en laitôn et fermée latéralement par une -feuille demylar
de 20 y. La
pression
à l’intérieur est de l’ordre de 30cm. Hg.
Comme le moniteur est lui aussi axé599 sur cette
cible,
une variation depression
ne doitfaire
l’objet
d’aucunecorrection ;
nous ne rete-nons en effet de son
spectre
que les deutérons diffu- sésélastiquement
par l’élément étudié. Ainsi lors desexpériences
surD 2S,
nous avons constaté une. FiG. 3. - Diffusion élastique de deutérons de 11,85 MeV par 27Al.
polymérisation
du gaz sousl’effet
des radiations.La chambre à gaz est solidaire du
dispositif
E. AE. La
compteur
DEregarde
la chambre à tra-vers un collimateur. Lors de la
rotation,
la fenêtrede
mylar
neprésente
pastoujours
la même surfaceau faisceau
incident,
cequi augmente
sa durée d’utilisation. Les deutéronsréagissant
dans larégion
utile ont uneénergie
de11,5
MeV.Résultats. - Le bruit de fond assez continu des
protons
destripping et d’évaporation
non éliminéspar le
dispositif
à coïncidences achaque
fois étédécompté.
L’erreurstatistique
sur la mesure est aumaximum de 3
%,
mais nous avons évalué à 10%
l’erreur
globale
auxgrands angles.
Les mesuresont été effectuées de la
façon
suivante :La cohérence des résultats prouve la
parfaite
stabilité de
l’électronique.
Si certainspoints manquent
dans unedistribution,
c’est que la contri- butionélastique
ne se détachait pas assez claire- ment.FIG. 4. - Comparaison des sections efficaces différentielles de 27 Al rapportées à la section efflcace différentielle Rutherford à 15 MeV, 13 MeV, 11,85 (écrit par erreur
11,87) MeVet 11,15 MeV.
2’Al
(fig.
3 et4).
- Nos résultats sont enparfait
accord avec ceux de Takeda
[1]
obtenus avec desdeutérons de
llil5
MeV etcomparables à
ceuxde Cindro
[3]
à 13 et 15 MeV(fige 4).
28Si et 31P. - Les résultats sont donnés aux
figures
5 à 8. La diffusionélastique
de deutéronspar ces éléments n’avait pas été étudiée
jusqu’à
cejour.
32S
(fig.
9et.10).
- Nos résultats sont enaccord
avec ceux de Takeda sauf dans la
région
de 55°à’
80o
qui comportait
d’ailleurs une anomalie[1].
Conclusions. - Tout en
soulignant
la ressem-blance des distributions
étudiées,
et la forte diffu-élastique de deutérons de 11,5 MeV
par
28 Si. FIG. 7. - Diffusion élastique de deutérons de 11,5 MeV par 31P.FIG.
à la section 6.- Section
efficace efficace différentielle Rutherford à différentielle de 28Si11,5 MeV.
rapportéa FIG. 8.- Section efiicace différentielle de 81P rapportée
à la section efficace différentielle Rutherford à 11,5 MeV.
601
FIG. 9. - Diffusion élastique de douterons de 11,5 MeV par 325.
sion aux
angles arrière,
nous ne désirons donneraucun commentaire sur
l’acceptabilité
des di-verses théories
développées jusqu’à présent ;
onen trouvera les références dans les articles cités ici.
FIG. 10. - Section efficace différentielle de 32S rapportée
à la section efiicace différentielle Rutherford à 11,5 MeV.’
Remereiements. -- Nous tenons à remercier M. le Professeur M. de
-Hemptinne
pour l’intérêtqu’il
aporté
à ces travaux et l’I. I. S. N.qui
asubsidié ces recherches. Nos remerciements vont au
personnel
ducyclotron, qui
a assuré le fonc-tionnement de l’accélérateur et à Mme M. Germain- Lefèvre pour la
préparation
des cibles gazeuses.BIBLIOGRAPHIE
[1] TAKEDA (M.), J. Phys. Soc., Japan, 1960, 15, 557.
[2] JAHR (R.), MULLER (K. P.), OSWALD (W.) et SCHMIDT-
ROHR (U.), Z. Physik, 1961, 161, 559.
[3] CINDRO (N.) et WALL (N. S.), Phys. Rev., 1960, 119,
1340. CINDRO (N.), CERINEO (M.) et STRZALKOWSKI
(A.), Nucl. Physics, 1960, 21, 38.