HAL Id: jpa-00242370

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Submitted on 1 Jan 1909

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Le phénomène du recul et le produit final du radium

J. Mc Lennan

To cite this version:

J. Mc Lennan. Le phénomène du recul et le produit final du radium. Radium (Paris), 1909, 6 (8),

pp.245-246. �10.1051/radium:0190900608024501�. �jpa-00242370�

245

une ftamme à 2000° est de 10-2:; gramme, intermé- diaire entre la masse de l’atome

d’hydrogène (1 0-24)

et celle du

corpuscule (t 0-27).

Il résulte aussi des

expériences

relatives à l’influence de

petites quantités

de vapeur

( 4)

^{que les molécules}

de certaines vapeurs

(eau, ^alcool, acétone)

tendent à con-

server leur

charge beaucoup plus énergiquement

que les molécules de _vapeurs

plus

^{lourdes comme l’iodure}

de

méthyle.

^{Ainsi si l’on}

ajoute

^une

petite quantité

^de

vapeur d’eau ^à de l’acide

carbonique

^{sous la}

pression atmosphérique,

^les

charges

^{doivent être}

portées

^{sur un}

trajet

considérable par les molécules d’eau: ^eu

égard

a leur faible masse nous pouvons ^nous attendre à trou- ver un accroissement de la mobilité de l’ion

positif,

tandis que pour 1 Ïon

négatif

^cet accroissement doit être contrebalance par le raccourcissement de la

pé-

riode

pendant laquelle

^le

corpuscule

^{existe à l’l’tat}

libre, de sorte

qu’en

^somme la mobilité de 1 ion négatif dccrott.

[Reçu le 20 juillet 1909.]

[Extraits ^traduits par Louis DUNOYER].

MÉMOIRES TRADUITS

Le phénomène ^{du recul}

et le produit ^{final du radium1}

Par J.

^{Mc LENNAN}

[Laboratoire ^de Physique de l’Université de Toronto.]

Les

expériences

^de Miss Brooks sur le

dépôt

^actit

du radium’ ont montré que le radium B

s’échappe

^en

quelque

^sorte du corps activé par l’émanation du ^ra- dium et gagne ^aux faibles

pressions

^les

parois

^de

l’enceinte. Pour

interpréter

^ce

résultat,

Rutherford 3

préfère l’hypothèse

^{d’un effet de recul à une volatilité}

du radium R.

On sait que les ^atomes du radium A émettent en se brisant des

particules

^{x avec une vitesse de}

1,7

109 ^cm. _par seconde ;

puisque

^{la masse de la}

particule Y.

^{est 4}

(Il = 1)

^et celle de l’atome du ra-

dium B environ

200,

^{il est}

évident, d’après

^{la nature}

explosive

^{de la}

désintégration

^{des atomes du radium}

A,

que les ^atomes du radium B doivent être

projetés

avec une vitesse considérable dans la direction

opposée

^celle d’émission des

particules

^x.

Des communications récentes de Otto Malin et Lise

MeitnerB

de Russ ^et Makower 3 donnent la

descrip-

tion

d’expériences qui

confirment l’exactitude de

1 hy- pothèse

^de

Rutherford,

^{et montrent aussi}

_qu’il

^est

1. Nature 80 (1909) ^490-491.

2. Nature (1904) ^270.

J. RUTHERFORD, Radio-activity, p. 592.

4. Otto HAHN et Lise MEITNER, Verh. der Deut. phys. ^Ges., 2-3 ; Phys. Zeitschr. iO-81.

]Russ et MAKOWER. t’roe. Roy. Soc.. A-82(1909) ^205-224:

Le Radium. 6 (’1909 182-188,

possible

d’isoler les

produits

radioactifs, radium

A,

B et

C,

^thorium D, ^{actinium X et} C, en mettant seu-

lement à

profit

^{l’effet de recul.}

1)’autres

exemples

^de

phénomènes

^{de recul se}

pré-

sentent

également

dans les récentes

expériences

^de

Debierne1,

^et dans celles de

Konnedy

^{sur le}

dépôt

actif de l’actinium2.

En considérant ces

exemples

^{d’effet de}

^recul,

^on

se demande naturellement s’il

n’y

^a pas ^une relation entre ce

phénomène

^{et le}

produit

final de transfor- mation du radium. On sait que le radium C

(polo- nium)

^{émet des rayons a;}

Logeman

^{et d’autres}

expé-

rimentateurs ont montré que,

lorsqu’il

^est

déposé

^sur

une lame due

cuivre,

il émet aussi une faible radia- tion ô. Par

analogie

^avec lf’s faits

rapportés plus

^haut

il semble que, dans le ^cas

présent ^aussi,

^le

phéno-

mène de recul doive se

manifester,

par ^la

projection

hors des lames recouvertes de radium C, ^{des atomes} du

produit

final radioactif.

line telle

projection

^a été récemment nlise en évi- dence par V.-E. Pound ^au laboratoire de

physique

^de

Toronto. Un

plateau

de cuivre isolé A, ^{dt i cm2 de} surface environ, ^recouvert d’un

dépôt

de radium (;.

était

placé

^{dans une enceinte a vide éleBé. en face}

1. DEBIERNF. Le Radium. 6 1909 97-108.

2. KENNEDY. Phy’, ^{net., ilai.}

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/radium:0190900608024501

246

d’un second

plateau

^{de cuivre}

^isolé,

^{B. Le}

plateau

^B

était relié à un électromètre et on observait les

charges électriques acquises

^{dans des}

champs

^élec-

triques

^et

magnétiques

^variés.

Les résultats obtenus avec des

champs électriques

et

magnétiques

^{mode es sont} semblables à ceux de

Logeman, ^Ewers,

Aschkinass et autres

expérimen-

tateurs ;

d’après

^{la forme} des courbes de

charge

^obte-

nues dans ces

conditions,

^on

peut distinguer

^{en fin}

d’analyse

^trois

types

^de radiations

présentes

^entrant

pour ^une

part plus

^{ou moins}

grande

^{dans la}

charge acquise

par le

plateau

^{B : 1° des} rayons ^u émis par le

plateau

^{A : 2° des}

rayons d

facilement absorbable émis par le

plateau

^{A; 5° une} radiation secondaire facilement absorbable émise par le

plateau B,

^{et con-} sistant en

particules chargées négativement.

Avec des valeurs

plus

^{élevées du}

champ magné- tique,

^un

phénomène

^{tout à fait nouveau}

apparaît.

Dans ces

conditions, principalement quand

^le

plateau

A est

chargé

par valeurs croissantes ^{à un}

potentiel positif ^élevé,

^{il est}

possible d’augmenter graduel-

lement la

charge positive acquise

par le

plateau

^B.

Puisque

^{de tels}

champs magnétiques

élevés suffisent à

supprimer

^la radiation secondaire ^au moment où elle

quitte

^le

plateau ^Il,

^et que les

potentiels positifs

élevés retiennent la radiation d sur le

plateau

^{A sans}

affecter la radiation _a, il semble évident _que la crois-

sance de la

charge positive acquise

par ^le

plateau

^B

est due à l’existence d’une radiation de

particules chargées négativement

^{émises par le}

plateau ^A, qui

^a

jusqu’ici échappé

^à

l’observation,

^mais

qui

^{dans ces}

expériences

^est déviée par le

champ magnétique.

Quand

^le

plateau A

est neutre ou

chargé négative-

ment, ^le

champ magnétique

^{ne réussit} pas ^à donner

une indication de la

présence

^{de cette}

radiation,

^mais

si l’on

porte

^le

plateau

^{A il nn}

potentiel

^{de 160 ou}

240 volts

(positivement)

^elle

peut

^{être mise facile-}

ment en évidence. Il est

intéressant

de

vomir,

^{en con-}

séquence,

que dans ^{ce cas un}

champ électrique posi-

tif ^et un

champ magnétique

donnent le moyen d’isoler

cette radiation.

Les

expériences

^sont

poursuivies

actuellement et il serait

prématuré

^{de faire dès à}

présent

^une

descrip-

tion de cette nouvelle radiation. Il semble très pro- bable _que cette radiation

puisse

^{être attribuée aux}

« atomes restants )) du

produit

actif du radium G.

L’expulsion

^d’une

particule

^x laisserait ce résidu

chargé négativement.

^De tels résidus cl’atomes

quit-

teraient le

plateau

^{dans toutes les} directions comme un

flux de

particules chargées négativement.

^Ces

parti-

cules seraient moins

pénétrantes

que les

particules

^x,

et

échapperaient

ainsi à l’observation dans les

exlo-

riences

d’absorption

^{dans les} gaz à la

pression

^ordi-

naire.

Si cette

nouvelle

^{radiation se} compose des (( résidus d’atomes )) du radium Cx, ^on a, en vertu de ce que

ce résidu d’atome est

projeté

^avec

grande

^{vitesse et}

qu’il porte

^une

charge électrique,

le moyen de cal- culer sa masse. Une telle détermination

apporterait

un

renseignement précis

^{sur la} constitution du

produit

final du

radium,

^et fournirait un moyen de contrôler l’exactitude de la théorie maintenant universellement

approuvée, qui

relie les différents

produits

^radioac-

tifs connus du radium.

De

plus,

l’existence de cette radiation

permettrait

de discerner si oui ou non les résidus d’atomes du radium G constituent le

produit

^{final du}

^radium, puisqu’il

^serait

possible d’obtenir,

par

bombardement,

une couche ^{de ces} résidus d’atomes sur un corps tel que le

plateau

B dans les

expériences

^décrites

précé-

derriment. Ce

plateau pourrait

^{alors être}

placé

^dans

un vide élevé pour y étudier

l’acquisition

^d’une

charge électrique.

Y aurait-il

quelque

variation de la

charge

que

l’expérience prouverait

^la formation d’un

nouveau

produit,

^tandis que l’absence de variation montrerait que la radioactivité ^{a cessé et} que les ^rési- dus d’atomes du radiuin G constituent la stabilité finale.

[5 juillet 1909]

ANALYSES

Radioactivité

Sur la distribution du thorium à la surface de la terre. ^- J.

Joly (Phil. Mag.

¹⁷

(1909)

^765-766).

- Recherches sur la

quantité

^{de thorium contenue dans}

différentes roches. Cette étude a de

l’importance

^étant

donnée la

grande quantité

d’émanation du thorium

pré-

sente dans

l’atmosphère.

L’auteur dissout une

quantité

^{connue de} roche dans un

certain volume de

liquide. Après

ébullition de 20 à 50 mi- nates pour chasser l’émanation du radium

qui

peut y exister, ^{il fait} passer ^{un courant} d’air à travers le

liquide,

puis

^{sur des tubes}

desséchants,

enfin dans un ballon où se

trouve un

électroscope.

^{Le courant d’air est}

parfaitement

constant; une déviation de 1 division de l’échelle par heure

correspond

^à 2,8 x 10-5 gr. de thorium.

I,es

quantités

de thorium trouvées par gramme de ^{ma- -} tière sont par

exemple :

- 5,6xi0-3 gr. pour la ^lave du Vésuve de 1906.

1,9 x 10-3 gr. pour le

gneiss

^du Gothard, ^etc.

L"eau de mer contient peu de thorium, moins de 2. t x 10-5 gl’. pour la ^mer d’Irlande par

exemple.

E. BAUER.