M´etodo de sele¸c˜ao de eventos com emiss˜ao de 6 He

Para sele¸c˜ao de eventos referentes `as colis˜oes com emiss˜ao de um fragmento 6_{He ser´a} utilizado o m´etodo de corte “retangular”. Neste caso este m´etodo ´e utilizado devido ao

5.6 Sele¸c˜ao de eventos referentes `a emiss˜ao de fragmentos leves 116

P/Z (GeV/c)

Altura de pulso

He

H

H

Figura 5.15: Histograma bidimensional da m´edia geom´etrica das alturas de pulso dos sinais dos cinti- ladores em fun¸c˜ao da rigidez magn´etica dos fragmentos emitidos na dire¸c˜ao dianteira com curvas de n´ıvel para sele¸c˜ao de eventos origin´arios de colis˜oes de ´ıons 28_{Si com alvo de Al em que houve emiss˜ao de} 2_H, 3_{H ou}3_He.

5.6 Sele¸c˜ao de eventos referentes `a emiss˜ao de fragmentos leves 117

baixo n´umero de eventos existentes na regi˜ao da “ilha” correspondente a6_{He e, portanto,} n˜ao ´e poss´ıvel ajustar uma superf´ıcie bidimensional sobre a distribui¸c˜ao. Para realizar uma sele¸c˜ao criteriosa de eventos com emiss˜ao de 6_{He ´e necess´ario definir as dimens˜oes} do retˆangulo utilizado neste m´etodo de sele¸c˜ao.

A fig. 5.16(a) mostra a proje¸c˜ao no eixo da rigidez magn´etica do histograma bidi- mensional da fig. 5.13 para os valores entre 390 e 825 da m´edia geom´etrica das alturas de pulso dos cintiladores da regi˜ao de incidˆencia de 6_{He. A figura tamb´em mostra duas} gaussianas ajustadas sobre as distribui¸c˜oes de rigidez magn´etica. A segunda gaussiana est´a ajustada sobre a distribui¸c˜ao que corresponde aos eventos referentes `as colis˜oes com emiss˜ao de 6<sub>He. A primeira gaussiana foi ajustada sobre a distribui¸c˜ao adjacente `a distri-</sub> bui¸c˜ao correspondente a emiss˜ao de6_{He para defini¸c˜ao do melhor limite de sele¸c˜ao. A fig.} 5.16(b) mostra a proje¸c˜ao no eixo da m´edia geom´etrica das alturas de pulso de eventos referentes `a emiss˜ao de fragmentos com rigidez magn´etica entre 30 GeV/c e 50 GeV/c. Este ´e, aproximadamente, o intervalo que corresponde `a ilha referente `as colis˜oes com emiss˜ao de 6<sub>He. A figura tamb´em mostra duas distribui¸c˜oes de Landau ajustadas sobre</sub> as distribui¸c˜oes de m´edia geom´etrica das alturas de pulso dos cintiladores. A segunda distribui¸c˜ao de Landau est´a ajustada sobre a distribui¸c˜ao de eventos referentes `as colis˜oes com emiss˜ao de6_{He. A primeira distribui¸c˜ao de Landau foi ajustada sobre a distribui¸c˜ao} adjacente `a distribui¸c˜ao correspondente a emiss˜ao de 6_{He para defini¸c˜ao do melhor limite} de sele¸c˜ao.

Na fig. 5.16(a) a linha vertical corresponde ao limite estabelecido para sele¸c˜ao de eventos que correspondem a emiss˜ao de fragmentos 6_{He. O crit´erio para a escolha deste} limite foi de que o valor de rigidez magn´etica estabelecido pela linha vertical estivesse situado entre o vale das gaussianas ajustadas sobre os histogramas.

Na fig. 5.16(b) a linha vertical corresponde ao limite de sele¸c˜ao estabelecido pelo teste de hip´otese estat´ıstico [83]. O limite de sele¸c˜ao foi escolhido de modo que cerca

5.6 Sele¸c˜ao de eventos referentes `a emiss˜ao de fragmentos leves 118 P/Z (GeV/c) 20 25 30 35 40 45 50 Contagens 0 100 200 300 400 500 600 700 800 900 _(a) Altura de pulso 0 100 200 300 400 500 600 700 800 900 1000 Contagens 0 200 400 600 800 1000 (b)

Figura 5.16: (a) Proje¸c˜ao no eixo da rigidez magn´etica do histograma bidimensional da fig. 5.13 para os valores entre 390 e 825 da m´edia geom´etrica das alturas de pulso dos cintiladores. A segunda gaussiana est´a ajustada sobre a distribui¸c˜ao corresponde aos eventos referentes `as colis˜oes com emiss˜ao de6_{He. A}

primeira gaussiana foi ajustada sobre a distribui¸c˜ao adjacente `a distribui¸c˜ao da segunda gaussiana para defini¸c˜ao do melhor limite de sele¸c˜ao. (b) Proje¸c˜ao no eixo da m´edia geom´etrica das alturas de pulso dos cintiladores dianteiros de eventos referentes `a emiss˜ao de fragmentos com rigidez magn´etica entre 30 GeV/c e 50 GeV/c. A figura tamb´em mostra duas fun¸c˜oes de Landau ajustadas sobre as distribui¸c˜oes da m´edia geom´etrica das alturas de pulso. A segunda fun¸c˜ao de Landau est´a ajustada sobre a distribui¸c˜ao de eventos referentes `as colis˜oes com emiss˜ao de 6_{He. A primeira “curva de Landau” foi ajustada sobre}

a distribui¸c˜ao adjacente `a distribui¸c˜ao da segunda curva para defini¸c˜ao do melhor limite de sele¸c˜ao. As linhas verticais correspondem aos limites de sele¸c˜ao estabelecidos pelas fun¸c˜oes ajustadas. Os dados s˜ao referentes `as colis˜oes de ´ıons de28_{Si com alvo de Al.}

de 4% de bons eventos, referentes `a segunda distribui¸c˜ao, foram perdidos e cerca de 9% dos eventos presentes na segunda distribui¸c˜ao s˜ao origin´arios da primeira distribui¸c˜ao (contamina¸c˜ao). Estes percentuais foram estimados por meio da integra¸c˜ao das fun¸c˜oes de Landau ajustadas. De acordo com a fig. 5.16 o retˆangulo para sele¸c˜ao de eventos referentes `a emiss˜ao de fragmentos 6_{He deve estar compreendido no intervalo de rigidez} magn´etica entre 35.7 GeV/c e 50 GeV/c, e no intervalo de m´edia geom´etrica das alturas de pulso dos cintiladores entre 340 e 1400. Estes valores foram utilizados na an´alise de dados referentes `as colis˜oes de ´ıons de 28_{Si com alvos naturais de Al, Cu e Pb.}

Cap´ıtulo 6

Resultados

6.1

Introdu¸c˜ao

Neste cap´ıtulo s˜ao apresentados os resultados obtidos da investiga¸c˜ao da correla¸c˜ao entre a energia transversa ET e a energia medida nos calor´ımetros U/Cu da regi˜ao de nucleons e de fragmentos 2_H,3_H,3_He,4_He,6_He, 5_{Li e}6_{Li, referentes `as colis˜oes de}28_{Si (P}

LAB=14.6 GeV/c por nucleon) com alvos de Al, Cu e Pb. Os dados analisados para obten¸c˜ao desses resultados foram corrigidos por meio dos procedimentos descritos no cap´ıtulo an- terior, para veto de eventos origin´arios de intera¸c˜oes antes do alvo, para restaura¸c˜ao das propor¸c˜oes corretas de eventos em rela¸c˜ao aos graus de centralidade e para veto de eventos perif´ericos. ´E tamb´em apresentada uma parametriza¸c˜ao, na forma de um mo- delo estat´ıstico, da dependˆencia entre a distribui¸c˜ao de energia das part´ıculas neutras En emitidas na dire¸c˜ao dianteira e a energia transversa ET. A correla¸c˜ao entre o n´umero de nucleons espectadores NS e a energia transversa ET, obtida por meio desse modelo, foi comparada com os resultados obtidos atrav´es da investiga¸c˜ao realizada por meio dos modelos de Glauber [26], FRITIOF [65] e UrQMD [85]. Neste cap´ıtulo, tamb´em, s˜ao apresentados os resultados da investiga¸c˜ao da dependˆencia entre o desvio padr˜ao (“lar- gura”) da distribui¸c˜ao das componentes transversas dos vetores momento dos fragmentos citados e a energia transversa ET. O momento de Fermi do proj´etil foi calculado por meio do modelo de Goldhaber [25].