Medidas RPS na configurac¸˜ao Kretschmann

A Figura 31 apresenta a ressonˆancia de plasmon obtida em diferentes comprimentos de onda na configurac¸˜ao Kretschmann tradicional. Os resultados experimentais e simulados pelo software WinSpall s˜ao apresentados considerando a intensidade normalizada em func¸˜ao do ˆangulo de incidˆencia. Os dados experimentais s˜ao normalizadas em relac¸˜ao ao m´aximo da simulac¸˜ao seguindo a Equac¸˜ao (14):

I_normalizada=Experimental× WinSpallmax Experimentalmax

(14)

Observe que as curvas simuladas seguem o padr˜ao estabelecido pelos resultados experimentais considerando diferentes comprimentos de onda (λ1 = 550 nm, λ2 = 636 nm, λ3= 750 nm e λ4= 810 nm). Para maiores comprimentos de onda as condic¸˜oes de acoplamento plasmˆonico ´e melhor, pois a curva apresenta-se com uma seletividade maior e, para aplicac¸˜ao em sensoriamento refrativo, ´e uma caracter´ıstica interessante j´a que a detecc¸˜ao, utilizando a t´ecnica RPS, ´e realizada observando o deslocamento da curva.

Figura 31 - Refletˆancia em func¸˜ao do ˆangulo de incidˆencia na configurac¸˜ao Kretschmann considerando diferentes comprimentos de onda: (a) λ1= 550 nm, (b) λ2= 636 nm, (c) λ3= 750 nm e (d) λ4= 810 nm.

Fonte: Autoria pr´opria

A boa aproximac¸˜ao entre o resultado experimental e a simulac¸˜ao pode ser avaliada observando o ˆangulo de ressonˆancia (θSPR). A Tabela 2 compara os ˆangulos de ressonˆancia e mostra o erro relativo entre o θSPR experimental com o θSPR simulado para cada comprimento de onda, sendo que, o maior erro ´e menor que 0, 5%. O erro relativo ´e calculado em relac¸˜ao `a simulac¸˜ao, pois ´e um resultado te´orico baseado nas equac¸˜oes de Fresnel conforme destacado na nota de rodap´e n´umero 2.

A configurac¸˜ao experimental descrita na sec¸˜ao 3.1 pode ser vista na Figura 32. A montagem foi adaptada para a Configurac¸˜ao Kretschmann. Assim como no experimento realizado com a Configurac¸˜ao Otto, as constantes ´oticas (´ındice de refrac¸˜ao - parte real - e, coeficiente de extinc¸˜ao - parte imagin´aria) dos materiais utilizados, foram ajustadas de acordo

Tabela 2 - ˆAngulos de ressonˆancia e os erros relativos considerando os diferentes comprimentos de onda (λ1= 550 nm, λ2= 636 nm, λ3= 750 nm e λ4= 810 nm).

θSPR

Comprimento de onda WinSpall Experimental Erro relativo (%)

λ1= 550 nm 51, 03◦ 50, 78◦ 0,489

λ2= 636 nm 45, 65◦ 45, 56◦ 0,197

λ3= 750 nm 43, 08◦ 42, 95◦ 0,302

λ4= 810 nm 42, 50◦ 42, 55◦ 0,117

Fonte: Autoria pr´opria

com o comprimento de onda baseado nos dados de Refractive Index Data Base (POLYANSKIY, 2008), conforme a Tabela 3.

Figura 32 - Montagem experimental adaptado para a Configurac¸˜ao Kretschmann.

Fonte: Autoria pr´oria

Tabela 3 - Constantes ´oticas utilizadas nas simulac¸˜oes realizadas com o software WinSpall considerando os comprimentos de onda: λ1= 550 nm, λ2= 636 nm, λ3= 750 nm e λ4= 810 nm.

Comprimento de onda n_prisma n_glicerina n_soda−lime λ1= 550 nm 1, 5185 1, 4734 1, 5251 + j0, 00000022 λ2= 636 nm 1, 5150 1, 4706 1, 5215 + j0, 00000074176 λ3= 750 nm 1, 5118 1, 4675 1, 5183 + j0, 00000183 λ4= 810 nm 1, 5106 1, 4662 1, 5170 + j0, 000002617

Fonte: Autoria pr´opria

No caso do filme de ouro as constantes ´oticas dependem de fatores como a espessura da camada e pureza da superf´ıcie. Sendo assim, os parˆametros ´oticos (n e κ) do ouro n˜ao s˜ao

estritamente conhecidos e por isto os valores foram estimados para cada comprimento de onda considerando o comportamento de variac¸˜ao da Figura 33(a), curva do ´ındice de refrac¸˜ao em func¸˜ao do comprimento de onda, e da Figura 33(b), curva do coeficiente de extinc¸˜ao em func¸˜ao do comprimento de onda. As curvas cheias s˜ao retiradas da literatura para comparar com as curvas tracejadas, que s˜ao as curvas do n e do κ do filme de ouro deste experimento.

Figura 33 - Curvas que demonstram o comportamento da variac¸˜ao das constantes ´oticas utilizadas nas simulac¸˜oes considerando os comprimentos de onda (λ1= 550 nm, λ2= 636 nm, λ3= 750 nm e λ4= 810 nm): (a) ´Indice de refrac¸˜ao (parte real) e (b) Coeficiente de extinc¸˜ao (parte imagin´aria).

Fonte: Autoria pr´opria

Os dados das curvas em preto, vermelho e azul foram retirados da base de dados Yakubovsky (YAKUBOVSKY et al., 2017). Estes dados s˜ao experimentais com diferentes espessuras de filme (25nm, 53nm e 117nm). As curvas em verde foram obtidas por meio da base de dados Babar e Weaver (BABAR; WEAVER, 2015) que tamb´em s˜ao dados experimentais de um filme de ouro espesso (bulk). Os dados da base de dados Raki`c (RAKI´c et al., 1998), curva azul marinho, s˜ao valores te´oricos calculados (Modelo de Lorentz-Drude, 1998).

A curva tracejada da Figura 33 foi obtida analisando as curvas simuladas pelo WinSpall com curva RPS experimental, m´etodo utilizado tamb´em por Liang et al. (2010), Luhaybi (2014) e S´anchez (2018). Ou seja, os valores das constantes ´oticas do ouro foram ajustados at´e minimizac¸˜ao da diferenc¸a entre o resultado experimental e a simulac¸˜ao. Esta correc¸˜ao ´e realizada diretamente no software WinSpall, que permite comparar em seu ambiente gr´afico suas curvas simuladas com outras curvas, conforme a Figura 34. Na Figura 34 a linha

pontilhada refere-se ao dado experimental da Figura 31(d) ainda n˜ao normalizado de acordo com a Equac¸˜ao (14), pois o ajuste das constantes ´oticas foi realizado antes da normalizac¸˜ao final.

Figura 34 - Interface gr´afica do software livre WinSpall: comparac¸˜ao entre o experimental (linha pontilhada) e a simulac¸˜ao (linha cheia).

Fonte: Autoria pr´oria

Para estimar o valor do n e do κ, utilizou-se o modelo te´orico Raki`c (RAKI´c et al., 1998) como referˆencia, pois os ajustes, ao redor do valor retirado desta base de dados, foram menores comparados com `as demais bases. No ambiente gr´afico do WinSpall, o n e κ foram modificados, a partir do valor de referˆencia do modelo te´orico, at´e chegar nos resultados da Figura 31. Para efeito de comparac¸˜ao, as Tabelas 4 e 5, demonstram os valores originais obtidos do modelo de referˆencia e os valores corrigidos. Al´em disso, ´e avaliado a diferenc¸a percentual entre o n e o κ te´orico com o n e o κ estimado.

Tabela 4 - Comparac¸˜ao entre o valor da parte real do ´ındice de refrac¸˜ao, retirado do modelo te´orico Raki`c (1998), com o valor da parte real do ´ındice de refrac¸˜ao ajustado por meio da comparac¸˜ao entre experimental e simulac¸˜ao.

Comprimento de onda n_ouro: Raki`c (1998) n_ouro: Corrigido Diferenc¸a (%)

λ1= 550 nm 0, 49785 0, 61553 23, 63%

λ2= 636 nm 0, 30860 0, 34302 11, 15%

λ3= 750 nm 0, 23797 0, 24745 3, 98%

λ4= 810 nm 0, 22896 0, 23306 1, 76%

Fonte: Autoria pr´opria

´

E importante observar que na Tabela 4, a diferenc¸a percentual nos comprimentos de onda de 750nm e 810nm s˜ao menores em relac¸˜ao a diferenc¸a percentual nos comprimentos de

Tabela 5 - Comparac¸˜ao entre o valor da parte imagin´aria do ´ındice de refrac¸˜ao, retirado do modelo te´orico Raki`c (1998), com o valor da parte imagin´aria do ´ındice de refrac¸˜ao ajustado por meio da comparac¸˜ao entre experimental e simulac¸˜ao.

Comprimento de onda κouro: Raki`c (1998) κouro: Corrigido Diferenc¸a (%)

λ1= 550 nm 2, 3703 2, 1251 −10, 34%

λ2= 636 nm 3, 1742 2, 9503 −7, 05%

λ3= 750 nm 4, 1198 3, 8860 −5, 68%

λ4= 810 nm 4, 5854 4, 3002 −6, 22%

Fonte: Autoria pr´opria

onda de 550nm e 636nm. Isto ocorre porque nestes comprimentos de onda o valor da constante n tem pouca variac¸˜ao em func¸˜ao do comprimento de onda, conforme a 35(a) demonstra (c´ırculo em verde), ent˜ao, a correc¸˜ao ´e menor. Em 550nm e 636nm, a variac¸˜ao percentual ´e maior devido o coeficiente angular da curva nesta regi˜ao ser maior (c´ırculo em preto). As mesmas observac¸˜oes se aplicam para a parte imagin´aria do ´ındice de refrac¸˜ao, Figura 35(b). Repare que, nos comprimentos de onda do experimento (550nm, 636nm, 750nm e 810nm), o coeficiente angular da curva ´e maior em relac¸˜ao ao coeficiente angular dos comprimentos de onda inferiores, portanto, a variac¸˜ao percentual ´e maior, sendo que, o menor valor, em m´odulo, ´e maior que 5% (Tabela 5). Essas considerac¸˜oes s˜ao discutidas para demonstrar que dependendo do comprimento de onda os ajustes das constantes podem ser maiores ou menores, devido o comportamento da curva da base de dados utilizada (Figura 35). Al´em do mais, fatores como espessura do filme e t´ecnica de deposic¸˜ao podem influenciar no valor dos parˆametros ´oticos e, portanto, a curva do n e do κ pode mudar em cada caso, como foi demonstrado na Figura 33.

Figura 35 - Curva de n e κ retirada da base de dados de Raki`c (RAKI´c et al., 1998): (a) ´Indice de refrac¸˜ao (parte real) e (b) Coeficiente de extinc¸˜ao (parte imagin´aria).

5 CONCLUS ˜AO

O elipsˆometro automatizado desenvolvido neste projeto possibilitou para o grupo de pesquisa o estudo do fenˆomeno f´ısico Ressonˆancia Plasmˆonica, em particular, a Ressonˆancia de Plasmon de Superf´ıcie na Configurac¸˜ao de Kretschmann. Al´em disso, o sistema demonstrou-se eficaz em medir ressonˆancias secund´arias ou modos guiados na Configurac¸˜ao Otto.

De modo geral, ap´os montado, automatizado e alinhado, o elipsˆometro apresentou resultados coerentes com os te´oricos calculados e obtidos na literatura (software e base de dados das constantes ´oticas dos materiais). Com a configurac¸˜ao Otto, primeira medic¸˜ao realizada pelo experimento, foi poss´ıvel observar modos acoplados na cavidade formada entre o prisma e o metal, sendo que os resultados mostram boa correlac¸˜ao com as condic¸˜oes simuladas considerando os fatores limitadores mencionados no Cap´ıtulo 4. J´a na configurac¸˜ao de Kretschmann, foi poss´ıvel medir a Ressonˆancia de Plasmon de Superf´ıcie em diferentes comprimentos de onda simultaneamente, ou seja, aquisic¸˜ao de dados otimizada como mostra a Figura 12, permitindo assim que os objetivos propostos fossem alcanc¸ados.

Os goniˆometros motorizados e controlados por drivers compat´ıveis com o software LabVIEW® permitiram a automac¸˜ao do sistema de lanc¸amento de luz e captac¸˜ao de luz. No sistema de lanc¸amento de luz com a lente colimadora fixa, ´e poss´ıvel selecionar a fonte ´otica de acordo com a cobertura espectral desejada, tornando o elipsˆometro flex´ıvel ao usu´ario. Para os resultados apresentados, foi usada uma fonte de banda larga como, descrito no Cap´ıtulo 3.

O uso de softwares contribu´ıram significativamente para o bom desenvolvimento do trabalho, como o LabVIEW®, que permitiu o desenvolvimento da interface gr´afica do usu´ario e tamb´em a demonstrac¸˜ao dos resultados durante a realizac¸˜ao do experimento. O programa WinSpall ´e um simulador livre j´a consolidado na literatura e que foi utilizado para a comparac¸˜ao experimental e simulac¸˜ao cooperando para a confiabilidade do sistema.

As pec¸as com graus de liberdade foram essenciais para o alinhamento ´otico do sistema, procedimento necess´ario durante medic¸˜oes como essas que utilizam como fonte de excitac¸˜ao a luz.

Extens˜oes futuras do sistema poder´a incluir a otimizac¸˜ao do sistema de press˜ao de modo a controlar o gap de ar entre o prisma e o metal permitindo a medic¸˜ao de RPS tamb´em na Configurac¸˜ao Otto e/ou adaptac¸˜oes para funcionalizar o sistema para a caracterizac¸˜ao de amostras flu´ıdicas. Al´em disso, o programa pode ser melhorado adquirindo a func¸˜ao de exibic¸˜ao de gr´aficos 2D na tela de usu´ario.

A montagem e a automac¸˜ao de um sistema de excitac¸˜ao de plasmon de superf´ıcie permite an´alises mais r´apidas do que an´alises feitas manualmente e, com a otimizac¸˜ao da aquisic¸˜ao de dados, o equipamento torna-se atraente para a realizac¸˜ao de medic¸˜oes sequenciais ou repetitivas.

REFER ˆENCIAS

AMETEK, I.; REICHERT, I. Reichert Technologies Life Sciences. 2018. Dispon´ıvel em: <https://www.reichertspr.com/about/about-reichertspr>. Acesso em: 27 set. 2019.

BABAR, S.; WEAVER, J. H. Optical constants of cu, ag, and au revisited. Appl. Opt., OSA, v. 54, n. 3, p. 477–481, Jan 2015. Dispon´ıvel em: <http://ao.osa.org/abstract.cfm?URI=ao-54- 3-477>.

BOHM, D.; PINES, D. A collective description of electron interactions. i. magnetic interactions. Phys. Rev., American Physical Society, v. 82, p. 625–634, Jun 1951. Dispon´ıvel em: <https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRev.82.625>.

CAVALCANTI, G. O. MET ´ALICOS E NOVAS PROPOSTAS DE PL ´A SMONS DE SUPERF´ICIE por. Tese (Doutorado) — Universidade Federal de Pernambuco, 2013. Dispon´ıvel em: <https://repositorio.ufpe.br/handle/123456789/13306>.

CHIMENTO, P. Two-dimensional optics : diffraction and dispersion of surface plasmons. Dissertac¸˜ao (Mestrado) — Leiden University, 2013. Dispon´ıvel em: <http://hdl.handle.net/1887/20901>.

COSTA, J. S. An´alise de um Sensor Baseado em Ressonˆancia de Superf´ıcie de Plasma Acoplado a um Arranjo Peri´odico de Nanopart´ıculas Met´alicas. Tese (Doutorado), 2016. Dispon´ıvel em: <http://repositorio.ufpa.br/jspui/handle/2011/7274>.

DAI, Y. et al. Experimental demonstration of high sensitivity for silver rectangular grating- coupled surface plasmon resonance (spr) sensing. Optics Communications, v. 416, p. 66 – 70, 2018. ISSN 0030-4018. Dispon´ıvel em: <http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/ S0030401818300981>.

ENGLEBIENNE, P.; HOONACKER, A. V.; VERHAS, M. Surface plasmon resonance: principles, methods and applications in biomedical sciences. Spectroscopy, v. 17, n. 2–3, p. 255–273, 2003. Dispon´ıvel em: <http://dx.doi.org/10.1155/2003/372913>.

FANO, U. The theory of anomalous diffraction gratings and of quasi-stationary waves on metallic surfaces (sommerfeld’s waves). J. Opt. Soc. Am., OSA, v. 31, n. 3, p. 213–222, Mar 1941. Dispon´ıvel em: <http://www.osapublishing.org/abstract.cfm?URI=josa-31-3-213>.

GOSS, C. A.; CHARYCH, D. H.; MAJDA, M. Application of (3-

mercaptopropyl)trimethoxysilane as a molecular adhesive in the fabrication of vapor-deposited gold electrodes on glass substrates. Analytical Chemistry, American Chemical Society (ACS), v. 63, n. 1, p. 85–88, jan 1991. Dispon´ıvel em: <https://doi.org/10.1021

HU, C. Surface plasmon resonance sensor based on diffraction grating with high sensitivity and high resolution. Optik - International Journal for Light and Electron Optics, v. 122, n. 21, p. 1881 – 1884, 2011. ISSN 0030-4026. Dispon´ıvel em: <http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/ S0030402610005735>.

HU, T.; ZHAO, Y.; SONG, A. ning. Fiber optic spr sensor for refractive index and temperature measurement based on mmf-fbg-mmf structure. Sensors and Actuators B: Chemical, v. 237, p. 521 – 525, 2016. ISSN 0925-4005. Dispon´ıvel em: <http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/ S0925400516309819>.

INDYK, H. E. Optical biosensors: making sense of interactions. Chemistry in New Zealand, v. 70, n. 2, p. 46–50, 2006. Dispon´ıvel em: <https://nzic.org.nz/app/uploads/2018/06/CiNZ- Jul-2006-min.pdf>.

KO, H. SURFACE PLASMON COUPLED SENSOR AND NANOLENS. Tese (Doutorado), 2009. Dispon´ıvel em: <http://oaktrust.library.tamu.edu/handle/1969.1/ETD- TAMU-2009-05- 504>.

Kretschmann, E. Die Bestimmung optischer Konstanten von Metallen durch Anregung von Oberfl¨achenplasmaschwingungen. Zeitschrift fur Physik, v. 241, p. 313–324, ago. 1971.

LAIS, M.; DA, F.; LA´IS, M. Fibra ´Optica Polim´erica Baseada Na. 2017. Dispon´ıvel em: <http://repositorio.ifpb.edu.br/jspui/handle/ 177683/297>.

LIANG, H. et al. Surface plasmon resonance instrument as a refractometer for liquids and ultrathin films. Sensors and Actuators B: Chemical,

v. 149, n. 1, p. 212 – 220, 2010. ISSN 0925-4005. Dispon´ıvel em:

<http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0925400510004569>.

LUHAYBI, W. A. A. The Effect of Annealed Au Thin Film on the Surface Plasmon Resonance Measurements. Dissertac¸˜ao (Mestrado) — Indiana University of Pennsylvania, 2014. Dispon´ıvel em: <https://knowledge.library.iup.edu/etd/1212>.

MARTIN, P. J. Ion-enhanced adhesion of thin gold films. Gold Bulletin, v. 19, n. 4, p. 102–116, Dec 1986. ISSN 2190-7579. Dispon´ıvel em: <https://doi.org/10.1007/BF03214650>.

OTTO, A. Excitation of nonradiative surface plasma waves in silver by the method of frustrated total reflection. Zeitschrift f ¨ur Physik A Hadrons and nuclei, v. 216, n. 4, p. 398–410, Aug 1968. ISSN 0939-7922. Dispon´ıvel em: <https://doi.org/10.1007/BF01391532>.

PALMER, C. H. Parallel Diffraction Grating Anomalies∗. J. Opt. Soc. Am., OSA, v. 42, n. 4, p. 269–276, Apr 1952. Dispon´ıvel em: <http://www.osapublishing.org/abstract.cfm? URI=josa- 42-4-269>.

PINES et al. A collective description of electron interactions: Ii. collective vs individual particle aspects of the interactions. Phys. Rev., American Physical Society, v. 85, p. 338–353, Jan 1952. Dispon´ıvel em: <https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRev.85.338>.

POLYANSKIY, M. N. RefractiveIndex.INFO. 2008. Dispon´ıvel em:

<https://refractiveindex.info/>. Acesso em: 28 maio 2019.

POWELL, C. J.; SWAN, J. B. Origin of the characteristic electron energy losses in aluminum. Phys. Rev., American Physical Society, v. 115, p. 869–875, Aug 1959. Dispon´ıvel em: <https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRev.115.869>.

RAKI´c, A. D. et al. Optical properties of metallic films for vertical-cavity optoelectronic devices. Appl. Opt., OSA, v. 37, n. 22, p. 5271–5283, Aug 1998. Dispon´ıvel em: <http://ao.osa.org/abstract.cfm?URI=ao-37-22-5271>.

RAYLEIGH, L. On the dynamical theory of gratings. Proceedings of the Royal Society of London A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences, The Royal Society, v. 79, n. 532, p. 399–416, 1907. ISSN 0950-1207. Dispon´ıvel em: <http://rspa.royalsocietypublishing.org/content/ 79/532/399>.

RES-TEC. TUTORIAL 2 - SIMULATE SPR CURVES WITH WINSPALL. 2019. Dispon´ıvel em: <http://www.res-tec.de/tutorial2-01.html>. Acesso em: 28 maio 2019.

RITCHIE, R. H. Plasma losses by fast electrons in thin films*. Phys. Rev., American Physical Society, v. 106, p. 874–881, Jun 1957. Dispon´ıvel em: <https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRev.106.874>.

SADROLHOSSEINI, A. R.; NOOR, A. S. M.; MOKSIN, M. M. A. Application of Surface Plasmon Resonance Based on a Metal Nanoparticle. In: . Londres, Inglaterra: IntechcOpen, 2012. Dispon´ıvel em: <http://dx.doi.org/10.5772/51219>.

SHANKARAN, D. R. et al. Highly sensitive surface plasmon resonance immunosensor for parts-per-trillion level detection of 2,4,6-trinitrophenol. Sensors and Actuators B: Chemical, v. 100, n. 3, p. 450 – 454, 2004. ISSN 0925-4005. Dispon´ıvel em: <http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/ S0925400504000516>.

SHANKARAN, D. R.; GOBI, K. V.; MIURA, N. Recent advancements in surface plasmon resonance immunosensors for detection of small molecules of biomedical, food and environmental interest. Sensors and Actuators B: Chemical, v. 121, n. 1, p. 158 – 177, 2007. ISSN 0925-4005. Special Issue: 25th Anniversary of Sensors and Actuators B: Chemical. Dispon´ıvel em: <http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/ S0925400506006368>.

SHARMA, A. K.; JHA, R.; GUPTA, B. D. Fiber-optic sensors based on surface plasmon resonance: A comprehensive review. IEEE Sensors Journal, v. 7, n. 8, p. 1118–1129, Aug 2007. ISSN 1530-437X.

STERN, E. A.; FERRELL, R. A. Surface plasma oscillations of a degenerate electron gas. Phys. Rev., American Physical Society, v. 120, p. 130–136, Oct 1960. Dispon´ıvel em: <https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRev.120.130>.

STERNESJ ¨O, A.; MELLGREN, C.; BJ ¨ORCK, L. Determination of sulfamethazine residues in milk by a surface plasmon resonance-based biosensor assay. Analytical biochemistry, v. 226, p. 175–181, 1995. Dispon´ıvel em: <https://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed/7540367>.

SU, W.; ZHENG, G.; LI, X. Design of a highly sensitive surface plasmon resonance sensor using aluminum-based diffraction grating. Optics Communications, v. 285, n. 21, p. 4603 – 4607, 2012. ISSN 0030-4018. Dispon´ıvel em: <http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/ S0030401812006748>.

S´aNCHEZ, J. E. H. MONTAGEM DE UM ESPECTR ˆOMETRO SPR PARA A

CARACTERIZAC¸ ˜AO DE FILMES FINOS ORG ˆANICOS. Dissertac¸˜ao (Mestrado) — PONTIF´ICIA UNIVERSIDADE CAT ´OLICA DO RIO DE JANEIRO - PUC-RIO, 2018.

THORLABS. PRM1-Z7 Series Motorized Rotation Stages. North Newton, 2006.

TILLIN, M.; SAMBLES, J. A surface plasmon-polariton study of the dielectric constants of reactive metals: Aluminium. Thin Solid Films, v. 167, n. 1, p. 73 – 84, 1988. ISSN 0040-6090. Dispon´ıvel em: <http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/004060908890483X>.

WANG, Q. et al. High sensitivity fibre surface plasmon resonance sensor based on silver mirror reaction. Transactions of the Institute of Measurement and Control, v. 40, n. 2, p. 462–468, 2018. Dispon´ıvel em: <https://doi.org/10.1177/0142331216660357>.

WANG, X. et al. Review: Advances and applications of surface plasmon resonance biosensing instrumentation. Instrumentation Science & Technology, p. 574–607, 2013. Dispon´ıvel em: <https://doi.org/10.1080/10739149.2013.807822>.

WOOD, R. Xxvii. diffraction gratings with controlled groove form and abnormal distribution of intensity. The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science, v. 23, n. 134, p. 310–317, 1912. Dispon´ıvel em: <https://doi.org/10.1080/14786440208637224>.

WOOD, R. W. Anomalous Diffraction Gratings. Phys. Rev., American Physical Society, v. 48, p. 928–936, Dec 1935. Dispon´ıvel em: <https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRev.48.928>.

YAKUBOVSKY, D. I. et al. Optical constants and structural properties of thin gold films. Opt. Express, OSA, v. 25, n. 21, p. 25574–25587, Oct 2017. Dispon´ıvel em: <http://www.opticsexpress.org/abstract.cfm?URI=oe-25-21-25574>.

YINON, J. Field detection and monitoring of explosives. TrAC Trends in Analytical Chemistry, v. 21, n. 4, p. 292 – 301, 2002. ISSN 0165-9936. Dispon´ıvel em: <http://www.sciencedirect.com/science/article/pii/ S0165993602004089>.

ANEXO A -- PUBLICAC¸ ˜AO RESULTANTE DESTE TRABALHO

TRABALHO EM ANAIS DE EVENTO

OLIVEIRA, T. A. ; CHIAMENTI, I. ; LOREN IN ´ACIO, PATR´ICIA ; PATIK, R. L. ; KALINOWSKI, H. J. . Medic¸˜ao Angular da Ressonˆancia de Plasmon Superficial para Comprimentos de Onda de 425nm a 825nm. In: MOMAG 2018 - 18 SBMO - Simp´osio Brasileiro de Microondas e Optoeletrˆonica e 13 CBMAG - Congresso Brasileiro de Eletromagnetismo, 2018, Santa Rita do Sapuca´ı. Anais do MOMAG 2018, 2018. v. 1. p. 409-412.

TRABALHO EM JOURNAL

E. B. da Costa et al., ”An Open-Source Simulator Applied to Prism Coupling Sensors Based on Kretschmann’s Configuration”. IEEE Sensors Letters, vol. 3, no. 10, pp. 1- 4, Oct. 2019, Art no. 5000504. doi: 10.1109/LSENS.2019.2941647. Dispon´ıvel em: < htt ps : //ieeexplore.ieee.org/document/8839060 >.

ANEXO B -- MOTOR CODE

A comunicac¸˜ao com os controladores dos goniˆometros ´e realizada com ajuda da tecnologia ActiveX, que permite que as funcionalidades do software APT instalado no computador sejam incorporados na plataforma LabVIEW®. O controle MGMotor control que realiza a interface com o driver deve ser declarado e configurado atrav´es da func¸˜ao HWSerialNum no in´ıcio do desenvolvimento do programa. O n´umero de s´erie que ´e definido no controle Serial number diz respeito ao n´umero de s´erie do controlador utilizado para enviar os comandos ao goniˆometro. A func¸˜ao StartCtrl comec¸a a comunicac¸˜ao com o hardware APT conectado `a porta USB do computador ap´os a inicializac¸˜ao do programa.

´

E importante destacar que as funcionalidades do software APT, como StartCtrl, s˜ao chamadas no programa atrav´es do comando Invoke Node da tecnologia ActiveX.

Motor Code ´e o programa principal que permite uma varredura angular para a medic¸˜ao do efeito RPS. Com o objetivo de desenvolver um sistema com condic¸˜oes de seguranc¸a para n˜ao danificar os materiais utilizados no experimento, como fibra ´otica e lentes, o programa possui

No documento Elipsômetro automatizado para medição da ressonância de plasmon de superfície por angulação ótica e integração com labview® (páginas 46-74)