Atenuação de multiplas associadas a derrames de diabásio na Bacia do Solimões utilizando a Transformada Radon Parabólica e a Deconvolução Preditiva Multicanal

(1)

DISSERTAC

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AO DE M ´

ULTIPLAS

ASSOCIADAS A DERRAMES

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DECONVOLUC

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AO PREDITIVA

MULTICANAL

MISAEL POSSIDONIO DE SOUZA

SALVADOR – BAHIA

MARC

¸ O – 2018

(2)

(3)

(4)

a Deconvolu¸

c˜

ao Preditiva Multicanal

por

Misael Possidonio de Souza

Geof´ısico (Universidade Federal da Bahia, 2011)

DISSERTAC¸ ˜AO DE MESTRADO

Submetida em satisfa¸c˜ao parcial dos requisitos ao grau de MESTRE EM CI ˆENCIAS

EM GEOF´ISICA

ao

Conselho Acadˆemico de Ensino da

Universidade Federal da Bahia

Comiss˜ao Examinadora

Dr. Milton Jos´e Porsani

Dr. Reynam da Cruz Pestana

Dr. Sergio Adriano Moura de Oliveira

(5)

A presente pesquisa foi desenvolvida no Centro de Pesquisa em Geof´ısica e Geologia da UFBA, com recursos pr´oprios e da CAPES

(6)

Apesar da situa¸cão atual da explora¸cão de petróleo, a pesquisa em bacias de nova fronteira, como por exemplo a Bacia do Solimões, será ainda tema de muitas discussões no futuro, dado o sucesso da explora¸cão nas décadas 1970 com a descoberta de campos de gás. A geo-logia desta bacia é caracterizada por significantes volumes de magma, as soleiras de diabásio, que podem ser vistas em toda se¸cão empilhada como refletores com forte amplitude e baixa frequência. As soleiras de diabásio agem como uma barreira para a energia s´ısmica, redu-zindo a qualidade do imageamento. As camadas de diabásio criam múltiplas de superf´ıcie e internas, como também muitas reverbera¸cões, como consequência da propaga¸cão das ondas, dificultando o processamento de dados. Neste trabalho, para melhorar a qualidade das se¸cões empilhadas, propomos, dentro do fluxograma de processamento, a atenua¸cão de múltiplas através da Deconvolu¸cão Preditiva Multicanal e da Transformada Radon Parabólica, ambas já amplamente utilizadas na indústria. Este estudo foi realizado primeiramente em dados sintéticos para testar a metodologia, e depois em dados reais cedidos pela Agência Nacional do Petróleo (ANP). O fluxograma de processamento convencional foi aplicado utilizando o Seisspace/ProMax para implementar a Transformada Radon Parabólica, e Seismic Unix jun-tamente com sub-rotinas em Fortran 90 para implementa¸cão da Deconvolu¸cão, dispon´ıveis no CPGG/UFBA. Foram obtidos resultados satisfatórios com a metodologia utilizada e me-lhorias na qualidade das se¸cões s´ısmicas empilhadas foram também observadas.

(7)

Abstract

Despite the current unfavorable scenario for oil research, exploration in new basins such as the Solim˜oes basin will still be the subject of many discussions in the future, given the success of exploration in the 1970s, with the discovery of commercial gas fields. The geology of this basin is characterized by significant volumes of magma which are the diabase sills that can be seen in a stacked section associated to reflectors of strong amplitude and low frequency. The diabase sills act as a kind of barrier to seismic energy, reducing the imaging quality underneath the diabase sills. In addition, surface multiple reflections, internal multiples and reverberations are generated, as a consequence of wave propagation phenomena, turning the seismic data processing more difficult. In this work, we propose inside the seismic processing flow, the application of multiple attenuation technique such as Multi-channel Predictive Deconvolution and Parabolic Radon Transform, both techniques are well-known by the industry. This study was firstly performed in synthetic data to test the methodology, and after in real data set provided by the ANP (Petroleum National Agency) as a research support. Conventional seissmic processing flow was performed using the Seisspace/ProMax 2D for Parabolic Radon Filtering and Seismic Unix package and Fortran 90 subrotine for Deconvolution implementation available in UFBA. Good results were obtained with the methodology used and quality in seismic staked sections improvements were also noticed.

(8)

Resumo . . . 3

Abstract . . . 4

´_{Indice . . . .} ₅

Introdu¸c˜ao . . . 7

1 Geologia da Bacia do Solim˜oes . . . 10

1.1 Caracter´ısticas Gerais . . . 11

1.2 Origem e Evolu¸c˜ao . . . 12

1.3 Aspectos Estruturais . . . 12

1.4 Estratigrafia e Sistema Petrol´ıfero . . . 14

1.4.1 Diab´asios da sequˆencia paleozoica . . . 15

2 Modelagem s´ısmica da Bacia do Solim˜oes . . . 17

2.1 A equa¸c˜ao ac´ustica da onda . . . 18

2.1.1 O operador de diferen¸cas finitas . . . 18

2.1.2 Resolvendo equa¸c˜ao da onda . . . 19

2.2 Gerando dados sint´eticos . . . 20

3 Processamento S´ısmico Terrestre . . . 24

3.1 Controle de Qualidade . . . 26

3.2 Geometria e edi¸c˜ao de dados . . . 27

3.3 Corre¸c˜oes est´aticas de campo . . . 29

3.4 Ganhos de amplitude e Filtragens . . . 32

3.5 Filtragem SVD . . . 34

3.6 Deconvolu¸c˜ao e Balanceamento espectral . . . 35

3.7 An´alise de velocidades e empilhamento CDP . . . 36

(9)

´

Indice 6

4 Técnicas para atenua¸cão de múltiplas . . . 42

4.1 De convolu¸c˜ao preditiva . . . 42

4.1.1 Abordagem monocanal de Inerir-Levinson . . . 43

4.1.2 Abordagem multicanal . . . 45

4.1.3 Aplica¸c˜ao em dados s´ısmicos . . . 48

4.2 Transformada Radon Parab´olica . . . 49

4.2.1 Defini¸c˜ao e aspectos b´asicos . . . 49

4.2.2 Transformada Radon Discreta Parab´olica . . . 51

4.2.3 Descri¸c˜ao do parˆametro q . . . 54

4.2.4 Exemplo de CDP sint´etico . . . 55

5 Aplica¸c˜ao em Dados Sint´eticos . . . 58

5.1 Deconvolu¸c˜ao Preditiva Multicanal . . . 58

6 Aplica¸c˜ao em Dados Reais . . . 65

6.1 Identificando as reflex˜oes m´ultiplas . . . 65

6.2 Deconvolu¸c˜ao Preditiva Multicanal . . . 69

7 Processamento Final . . . 93

7.1 Corre¸c˜ao est´atica residual . . . 93

7.2 Migra¸c˜ao . . . 96

7.3 Migra¸c˜ao Kirchhoff p´os-empilhamento . . . 97

8 Conclus˜oes . . . 102

9 Agradecimentos . . . 104

(10)

2.1 Velocidade das camadas - Campo sint´etico . . . 27

2.2 Descri¸c˜ao da geometria utilizada . . . 27

3.1 Descri¸cão dos Parâmetros de aquisi¸cão: linha 0254-0269 . . . 34

4.1 Descri¸c˜ao dos Parˆametros utilizados: Dom´ınio Radon . . . 61

5.1 Descri¸c˜ao dos Parˆametros utilizados nos dados modelados . . . 65

6.1 Descri¸c˜ao dos Parˆametros utilizados em dados reais . . . 77

(11)

´

_{Indice de Figuras}

1.1 Localiza¸cão espacial da Bacia do Solimões. Fonte Eiras et al. (1994) modifi-cado por BENDER, et al., (2001). . . 17 1.2 Se¸cão geológica da Bacia do Solimões. Fonte: Eiras et al. (1994). . . 19 1.3 Localiza¸cão espacial da Bacia do Solimões. Fonte Eiras et al. (1994)

modifi-cado por (BENDER, et al., 2001). . . 21

2.1 Discretiza¸cão do espa¸co 3-D para aplica¸cão de diferen¸cas finitas. . . 25 2.2 Campo de velocidades sintético da Bacia do Solimões. . . 26 2.3 Dados modelados por diferen¸cas finitas da Bacia do Solimões a partir do

modelo de velocidades da Figura 2.2. . . 28 2.4 Principais eventos s´ısmicos indicados nos dados a partir do modelo de

veloci-dades da Figura 2.2. . . 28

3.1 S´ısmica terrestre. Fonte: http://www.kgs.ku.edu.html . . . 30 3.2 Diferen¸ca entre Ponto em profundidade comum e ponto m´edio comum.

Reti-rado de http://www.kgs.ku.edu/Publications/Oil/primer10.html . . . 31 3.3 Display do Seisspace mostrando tiro afetado por descargas el´etricas (`a

es-querda) e tiro bom (`a direita). . . 33 3.4 Bacias sedimentares brasileiras e o programa Jurua Urucu, com destaque, em

preto, na linha 0254-0269. Fonte: http://app.anp.gov.br/webmaps/, 2016. . 34 3.5 Display do Seisspace ilustrando a tabela de receptores para preenchimento da

geometria. . . 34 3.6 Display do Seisspace ilustrando a tabela Pattern para preenchimento da

geo-metria. . . 35 3.7 Display do Seisspace ilustrando a tabela de tiros para preenchimento da

geo-metria. . . 35 3.8 Display do Seisspace ilustrando a registro antes e ap´os a etapa de geometria.

Note as informa¸cões do header preenchidas após a etapa de geometria. . . 36 3.9 Modelo utilizado para corre¸cões estáticas. Modificado de Rejhane Cunha, 2010. 37 3.10 Display do Seisspace ilustrando a picagem das primeiras quebras, em vermelho. 37

(12)

3.11 Display do Seisspace ilustrando registro antes e após as corre¸cões estáticas. . 38 3.12 Display do Seisspace ilustrando registro original (a), após a filtragem SVD (b)

e após a deconvolu¸cão e balanceamento espectral combinados em cascata. . . 43 3.13 Exemplo de fam´ılia CDP e corre¸cão de NMO. . . 44 3.14 Display do Seisspace ilustrando análise de velocidades no CDP 570. . . 45 3.15 Display do Seisspace ilustrando campo de velocidades preliminar. . . 46 3.16 Display do Seisspace ilustrando se¸cão empilhada com o campo de velocidades

da Figura 3.15 da linha linha 0254-0269 pelo processamento utilizado. . . 47

4.1 Exemplo de tra¸co s´ısmico com reflexão primária e múltiplas. . . 54 4.2 Exemplo de CMP antes e após a corre¸cão de MMO. Modificado de Pinho (1999). 55 4.3 Etapas da filtragem Radon. Adaptado de Andrei, 2013. . . 61 4.4 Se¸cão do Seisspace mostrando CDP sintético, seu espectro Radon e a

trans-formada inversa. . . 62 4.5 Se¸c˜ao do Seisspace mostrando CDP sint´etico, dom´ınio Radon com mute

apli-cado na regi˜ao da m´ultipla. . . 62

5.1 Display do Seisspace/ProMAX mostrando um CMP em (A), após corre¸cão MMO em (B), após deconvolu¸cão em (C) e o CMP filtrado após corre¸cão inversa de MMO, em (D). . . 64 5.2 Display do Seisspace/ProMAX mostrando se¸cão empilhada dos dados

mode-lados sem filtragens. . . 65 5.3 Display do Seisspace/ProMAX mostrando se¸c˜ao empilhada dos dados

mode-lados após deconvolu¸cão monocanal em (A), com 3 canais em (B) e com 5 canais em (C). . . 67 5.4 Display do Seisspace/ProMAX mostrando se¸cão empilhada dos dados

mode-lados ap´os deconvolu¸c˜ao com 7 canais em (A), com 9 canais em (B) e com 11 canais em (C). . . 68 5.5 Display do Seisspace/ProMAX mostrando o fluxograma da transformada

Ra-don Parabólica. Um CMP após corre¸cão NMO com velocidade RMS inter-mediária em (A), dom´ınio Radon parabólico em (B), dom´ınio radon parabólico após o mute na região das múltiplas em (C) e o CMP filtrado como sa´ıda após a transformada Radon Inversa em (D). As setas vermelhas indicam a reflexão da camada de diabásio e as setas azuis, as múltiplas. . . 69 5.6 Display do Seisspace/ProMAX mostrando a se¸cão empilhada dos dados sintéticos

(13)

´

Indice de Figuras 10

6.1 Se¸cão empilhada da linha 254-0269 após o fluxograma de processamento des-crito no cap´ıtulo 3. As setas vermelhas indicam a soleira de diabásio. . . 71 6.2 Se¸cão empilhada da linha 254-0269 com corre¸cão de MMO. A energia das

múltiplas estão mais fortes nos CMPs maiores que 600. . . 73 6.3 Figura ilustrando a deconvolu¸cão preditiva com 5 canais no CMP 1323 (a).

Primeiramente o CMP 1323 foi submetido a uma corre¸cão MMO (b), em seguida foi aplicada a deconvolu¸cão (c). Posteriormente, o CMP 1323 recebe corre¸cão MMO inversa e constitui a sa´ıda do procedimento (d). Os demais CMPs foram filtrados seguindo o mesmo fluxograma. . . 75 6.4 Se¸cão empilhada da linha 254-0269 com corre¸cão de MMO após deconvolu¸cão

mono-canal no dom´ınio do CMP. . . 78 6.5 Se¸cão empilhada da linha 254-0269 com corre¸cão de MMO após deconvolu¸cão

multicanal no dom´ınio do CMP com 3 canais. . . 79 6.6 Se¸cão empilhada da linha 254-0269 com corre¸cão de MMO após deconvolu¸cão

mono-canal no dom´ınio do OFFSET. . . 86 6.11 Se¸cão empilhada da linha 254-0269 com corre¸cão de MMO após deconvolu¸cão

multicanal no dom´ınio do OFFSET com 3 canais. . . 87 6.12 Se¸cão empilhada da linha 254-0269 com corre¸cão de MMO após deconvolu¸cão

(14)

6.16 Display do Seisspace/ProMAX mostrando o semblace do CMP 1323 da linha 0254-0269 sem filtragens com velocidade intermediária (a) e velocidade NMO (b). As setas indicam a reflexão do diabásio e o trem de múltiplas geradas. Podemos ver as velocidades selecionadas e o efeito da corre¸cão NMO no CMP gather. . . 92 6.17 Se¸cão empilhada da linha 254-0269 com corre¸cão de MMO após filtragem

Radon parabólica utilizando velocidade intermediária. . . 93 6.18 Se¸cão empilhada da linha 254-0269 com corre¸cão de MMO após filtragem

Radon parabólica utilizando velocidade NMO. . . 94 6.19 Display do Seisspace ilustrando a análise no dom´ınio Radon parabólico. O

CMP 1323 regularizado, o dom´ınio Radon parabólico e sua inversa estão ilus-trados em (a) e em (b) após aplica¸cão do mute na região das múltiplas. As setas vermelhas indicam as reflexões primárias enquanto as setas azuis, as múltiplas. . . 95 6.20 Figura ilustrando a filtragem Radon no CMP 1323 (a). Primeiramente o CMP

1323 foi submetido a uma corre¸cão de NMO com velocidade intermediária (b), em seguida filtragem foi realizada (c). Por último, o CMP 1323 recebe corre¸cão inversa (d). Os demais CMPs foram filtrados seguindo o mesmo procedimento. 96 6.21 Display do Seisspace/ProMAX mostrando o semblace do CMP 1323 da

li-nha 0254-0269 sem filtragens (a) e ap´os a filtragem Radon com velocidade intermedi´aria (b). . . 97

7.1 Display do Seisspace ilustrando picagem de refletor para corre¸cão estática residual. . . 99 7.2 Display do Seisspace ilustrando resultados da corre¸cão estática residual na

se¸cão s´ısmica filtrada pela deconvolu¸cão preditiva com 5 canais no dom´ınio CDP. . . 100 7.3 Display do Seisspace ilustrando resultados da corre¸cão estática residual na

se¸cão s´ısmica filtrada pela deconvolu¸cão preditiva com 5 canais no dom´ınio OFFSET. . . 100 7.4 Display do Seisspace ilustrando resultados da corre¸cão estática residual na

se¸cão s´ısmica filtrada pela transformada Radon. . . 101 7.5 Display do Seisspace ilustrando se¸cão após migra¸cão pós-empilhamento dos

dados originais. . . 104 7.6 Display do Seisspace ilustrando se¸cão após migra¸cão pós-empilhamento dos

(15)

´

Indice de Figuras 12

7.7 Display do Seisspace ilustrando se¸cão após migra¸cão pós-empilhamento dos dados originais após deconvolu¸cão preditiva no dom´ınio do offset com 5 canais. 105 7.8 Display do Seisspace ilustrando se¸cão após migra¸cão pós-empilhamento dos

dados após filtragem Radon com velocidade intermediária. . . 105 7.9 Display do Seisspace ilustrando se¸cão após migra¸cão pós-empilhamento dos

(16)

A indústria de petróleo utiliza-se largamente do método s´ısmico de reflexão para localiza¸cão das camadas reservatórios de hidrocarbonetos. No Amazonas, houve uma intensa explora¸cão em diversas bacias incluindo a Bacia do Solimões, a partir da década de 1978, principalmente na sub-bacia do Juruá (Eiras, 1998), onde foram perfurados po¸cos de gás na prov´ıncia do Urucu. A Bacia do Solimões apresenta altos contrastes de velocidades entre sua sedimenta¸cão e os derrames de diabásio que geram reflexões múltiplas observadas nos dados s´ısmicos desta região, que, além de outros ru´ıdos comuns em dados s´ısmicos terrestres, dificultam etapas posteriores do processamento e a interpreta¸cão dos dados s´ısmicos adquiridos. Esta problemática pode ser também observada em dados sintéticos modelados por diferen¸cas finitas como indicado no trabalho de Neto (de A. S. Neto, 2004). Até o presente momento, há vários trabalhos de atenua¸cão de múltiplas associadas a diabásio porém em dados sintéticos. Aqui, além de trabalharmos com dados modelados, iremos processar linhas s´ısmicas reais cedidas pela Agência Nacional do Petróleo (ANP) e identificaremos as múltiplas pela sua periodicidade (da C. Alves, 2003).

A ideia principal deste trabalho é identificar e realizar uma atenua¸cão adequada das múltiplas do diabásio. Entretanto, sabemos que dados s´ısmicos terrestres possuem baixa razão sinal/ru´ıdo, devido a diversos fatores, e portanto a filtragem de múltiplas em dados terrestres não será uma tarefa fácil (Alai e Verschuur, 2006). Nestes, incluem-se os ru´ıdos ambientais ou aleatórios, ru´ıdos coerentes, como por exemplo o ground roll (Yilmaz, 2001) e reflexões múltiplas, as quais estão associadas a altos contrastes de velocidades s´ısmicas, como no caso da Bacia do Solimões. Há também as reverbera¸cões, ondas aéreas e refratadas, presentes em dados s´ısmicos terrestres, que podem ser removidas durante o fluxograma de processamento convencional, como por exemplo, a corre¸cão de NMO e empilhamento, e filtragem f-k para remo¸cão de múltiplas (da Silva, 2004). Porém, demonstra-se que os métodos convencionais são insuficientes para remover as reflexões indesejáveis dos dados s´ısmicos. Assim sendo, propõe-se a aplica¸cão de técnicas mais robustas como, por exemplo, a deconvolu¸cão preditiva multicanal (de Pinho Lima, 1999), o método SRME (D. J. Verschuur e Wapenaar, 1992) e a transformada Radon (Berkhout, 2006) em dados s´ısmicos terrestres.

(17)

Introdu¸c˜ao 14

O objetivo da deconvolu¸cão é convolver o tra¸co s´ısmico com seu filtro inverso com intuito de obter a fun¸cão refletividade, ou a resposta impulsiva da Terra (Silmara L. R. Oliveira e Porsani, 2014). Para remo¸cão das múltiplas, adiciona-se uma distância de predi¸cão, onde o filtro irá operar apenas após uma janela preestabelecida Este procedimento é conhecido como deconvolu¸cão preditiva, bastante conhecida na indústria. Entretanto, vemos na litera-tura que a deconvolu¸cão preditiva realiza a estimativa estat´ıstica do filtro inverso utilizando apenas um tra¸co. A deconvolu¸cão preditiva multicanal utiliza mais de um tra¸co para esti-mar o filtro inverso, sendo portanto um método de filtragem mais eficiente que o monocanal (de Pinho Lima e Porsani, 2001). Estas técnicas podem ser aplicadas tanto no dom´ınio do CMP ou no OFFSET, sendo mais eficiente neste que naquele (Maciel, 2007). Há também a deconvolu¸cão preditiva adaptativa que se baseia em janelas móveis ao longo do tempo, já que a energia do tra¸co s´ısmico se altera (da Cruz, 2010). Neste trabalho, a deconvolu¸cão preditiva monocanal e multicanal serão os tipos de deconvolu¸cão que serão aplicadas nos dados da Bacia do Solimões.

Por outro lado, a transformada Radon, um método bastante utilizado em grandes em-presas como a Petrobras (Fernandes, 2014), modifica o dom´ınio dos dados s´ısmicos de t − x para τ − p, onde se pode discriminar melhor as reflexões primárias e as múltiplas, para então eliminá-las e retornar ao dom´ınio original através da aplica¸cão da transformada Ra-don inversa (Hampson, 1986). Para atenua¸cão de múltiplas, aplicam-se as transformadas hiperbólica e parabólica, as quais atuam de forma semelhante, diferindo apenas na forma de parametriza¸cão das equa¸cões dos tempos de trânsito (A. Brahim e Porsani, 2011). No caso da transformada Radon parabólica, os algor´ıtimos utilizados demonstram ser mais eficientes. Esta técnica exige que os dados s´ısmicos estejam organizados em fam´ılias CMP e corrigidos de NMO, para então realizar a filtragem. Esta técnica atua de forma semelhante a filtragem f − k, porém é mais eficiente para os afastamentos curtos, falhando em zonas onde a geologia ´

e complexa (de Oliveira e de Nazare Souza Gomes, 2013). A Transformada Radon constitui em uma excelente técnica de filtragem para o caso de dados reais terrestres, já que não possui limita¸cões e exigências relacionadas com o fundo do mar.

Há outros métodos mais recentes desenvolvidos na indústria, como por exemplo, o método SRME (Surface-related multiple elimination) o qual foi implementado por Verschuur (Berkhout e Verschuur, 1997b), com a contribui¸cão de vários outros. Consiste basicamente na auto-convolu¸cão dos dados s´ısmicos para então gerar um sismograma contendo apenas reflexões múltiplas, relacionadas às primarias, para então subtra´ı-las dos dados (Berkhout e Verschuur, 1997a). Desta forma, o método SRME é bastante eficaz em locais em que a geologia é complexa e quando são m´ınimas as diferen¸cas de velocidade entre primárias e múltiplas (Berkhout e Verschuur, 2006). Entretanto, este método não será aplicado neste

(18)

trabalho, já que foi desenvolvido para múltiplas do fundo marinho. Porém como sugestão para trabalhos posteriores, o SRME pode ser modificado para dados terrestres.

Do exposto, propõe-se o processamento de linhas s´ısmica da Bacia do Solimões utili-zando o pacote de processamento Seisspace, onde serão realizadas todas as etapas necessárias para aumentar a razão sinal ru´ıdo, minimizar outros ru´ıdos coerentes, identificar os eventos múltiplos relacionados com os derrames de diabásio, para então adaptar e aplicar os métodos de Deconvolu¸cão Preditiva Multicanal e transformada Radon para filtragem das múltiplas em dados s´ısmicos terrestres da Região Amazônica.

(19)

1

Geologia da Bacia do Solim˜

oes

A parte norte do Brasil, mais precisamente a região Amazônica, abriga uma das mais im-portantes bacias com produ¸cão significativa de óleo e gás, principalmente, que é a Bacia do Solimões, sendo responsável por aproximadamente 25% de gás natural. Esta bacia teve uma evolu¸cão tectono-sedimentar comum, sendo representada pelas sequencias paleozoicas, mesozoicas e cenozoicas

O arcabou¸co estratigráfico desta bacia intracratônica pode ser divido em duas grandes sequencias: uma megasequencia do paleozoico cortada pelos derrames de diabásio, diques e soleiras, e outra do mesozoico e cenozoico (Eiras, 1998). As fei¸cões do paleozoico aqui re-presentam maior importância para explora¸cão de hidrocarbonetos, já que abrigam as rochas geradoras, reservatórios e selantes, além das trapas, responsáveis pelas acumula¸cões de óleo e gás nesta bacia.

Da geologia da Bacia do Solimões, os diques e soleiras de diabásio, sem dúvidas, são as fei¸cões mais intrigantes, pois, por um lado a ocorrência do diabásio durante a evolu¸cão e tectônica foi crucial para a matura¸cão da matéria orgânica em óleo e gás, por outro lado representam uma barreira para a explora¸cão s´ısmica. Estas fei¸cões podem reduzir a qualidade das imagens s´ısmicas adquiridas, porque absorvem grande parte da energia s´ısmica, gerando reflexões múltiplas e reverbera¸cões, além de prejudicar a interpreta¸cão dos dados devido aos efeitos do pull-up e pull-down.

Neste cap´ıtulo, iremos abordar de forma sucinta, sobre o arcabou¸co estrutural e estra-tigr´afico da Bacia do Solim˜oes com base na literatura.

(20)

1.1 Caracter´ısticas Gerais

Coberta pela Floresta Amazônica, a Bacia do Solimões está localizada no estado do Amazo-nas, com uma área de aproximadamente 950000 km2_{, limitada a oeste pelo arco de Iquitos}

(localizada no Acre) e a leste pelo arco de purus, onde se inicia a bacia do Amazonas; ´e limitada ao sul com o escudo brasileiro e ao norte com o escudo das Guianas. Estima-se que 480000 km2 _{da ´}_{area desta bacia correspondem a parte explor´}_{avel para petr´}_{oleo, g´}_{as e}

condensando. Seu eixo principal é na dire¸cão nordeste sudoeste, sendo dividida pelas sub-bacias de Jandiatuba e Juruá pelo Alto de Carauari, com seus depocentros na faixa de 3800 km e 3100 km de profundidade, respectivamente. Na Figura 1.1, está ilustrada a localiza¸cão espacial desta bacia.

Figura 1.1: Localiza¸c˜ao espacial da Bacia do Solim˜oes. Fonte Eiras et al. (1994) modificado por BENDER, et al., (2001).

A explora¸cão de petróleo iniciou-se por meio do Servi¸co Geológico e Mineralógico do Bra-sil (SGMB), fundado em 1907, sendo prosseguida pelo Departamento Nacional de Produ¸cão Mineral (DNPM), criado em 1933, e com o Conselho Nacional do Petróleo (CNP), institu´ıdo em 1938.

A partir da cria¸cão da Petrobras em 1953, a Bacia do Solimões passou a ser intensamente explorada nas campanhas entre os anos 1958 e 1963 e após o ano de 1976, quando a primeira descoberta de gás na sub-bacia de Juruá foi feita em 1978.

Como resultado das demais campanhas de explora¸c˜ao, foram descobertos volumes de ´

oleo e gás comerciáveis que atra´ıram os interesses para esta bacia, até então considerada bacia de nova fronteira.

(21)

Geologia da Bacia do Solim˜oes 18

At´e a presente data, esta bacia conta com 35809 km2 _{de s´ısmica 2D e 48783 km}3 _de

s´ısmica 3D, além de dados gravimétricos e magnetométricos em 17 blocos, e também com 206 po¸cos exploratórios já perfurados dos quais 156 são de desenvolvimento e produ¸cão (ANP/BDEP, 2015).

1.2 Origem e Evolu¸

c˜

ao

A Bacia do Solimões desenvolveu-se sobre o cráton amazônico e seu embasamento é composto por rochas ´ıgneas e metamórficas. Fortes evidencias s´ısmicas indicam um sistema de rifte proterozoico de um ciclo de sedimenta¸cão anterior ao ciclo desta bacia (Eiras, 1998). A evolu¸cão ocorreu durante o Ordoviciano, com a deposi¸cão das rochas da Forma¸cão Benjamin Constant, na sub-bacia do Jandiatuba.

Após esta deposi¸cão instalou-se um hiato erosivo de aproximadamente 20 Ma. Ocorreu em sequência, a segunda transgressão marinha depositando os sedimentos da Forma¸cão Jutai na sub-bacia do Jandiatuba chegando à parte oeste do Alto de Carauari. Em seguida, ocorreu a terceira transgressão marinha resultando na deposi¸cão do Grupo Marimari, com sedimentos glaciais Houve episódios de incursões marinhas onde o mar ultrapassou a região de Carauari cobrindo a sub-bacia de Juruá e também a parte oeste do Arco de Purus.

Nesta fase, estão as camadas com alto teor de carbono orgânico, dando origem às rochas geradoras. A quarta transgressão marinha resultou na deposi¸cão do Grupo Tefé, em clima quente árido, o que evidencia a presen¸ca de camadas evapor´ıticas, que constituem os selantes da bacia, além de possuir as melhores rochas reservatórios.

1.3 Aspectos Estruturais

O substrato proterozoico da bacia é formado por rochas ´ıgneas e metamórficas em ambas sub-bacias do Jandiatuba e Juruá, sendo que nesta última ocorreu a deposi¸cão de sedimentos acima de um sistema de rifte proterozoico abortado. Os eventos tectônicos intra placa ocorridos no Fanerozoico produziram eventos orogênicos em grande escala (da bacia) os quais controlaram a tectônica na bacia, reativando arcos regionais, invasões marinhas, processos sedimentares e o magmatismo no cenozoico, (Eiras, 1998).

No mesozoico, vale destacar o evento denominado de tectônica do Juruá, transpressivo em essência e bastante intenso, o qual resultou na forma¸cão de dobras anticlinais e falhas reversas, as quais correspondem às trapas de óleo e gás condensado, nesta bacia.

(22)

A Bacia do Solimões, conforme vimos anteriormente, é divida em duas sub-bacias pelo Alto de Carauari. Este representa uma ampla fei¸cão estrutural que exerceu forte controle na sedimenta¸cão no Ordoviciano, no Devoniano e no Permocarbon´ıfero.

A sub-bacia do Jandiatuba é situada na parte ocidental da Bacia do Solimões e dispõe de poucas informa¸cões geof´ısicas e geológicas em compara¸cão com a sub-bacia do Juruá, haja vista as questões ambientais e sociais ligadas à Floresta Amazônica e às tribos ind´ıgenas em áreas protegidas por lei. Por outro lado a sub-bacia do Juruá ocupa a parte oriental da Bacia do Solimões e abriga os principais campos de petróleo. Consta na literatura (Eiras, 1998) que as rochas geradoras encontram-se na sequência devoniana, na permocarbon´ıfera são encontrados os derrames espessos de diabásio. As melhores rochas reservatório podem ser encontradas na sequência carbon´ıfera e as trapas foram formadas durante o evento da tectônica de Juruá no Mesozoico Na Figura 1.2 está ilustrada a se¸cão geológica da Bacia do Solimões.

Acredita-se que a espessura das camadas de diabásio na parte inferior da sub-bacia do Juruá pode ultrapassar a 1000 m, (Eiras, 1998). É razoável pensar que estes derrames constitu´ıram uma fonte de calor responsável pela transforma¸cão da matéria orgânica em óleo e gás.

(23)

1.4 Estratigrafia e Sistema Petrol´ıfero

A sequência estratigráfica (Figura 1.3) desta bacia pode ser dividida em uma mega-sequência do paleozoico e outra do mesozoico-cenozóico A sequência paleozoica contém maior parte dos elementos do sistema petrol´ıfero e por isso recebe maior aten¸cão. Aqui são encontradas as rochas geradoras, selantes, reservatórios e também maioria das trapas estruturais desta bacia. Esta pode ser divida em 4 sequências de segunda ordem, as quais são:

1. Sequência Eo-Ordoviciana: apresenta rochas clásticas continentais e marinhas da Forma¸cão Benjamin Constant, truncadas pela discordância resultada provavelmente pelo soerguimento relacionado à Orogenia Taconiana.

2. Neo-Siluriano - Eodevoniana: composta por folhelhos intercalados a arenitos finos e siltitos, sobrepondo à Forma¸cão Benjamin Constant ou sobre o embasamento. Esta sequência e anterior estão restritas apenas à sub-bacia do Jandiatuba.

3. Meso-devoniano - Eocarbon´ıfera: é representada pelo Grupo Marimari com espes-sura sedimentar de quase 300 metros, ultrapassando o Alto de Carauari, fazendo parte das sub-bacias do Jandiatuba e do Juruá. As rochas são de origem marinha rasa, com-postas também por rochas clásticas e depósitos silicosos ner´ıticos e glaciomarinhos O soerguimento da Orogenia Eo-herciniana foi responsável pela discordância que separa esta da seguinte sequência.

4. Neo-carbon´ıfero - Eopermiana: correspondem ao Grupo Tefé, presente em toda Bacia do Solimões, cujas rochas são de origem clásticas, carbonáticas e evapor´ıticas marinhas e continentais. A discordância erosiva sobre esta sequência está associada à Orogenia Tardi-heciniana e ao Diastrofismo Juruá.

A outra mega-sequência, do mesozoico-cenozóico, representada pelo Grupo Javari, foi controlada pela deflexão estrutural da placa sul-americana devido à sobrecarga andina. Pode ser dividade em duas sequências de segunda ordem:

1. Sequência Neo-cretácea: é compostas por rochas clásticas depositadas por um sis-tema fluvial, representadas pela Forma¸cão Alter-do-Chão.

2. Sequência Terciário - Quaternária: é compostas por pelitos e arenitos finos fluvial e lacustre da Forma¸cão Solimões, associado à atividade Andina que também originou o sistema fluvial citado acima.

(24)

Figura 1.3: Localiza¸c˜ao espacial da Bacia do Solim˜oes. Fonte Eiras et al. (1994) modificado por (BENDER, et al., 2001).

1.4.1 Diab´

asios da sequˆ

encia paleozoica

O diabásio é uma rocha ´ıgnea hipoabissal, básica, composta principalmente por minerais de plagioclásio cálcico (labradorita, bitonita) e piroxênios, agregando também magnetita, biotita e pirita entre outros minerais. Sua granula¸cão é intermediária com rela¸cão ao ga-bro (rocha plutônica profunda) e ao basalto (rocha vulcânica extrusiva), já que o mesmo tipo de magma formam estes três tipos de rochas. Os grãos minerais possuem tamanho

(25)

aproximadamente da iguais, sendo bem distribu´ıdos. Sua densidade ´e alta e sua colora¸c˜ao ´

e quase preta, ocorrendo principalmente em forma de diques ou soleiras dentro de rochas sedimentares encaixantes, como no caso das bacias paleozoicas brasileiras.

Na sequência paleozoica de primeira ordem da Bacia do Solimões, os diques e soleiras de diabásio, que estão presentes em toda bacia, foram gerados no Evento Penatecaua, durante a Abertura do Atlântico Norte, conforme a literatura. O diabásio está intercalado com rochas das demais forma¸cões, e em alguns pontos da bacia, chegam a ter 900 metros de espessura, caso da Forma¸cão Carauari, e funcionaram como fonte de calor adicional para a transforma¸cão da matéria orgânica em óleo e gás.

Aqui reside o problema para a s´ısmica: velocidade de propaga¸cão do diabásio é bem superior aos sedimentos intercalados, variando entre 5000 m/s a 6000 m/s. Os refletores correspondentes às camadas de diabásio são facilmente vistos no dom´ınio do tiro, CMP e na se¸cão empilhada pela forte amplitude e baixa frequência. As camadas de diabásio não somente geram reflexões múltiplas devido ao alto contraste de impedância s´ısmica (densi-dade X veloci(densi-dade), mas também absorvem grande parte da energia s´ısmica, prejudicando o imageamento das camadas subjacentes. As termina¸cões laterais das soleiras de diabásio com-prometem mais ainda a imagem s´ısmica gerando difra¸cões e varia¸cões laterais de velocidade e densidade bruscas. Adicionalmente, o espalhamento do sinal compromete a interpreta¸cão s´ısmica, além da gera¸cão de falsas estruturas decorrentes dos efeitos de pull-up e pull-down devido às diferen¸cas de velocidades e espessuras (Eiras, 1998).

Vários estudos têm sido feitos para melhorar a qualidade da explora¸cão s´ısmica nas bacias paleozoicas brasileiras, não somente as da Região Amazônica. Os trabalhos realiza-dos geralmente concentraram em modelagens s´ısmicas acústicas onde era fácil identificar os eventos s´ısmicos. Este trabalho, como veremos nos cap´ıtulos posteriores, traz a novidade de se trabalhar com dados reais com o intuito de melhorar a qualidade das se¸cões s´ısmicas adquiridas na região.

(26)

2

Modelagem s´ısmica da Bacia do

Solim˜

oes

Antes de aplicar a metodologia de atenua¸cão de múltiplas em dados reais, iremos trabalhar com dados sintéticos realizados através de uma modelagem acústica por diferen¸cas finitas em um modelo de velocidades simples baseado na geologia da Bacia do Solimões. A importância de se trabalhar com dados sintéticos reside no fato de que podemos ”calibrar”as técnicas de filtragem em dados que temos total controle.

A modelagem consiste em uma forma de resolu¸cão numérica da equa¸cão da onda, o qual se baseia no cálculo aproximado das derivadas parciais temporais e espaciais através da expansão por série de Taylor. Esta aproxima¸cão pode ser feita escolhendo-se vários termos da série, geralmente até o décimo termo da expansão. Os problemas mais comuns estão relacionados com a estabilidade do método e a dispersão numérica, os quais podem ser contornado fazendo-se uma boa amostragem no modelo e dado.

Neste cap´ıtulo será abordado de forma resumida sobre a modelagem acústica por dife-ren¸cas finitas, bem como seus aspectos teóricos e práticos. Os dados sintéticos gerados e o modelo de velocidades constru´ıdos para tal serão também utilizados posteriormente para testar a metodologia de filtragem empregada.

(27)

Modelagem s´ısmica da Bacia do Solim˜oes 24

2.1 A equa¸

c˜

ao ac´

ustica da onda

A equa¸cão acústica 3D da onda em um meio com velocidade compressional v(x, y, z) é dada pela equa¸cão:

∇2_{P −} 1

v2

∂2_P

∂t2 = 0 (2.1)

onde P representa o campo de press˜ao, P (x, y, z, t), e ∇2 _{representa o Laplaciano, que no}

caso 3D ´e dado por:

∇2 ₌ ∂2 ∂x2 + ∂2 ∂y2 + ∂2 ∂z2 (2.2)

Esta equa¸cão rege o avan¸co do campo de pressão em fun¸cão do tempo e espa¸co. Nota-se que a mesma é simplificada já que assume a densidade constante, isotropia no meio f´ısico e não assume a conversão em ondas S, o que não ocorre na realidade.

2.1.1 O operador de diferen¸

cas finitas

Considerando o campo de pressão P (x, y, z, t), sua derivada parcial em rela¸cão a x pode ser encontrada a partir da expansão de Taylor. Logo expandindo P (x + ∆x) (escalar), teremos:

P (x + ∆x) = P (x) + ∂P (x) ∂x ∆x + ∂2P (x) ∂x2 ∆x2 2! + ∂3P (x) ∂x3 ∆x3 3! + . . . (2.3) e, expandindo P (x − ∆x) teremos: P (x − ∆x) = P (x) − ∂P (x) ∂x ∆x + ∂2P (x) ∂x2 ∆x2 2! − ∂3P (x) ∂x3 ∆x3 3! + . . . (2.4) O operador de diferen¸cas finitas de segunda ordem ´e encontrado somando as equa¸c˜oes acima e ignorando os termos de ordem superior a 2. Assim sendo, teremos:

∂2P (x) ∂x2 ≈

P (x + ∆x) − 2P (x) + P (x − ∆x)

(∆x)2 (2.5)

Para os operadores de ordens superiores, o procedimento matemático é semelhante ao descrito acima. Porém, para demonstra¸cão feita neste trabalho, iremos nos limitar ao ope-rador de segunda ordem.

(28)

2.1.2 Resolvendo equa¸

c˜

ao da onda

Devemos discretizar o tempo e o espa¸co para encontramos uma solu¸cão numérica da equa¸cão da onda. Logo, para um meio de velocidades com espa¸camentos ∆x,∆y e ∆z, o campo de pressão que se propaga a cada tempo ∆t pode ser escrito como:

P (x, y, z, t) = P (l∆x, j∆y, m∆z, n∆t) (2.6) onde j, l, m e n são os ´ındices em cada dire¸cão. A Figura 2.1 ilustra o esquema de discre-tiza¸cão do meio para aplica¸cão de diferen¸cas finitas.

Figura 2.1: Discretiza¸c˜ao do espa¸co 3-D para aplica¸c˜ao de diferen¸cas finitas.

Utilizando a equa¸c˜ao 2.5 para novo c´alculo da derivada temporal teremos: ∂2_{P (x)} ∂x2 = [P n+1 l,j,m− 2P n l,j,m+ P n−1 l,j,m] 1 (v∆t)2 (2.7)

As derivadas parciais espaciais podem ser calculadas de forma análoga à equa¸cão acima. Substituindo expressões das derivadas parciais espaciais e temporais da expansão de segunda ordem da Série de Taylor na equa¸cão 2.1, teremos:

[P_l+1,j,mn − 2Pn l,j,m+ Pl−1,j,mn ] 1 (∆x)2 + [P n l,j+1,m− 2Pl,j,mn + Pl,j−1,mn ] 1 (∆y)2 + +[P_l,j,m+1n − 2Pn l,j,m+ P n l,j,m−1] 1 (∆z)2 = [P n+1 l,j,m− 2P n l,j,m+ P n−1 l,j,m] 1 (v∆t)2 (2.8)

A partir da equa¸c˜ao anterior, podemos isolar o campo no tempo futuro em fun¸c˜ao dos campos atuais e passados. Isolando o campo com o termo P_l,j,mn+1, teremos:

P_l,j,mn+1 = 2P_l,j,mn − P_l,j,mn−1 + Ax[Pl+1,j,mn − 2P n l,j,m+ P n l−1,j,m] +Ay[Pl,j+1,mn − 2P n l,j,m+ P n l,j−1,m] + Az[Pl,j,m+1n − 2P n l,j,m+ P n l,j,m−1] (2.9)

(29)

onde os termos Ax, Ay e Az s˜ao dados por, respectivamente:

Ax= v(x, y, z)∆t ∆x 2 , Ay = v(x, y, z)∆t ∆y 2 e Az = v(x, y, z)∆t ∆z 2 (2.10)

2.2 Gerando dados sint´

eticos

A partir do estudo da geologia da Bacia do Solimões, constru´ımos um modelo de velocidades da onda compressional bastante representativo. Este guarda as principais caracter´ısticas da bacia, com as intrusões espessas do diabásio presentes em toda região. O campo de velocidades possui dimensões de 1000 m x 4000 m, discretizado a cada 10 m, totalizando em 400 x 100 pontos. A Figura 2.2 ilustra o modelo de velocidades em questão.

Figura 2.2: Campo de velocidades sint´etico da Bacia do Solim˜oes.

Neste campo, utilizamos a velocidade de 1800 m/s na primeira camada, para representar a sequencia Terceário-Quaternário, cujas velocidades variam de 1600 m/s a 2000 m/s (Eiras, 1998). A segunda camada e a terceira representam a sequência do Cretáceo com velocidades de 2000 m/s e 2200 m/s respectivamente. As quarta e sexta camadas, de cor marrom, representam os derrames de diabásio, e possuem velocidade de 5000 m/s. As camadas em vermelho (quinta, sétima e oitava camadas) intercaladas pelo diabásio e parte superior em vermelho escuro a 500 m de profundidade, representam os sedimentos do Paleozoico, e possuem velocidade de 4000 m/s e 4200 m/s. A nona camada representa as rochas geradoras e também reservatórios do Paleozoico com velocidade de 4500 m/s e abaixo (décima camada) encontram-se as rochas do Proterozoico, embasamento da bacia.

(30)

Tabela 2.1: Velocidade das camadas - Campo sint´etico Camadas Velocidades Camada 1 1800 m/s Camada 2 2000 m/s Camada 3 2200 m/s Camadas 4 e 6 5500 m/s e 6000 m/s Camadas 5,7 e 8 4000 m/s - 4500 m/s Camada 9 4200 m/s Camada 10 5000 m/s

O programa de modelagem s´ısmica utilizado foi cedido pelo Laboratório de Geof´ısica de Explora¸cão do Petróleo (LAGEP/CPGG/UFBA), em linguagem Fortran 90 e funciona em série e em paralelo. A geometria dos dados modelados está descrita na Tabela 2.2.

Tabela 2.2: Descri¸c˜ao da geometria utilizada

Parˆametros Valores Raz˜ao de amostragem 2 ms

Lan¸co split-spread sim´etrico 2000-20-x-20-2000 Tempo de registro 5 s

N´umero de tiros 100 N´umero de canais 101 Cobertura CDP 51 Intervalo entre tiros 20 m Intervalo entre receptores 20 m

Na Figura 2.3 estão alguns dos 100 tiros modelados com o campo de velocidades em questão. Facilmente podemos perceber que os principais eventos de um sismograma de reflexão estão presentes nestes tiros: a onda direta, refratada, reflexões e múltiplas com alta amplitude.

Na Figura 2.4, identificamos os eventos s´ısmicos correspondentes com as interfaces do modelo de velocidades. O evento indicado pela letra A representa a onda direta, B corres-ponde à reflexão na interface entre a primeira e segunda camadas. C é a reflexão na interface entre a segunda camada e a terceira. As reflexões das outras interfaces são muito dif´ıceis de se identificar haja vista os eventos múltiplos de forte amplitude devido ao contraste de velocidade entre a camada de diabásio e a subjacente.

Podemos ver pela forte amplitude do sinal a hipérbole de reflexão entre a soleira de diabásio e a terceira camada, representada pela letra D. Nota-se a reflexão do topo e da base da camada de diabásio. O evento s´ısmico de letra E corresponde à onda refratada da camada

(31)

Figura 2.3: Dados modelados por diferen¸cas finitas da Bacia do Solim˜oes a partir do modelo de velocidades da Figura 2.2.

de diabásio. Percebemos que os eventos indicados pela letra M são as reflexões múltiplas da primeira camada de diabásio. Neste caso, temos dois tipos de múltiplas: uma, conhecida como múltipla de superf´ıcie, pois a energia se propaga, incide na primeira camada de diabásio e retorna, reverberando entre a primeira interface e a superf´ıcie; e a outra, também múltipla da mesma natureza, a energia se propaga até a camada de diabásio e retorna para superf´ıcie, retorna para a camada de diabásio e outra vez para superf´ıcie. Nota-se a periodicidade destes eventos múltiplos.

Figura 2.4: Principais eventos s´ısmicos indicados nos dados a partir do modelo de velocidades da Figura 2.2.

(32)

(33)

3

Processamento S´ısmico Terrestre

A s´ısmica de reflexão constitui em uma poderosa ferramenta para imageamento de estru-turas geológicas para a busca de hidrocarbonetos, e tem sido utilizada desde a década de 1940. Acompanhando as inova¸cões tecnológicas, principalmente na informática, os levan-tamentos s´ısmicos têm se desenvolvido de uma pequena linha com 24 canais para grandes levantamentos 3D com navios levando vários streamers com 2000 canais ativos. O princ´ıpio f´ısico básico consiste na medi¸cão dos tempos de chegada das ondas s´ısmicas refletidas na superf´ıcie, geradas pelo contraste de densidade das camadas geológicas e com as diferentes velocidades de propaga¸cão da onda P, criadas por fontes controladas na superf´ıcie. A Figura 3.1 ilustra esquematicamente um levantamento s´ısmico terrestre.

Figura 3.1: S´ısmica terrestre. Fonte: http://www.kgs.ku.edu.html

Desde a d´ecada de 1960, utiliza-se a t´ecnica do empilhamento CMP, o qual possibilita o

(34)

levantamento redundante das informa¸cões em subsuperf´ıcie em um mesmo ponto: o CMP. A premissa que a onda s´ısmica se propaga em subsuperf´ıcie e incinde no ponto em profundidade cuja proje¸cão na superf´ıcie seja a metade da distância entre fonte e receptor, em um meio plano, homogêneo e horizontal. A aquisi¸cão dos dados em campo é feita movendo-se um arranjo de canais ativos para uma mesma fonte, para depois organizar os dados em fam´ılias de CMPs, e após a corre¸cão do sobretempo normal normal move out ou NMO, o tra¸co resultante será igual a soma de todos os tra¸cos dentro de uma fam´ılia CMP, resultando em uma se¸cão s´ısmica representativa da subsuperf´ıcie. Porém, o modelo CMP é fisicamente válido apenas para um modelo de camadas planas e paralelas, conforme ilustrado na figura abaixo. Temos dois conceitos distintos: ponto médio comum e ponto em profundidade comum, os quais coincidem no caso acima, sendo distintos na maioria dos casos, já que são poucos os casos, em que as camadas são planas.

Figura 3.2: Diferen¸ca entre Ponto em profundidade comum e ponto m´edio comum. Retirado de http://www.kgs.ku.edu/Publications/Oil/primer10.html

O processamento s´ısmico consiste no tratamento dos dados s´ısmicos para obter a melhor imagem de subsuperf´ıcie e pode ser dividido em duas etapas básicas (Yilmaz, 2001): o pr´ e-processamento e e-processamento avan¸cado. No pré-processamento são realizadas as etapas de geometria, edi¸cão de tra¸cos, ganhos, corre¸cões de amplitude, filtragem simples e corre¸cões estáticas, no caso de dados terrestres. O processamento avan¸cado tem três etapas, sempre interligadas, as quais são a deconvolu¸cão, a análise de velocidades e a migra¸cão. Os recursos computacionais e tempo dispon´ıveis e a geologia da região estabelecerão o melhor e mais adequado fluxograma de processamento (da Silva, 2004).

Nas próximas páginas, serão descritas as etapas do processamento utilizado e mostrando também os resultados após cada etapa discutida, em uma linha s´ısmica real da Bacia do Solimões.

(35)

Processamento S´ısmico Terrestre 32

O fluxograma de processamento s´ısmico convencional adotado ´e listado a seguir:

1. Controle de qualidade;

2. Geometria e edi¸c˜ao de dados;

3. Corre¸c˜oes est´aticas de campo;

4. Ganhos de amplitude e filtragens;

5. Filtragem do Ground Roll: SVD, deconvolu¸c˜ao e balanceamento espectral;

6. An´alise de velocidades e empilhamento CMP;

7. Atenua¸cão de múltiplas (Bacia do Solimões);

8. Corre¸c˜ao est´atica residual e

9. Migra¸cão Pré-empilhamento ou pós-empilhamento.

Para o processamento realizado neste trabalho, o software utilizado, seguindo o fluxo-grama convencional, é o Seisspace/ProMax da Landmark, dispon´ıvel no CPGG/LAGEP/UFBA. Este é um dos softwares mais utilizados pela indústria, sendo uma poderosa ferramenta de tratamento de sinal, contendo diversos módulos, com várias técnicas e ferramentas adicionais e interativas apropriados para análise de sinal.

3.1 Controle de Qualidade

O processamento inicia-se com a leitura dos arquivos de campo, geralmente no formato SEG-Y ou SEG-D, e controle de qualidade para verificar informa¸cões básicas do levantamento em campo, as quais são registradas em um documento, chamado relatório do observador, no momento da aquisi¸cão de dados s´ısmicos. Juntamente com estes dados, é necessário a leitura e avalia¸cão dos arquivos de coordenadas, quando estas são reais, quase sempre no formato UKOOA. O controle de qualidade é feito extraindo as informa¸cões do header dos dados s´ısmicos e comparando-os com as informa¸cões existentes no relatório do observador e nos arquivos de coordenadas. Nesta etapa, são identificados os registros com problemas na aquisi¸cão, como por exemplo, dados perdidos devido à problemas de descargas elétricas no momento exato da aquisi¸cão, ou falhas no instrumento de registro (Figura 3.3). Dados muito ruidosos e dados corrompidos (muito comum em arquivos SEG-D da década de 70) dependendo da área de levantamento, são eliminados.

(36)

Figura 3.3: Se¸cão do Seisspace mostrando tiro afetado por descargas elétricas (à esquerda) e tiro bom (à direita).

3.2 Geometria e edi¸

c˜

ao de dados

Após o controle de qualidade, inicia-se a etapa mais importante de qualquer fluxograma de processamento, a geometria dos dados, onde localizamos espacialmente as fontes de energia s´ısmica (pontos de tiro) e as esta¸cões de medi¸cão (receptores), bem como a forma do arranjo, intervalo entre as fontes e entre receptores, distância m´ınima e máxima (offset) da fonte e receptor, entre outros parâmetros. Nesta etapa, são calculados os pontos em profundidade comum ou CDPs (Common depth point), que são pontos de imageamento s´ısmico com metade do espa¸camento fonte-receptor.

A linha processada aqui foi levantada em campo com arranjo split-spread simétrico, com 240 canais ativos, e com intervalo entre pontos de tiro de 25 metros. As demais informa¸cões da aquisi¸cão da linha estão dispostas na Tabela 3.1. A localiza¸cão espacial da linha está ilustrada na Figura seguinte 3.4.

A geometria no Seisspace é feita utilizando o módulo 2D Land Geometry Spre-adsheet, onde são preenchidas as tabelas internas do programa com as coordenadas das esta¸cões de tiro, receptores e o padrão utilizado na aquisi¸cão. Nesta parte, o programa simula uma aquisi¸cão e calcula as coordenadas dos CDPs e offsets para cada tra¸co. Se a geometria estiver correta, o programa salva as informa¸cões em sua base de dados interna e logo após é feito o carregamento destas informa¸cões nos headers de cada tra¸co. As Figuras 3.5, 3.6, 3.7 e 3.8 ilustram as tabelas a serem preenchidas no database do Seisspace, e a Figura 1.9 ilustra um registro antes e após a etapa de geometria, onde pode-se perceber o preenchimento de todas as informa¸cões nos headers dos dados.

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Tabela 3.1: Descri¸cão dos Parâmetros de aquisi¸cão: linha 0254-0269

Parˆametros Valores Raz˜ao de amostragem 2 ms

Lan¸co split-spread simétrico 3025-50-x-50-3025 Instrumento de registro SN-368 Tempo total 4 s Número de tiros 600 Extensão da linha 19,000 km Número de canais 240 Cobertura CDP 120 Intervalo entre tiros 25 m Intervalo entre receptores 25 m

Figura 3.4: Bacias sedimentares brasileiras e o programa Jurua Urucu, com destaque, em preto, na linha 0254-0269. Fonte: http://app.anp.gov.br/webmaps/, 2016.

Figura 3.5: Se¸c˜ao do Seisspace ilustrando a tabela de receptores para preenchimento da geometria.

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Figura 3.6: Se¸c˜ao do Seisspace ilustrando a tabela Pattern para preenchimento da geometria.

Figura 3.7: Se¸c˜ao do Seisspace ilustrando a tabela de tiros para preenchimento da geometria.

A edi¸cão de dados basicamente consiste em selecionar regiões ruidosas nos dados e apag´ a-las. Esta etapa foi realizada visualmente pois a linha s´ısmica é 2D (pequena) e possui boa qualidade nos registros, apresentando baixo n´ıvel de ru´ıdo ambiental e poucos canais ruidosos. Para esta etapa, abre-se o display do programa, e visualiza-se os tra¸cos na busca dos bastante ruidosos ou defeituosos e seleciona-se para posteriormente eliminá-los dos demais dados. Há também o silenciamento de tra¸cos ou mute, onde desenhamos uma janela no display para literalmente zerar na região de interesse. A edi¸cão de dados pode ser feita também de forma automática utilizando ferramentas estat´ısticas que separam os tra¸cos por amplitudes e frequências anômalas.

3.3 Corre¸

c˜

oes est´

aticas de campo

Os dados terrestres registrados em campo são afetados pelas diferentes eleva¸cões dos pares fonte e receptor e pela presen¸ca da camada superficial de baixa velocidade, vulgarmente conhecida como ZBV (zona de baixa velocidade), causando diferen¸cas nos tempos de pro-paga¸cão da onda. Para um modelo com uma camada geológica, o efeito do terreno e da zona de baixa velocidade combinados, podem mudar drasticamente a geometria do refletor

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Figura 3.8: Se¸cão do Seisspace ilustrando a registro antes e após a etapa de ge-ometria. Note as informa¸cões do header preenchidas após a etapa de geometria.

na se¸c˜ao empilhada.

Porém, os levantamentos s´ısmicos são feitos movendo-se a fonte e o arranjo de receptores, sendo organizadas as fam´ılias de CDP posteriormente, com diferentes afastamentos fonte-receptor e consequentemente tempos afetados pela eleva¸cão e ZBV para um mesmo ponto. Logo, a corre¸cão estática é indispensável no processamento s´ısmico terrestre, e sua ausência pode comprometer todo o fluxograma de processamento. Na prática, a corre¸cão é calculada para cada tra¸co subtraindo ou somando ao longo de todo o tra¸co, levando-os para um mesmo datum de referência. Assim o tempo total da corre¸cão estática é dado por:

∆t = tf onte+ treceptor (3.1)

onde tf onte e treceptor s˜ao dados por:

tf onte = − EZBV f VZBV − EpZBV f VpZBV (3.2) treceptor = − EZBV r VZBV − EpZBV r VpZBV (3.3)

onde EZBV f e EZBV rs˜ao as espessuras da ZBV logo abaixo das fontes e receptores, VZBV

e VpZBV s˜ao as velocidades da ZBV e abaixo da ZBV, EpZBV f e EpZBV r s˜ao as espessuras

da camada abaixo da ZBV até o datum de referência, respectivamente. A Figura 3.9 ilustra o modelo utilizado para as equa¸cões acima.

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Figura 3.9: Modelo utilizado para corre¸c˜oes est´aticas. Modificado de Rejhane Cu-nha, 2010.

dos tempos das primeiras chegadas das ondas é o mais utilizado pela indústria, já que as primeiras chegadas das ondas trazem informa¸cões da ZBV, e podem ser extra´ıdas do próprio conjunto de dados para depois calcular a velocidade utilizando algum algor´ıtimo. Logo, deve-se deve-selecionar os tempos de chegada das primeiras quebras, etapa conhecida como picagem de primeiras quebras. No Seisspace, utilizamos o módulo First Break Picking que calcula os tempos das primeiras quebras automaticamente, sendo necessária sua edi¸cão manual, em alguns tra¸cos.

A Figura 3.10 ilustra a picagem automática de um registro. Vale ressaltar que a escolha do pulso da onda para picagem é facultativa, sendo porém obrigatório uma padroniza¸cão ao longo de todos os tra¸cos. Para este trabalho, a picagem foi realizada escolhendo-se o pico de baixa energia da primeira chegada.

Figura 3.10: Se¸c˜ao do Seisspace ilustrando a picagem das primeiras quebras, em vermelho.

Após a etapa da picagem, o cálculo das estáticas é feito utilizando o módulo Refrac-tion Statics CalculaRefrac-tion. Seu uso é relativamente simples, sendo necessário informar ao programa os seguintes dados:

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2. Modelo inicial contendo n´umero de camadas desejados; neste trabalho apenas uma camada foi utilizada, gerando bons resultados;

3. Determinar a velocidade estimada média da ZBV, ou calculá-la, a qual será do in´ıcio ao topo do primeiro refrator e,

4. Determinar o intervalo de offset em que o programa irá trabalhar na identifica¸cão do refrator correspondente à base da ZBV.

Após fornecer as informa¸cões acima, o programa realiza o cálculo das velocidades de refra¸cão (velocidade da camada abaixo da ZBV) ao longo de toda a linha, calculando também os tempos de atraso das fontes e dos receptores e o modelo do refrator em profundidade, saindo com a estimativa dos valores de espessura da ZBV em cada esta¸cão.

Por último, os tempos de corre¸cão estática para o datum final são gerados e guardados no database do Seisspace para posterior aplica¸cão. A Figura 3.11 ilustra um registro antes e após aplica¸cão da corre¸cão estática.

Figura 3.11: Se¸cão do Seisspace ilustrando registro antes e após as corre¸cões estáticas.

3.4 Ganhos de amplitude e Filtragens

Na propaga¸cão de ondas s´ısmicas em subsuperf´ıcie, vários fenômenos são observados. A energia s´ısmica é absorvida pelas camadas geológicas sendo transformada em ondas de calor, fenômeno conhecido como absor¸cão (Yilmaz, 2001). Na prática, ocorre a perda de altas frequências em fun¸cão da profundidade, já que a Terra funciona como um filtro de altas frequências.

(42)

Por outro lado, ocorre a perda de amplitude em fun¸cão do próprio espalhamento geométrico da frente de onda, durante sua propaga¸cão em subsuperf´ıcie. Num meio homogêneo, a den-sidade de energia decai proporcionalmente a 1/r2_{, onde r ´}_{e o raio da frente de onda. A}

am-plitude de onda é proporcional à raiz quadrada da densidade de energia e decai a 1/r. Logo, corre¸cões de amplitude para recuperar os efeitos da absor¸cão e espalhamento geométrico são necessários.

No Seisspace, o módulo Offset Amplitude Recovery foi utilizado em diversas etapas no processamento para recuperar as amplitudes dos sinais. Para sua aplica¸cão, é acon-selhável possuir um campo de velocidades preliminar, ou, na falta deste, fornecer ao módulo velocidades e tempos dos eventos de reflexão mais vis´ıveis.

A filtragem mais simples empregada em diversas etapas no processamento foi a filtragem passa-banda, onde cada tra¸co é passado para o dom´ınio da frequência, através da transfor-mada de Fourier, e depois escolhe-se o intervalo de frequência a ser mantido e os intervalos a serem atenuados. Assim, para um tra¸co cont´ınuo x(t), sua transformada de Fourier F (ω) ´ e dada por: F (ω) = Z +∞ −∞ x(t)e−iωtdt, (3.4)

e para filtrar o sinal no dom´ınio da frequência F (ω), convolve-se com a fun¸cão transferência definida por:

S(ω) = 1 para ω ≤ ωc

0 para demais (3.5) onde ωc é a frequência de corte. Após a convolu¸cão Y (ω) = A(ω)F (ω), retorna para o

dom´ınio do tempo atrav´es da transformada inversa de Fourier:

xf ilt(t) =

Z +∞

−∞

A(ω)F (ω)φ(ω)dω. (3.6)

A filtragem passa-banda pode ser realizada em vária etapa no processamento. Utilizamos o módulo BandPass Filter do Seisspace para filtragens simples. Basta analisar no espectro de amplitudes dos tra¸cos, em que faixa de frequência se concentra as amplitudes dos sinal. Geralmente, ru´ıdos como o Ground-roll, que apresentam baixas frequências, 10 Hz, e alta amplitude.

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3.5 Filtragem SVD

A metodologia SVD consiste em uma ferramenta da ´algebra linear que permite decompor uma matriz em valores singulares, da´ı o nome SVD (Singular Value Decomposition). Uma matriz de dados s´ısmicos D = [d1, d2, d3...dM] pode ser escrita de acordo com a equa¸c˜ao

abaixo (Golub e Loan., 1996):

D = U ΣVT (3.7)

onde U e V s˜ao matrizes ortogonais e unit´arias que possuem a seguinte propriedade: U−1 = UT _{e V}−1 _{= V}T_{. A matriz Σ ´}_{e uma matriz diagonal dos valores singulares, U representa a}

matriz dos autovetores associada à dimensão do tempo e V representa a matriz associada à dimensão do espa¸co.

Realizando os devidos c´alculos, o tra¸co s´ısmico filtrado D0(t, xj) pode ser rescrito como

(Ladino, 2011): D0(t, xj) = K X k=1 σkuk(t)vk(xj) (3.8)

A equa¸cão acima mostra que para cada tra¸co, podemos coletar os valores das M amostras vizinhas e efetuar a decomposi¸cão SVD e restituir uma parte dos dados, descartando a parte considerada como ru´ıdo. Observa-se na prática que a filtragem SVD consiste em um método multicanal que mantém a coerência lateral dos eventos s´ısmicos nos tra¸cos. Isso é poss´ıvel porque os primeiros autovetores guardam informa¸cões de maior correla¸cão espacial nos tra¸cos, o que permite realizar a filtragem do ground-roll, que se apresenta com certo grau de inclina¸cão. Por outro lado, as reflexões, apesar de serem aproximadamente hipérboles, possuem coerência lateral maior que o ground-roll, após corre¸cão de NMO.

A filtragem SVD pode ser resumida em trˆes etapas (Ladino, 2011):

1. Sele¸c˜ao da janela de amostras M dos tiros;

2. Decomposi¸c˜ao em valores singulares;

3. Reconstitui¸c˜ao parcial do tra¸co D0(t, xj) utilizando apenas K valores singulares.

Neste trabalho, aplicamos a filtragem SVD após a corre¸cão estática de campo para atenuar a amplitude do ground-roll. Um programa em Fortran 90 foi disponibilizado para realizar este tratamento nos dados de entrada no dom´ınio do tiro. Na Figura 3.12a e 3.12b vemos a eficiência na atenua¸cão do ground-roll no tiro 122, onde as reflexões estão mais fortes e coerentes após a filtragem.

(44)

3.6 Deconvolu¸

c˜

ao e Balanceamento espectral

O modelo convolucional do tra¸co s´ısmico mostra o tra¸co x(t) como a convolu¸cão da assinatura da fonte de fase m´ınima p(t), geralmente conhecida, com a fun¸cão refletividade e(t) mais os ru´ıdos η(t), conforme a equa¸cão abaixo:

x(t) = p(t) ∗ e(t) + η(t). (3.9)

As premissas do modelo convolucional do tra¸co s´ısmico s˜ao descritas abaixo (Yilmaz, 2001):

1. A Terra ´e composta por camadas horizontais de velocidade constante;

2. As ondas geradas são do tipo ondas compressionais (ondas P) e sua incidência é normal `

a camada geol´ogica;

3. Os ru´ıdos aleat´orios tendem `a zero;

4. O pulso s´ısmico é conhecido e invariante, ou seja, sua forma não muda ao longo da propaga¸cão (pulso estacionário);

5. A fun¸cão refletividade é aleatória.

A deconvolu¸cão visa estimar o filtro inverso de forma estat´ıstica a fim de obter a resposta impulsiva da Terra. Pode ser aplicada antes e após do empilhamento, aumentando sempre a resolu¸cão temporal e elevando o conteúdo de frequência dos dados. Esta ferramenta é largamente aplicada na indústria sendo um método de extrema importância para melhor re-solu¸cão temporal, permitindo a identifica¸cão de unidades estratigráficas numa se¸cão s´ısmica, além de filtrar reflexões múltiplas e reverbera¸cões.

Esta etapa será detalhada posteriormente, nesta disserta¸cão. Neste tópico, ilustraremos os resultados da deconvolu¸cão do pulso em consistência com a superf´ıcie, utilizando o módulo do Seisspace, Surface Consistent Decon. Para o cálculo do operador, é feita uma janela nos dados no dom´ınio do tiro, onde selecionamos a região de interesse para também posterior aplica¸cão. Na Figura 3.12, vemos os resultados da deconvolu¸cão do pulso acima descrito. Notar o ganho de frequência nos dados e o aumento da resolu¸cão temporal.

O balanceamento espectral é uma técnica amplamente utilizado no fluxograma de pro-cessamento s´ısmico de dados terrestres. Pode ser aplicada antes ou após o empilhamento.

´

E muito útil na atenua¸cão de ru´ıdos que possuem altas amplitudes, como por exemplo, o ground-roll. Esta filtragem baseia-se na ”divisão”do sinal em várias faixas de frequência e aplicando ganhos nos respectivos intervalos de frequência. Constitui das seguintes etapas:

(45)

1. Passa-se o tra¸co de entrada x(t) via Transformada de Fourier 1D para o dom´ınio da frequˆencia X(ω);

2. O espectro de frequência é então divido em várias faixas de frequência ∆X(ω), de acordo com o intérprete;

3. Cada faixa de frequência é separada e convertida para o dom´ınio do tempo via Trans-formada de Fourier Inversa 1D; Assim tem-se que cada tra¸co x(t) gerou outros tra¸cos x(t)0 com conteúdo de frequência definido.

4. Assim, calcula-se uma fun¸c˜ao de ganho para cada tra¸co gerado c(t) e aplica-se ao tra¸co decomposto, c(t) · x(t)0, sendo que o tra¸co filtrado resultante ser´a obtido somando-se os tra¸cos equalizados.

Após a aplica¸cão do balanceamento, nota-se um aumento na amplitude do sinal e uma diminui¸cão da amplitude de alguns tipos de ru´ıdos como o ground roll, onda aérea, ou ru´ıdos lineares, já que as componentes no espectro de frequência são levadas ao mesmo n´ıvel. No Seisspace, utilizamos a fun¸cão Time Variant Spectral Whitining. A Figura 3.12 ilustra aplica¸cão do balanceamento espectral em fam´ılia de tiros. Notar os efeitos desta filtragem juntamente com a deconvolu¸cão.

3.7 An´

alise de velocidades e empilhamento CDP

No processamento CDP, cada tra¸co de uma fam´ılia CDP possui informa¸cões do mesmo ponto em subsuperf´ıcie, com diferen¸cas nos tempos das chegadas das ondas em virtude do afastamento fonte-receptor. Para um modelo de uma camada geológica com afastamentos pequenos comparados com a profundidade, o gráfico tempo duplo versus afastamento de uma fam´ılia CDP exibe eventos hiperbólicos. Define-se como corre¸cão NMO ou de sobretempo normal como sendo o valor em tempo aplicado aos tra¸cos para eliminar o efeito do afasta-mento fonte-receptor, ou seja, trazer os tra¸cos para sua posi¸cão zero-offset, ou afastamento nulo, conforme ilustra a Figura 3.13.

Para um meio horizontalmente estratificado com n camadas, a corre¸cão de NMO é dada pela equa¸cão:

∆tN M O = tx,n − t0,n= s t2 0,n+ x2 v2 rms − t0,n (3.10)

onde t0,né o tempo vertical (zero-offset) da propaga¸cão da onda na n-ésima camada, vrms é a

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(a) Tiro original

(b) Ap´os SVD

(c) Ap´os SVD, deconvolu¸c˜ao e balanceamento

Figura 3.12: Se¸cão do Seisspace ilustrando registro original (a), após a filtragem SVD (b) e após a deconvolu¸cão e balanceamento espectral combinados em cascata.

do evento na fam´ılia CDP. Após o core¸cão de NMO, há um efeito de redu¸cão de frequência nos tra¸cos próximos à superf´ıcie e com afastamentos longos, conhecido como estiramento.

(47)

Figura 3.13: Exemplo de fam´ılia CDP e corre¸c˜ao de NMO.

Essa distor¸cão é causada devido ao aumento do per´ıodo dominante no pulso, que diminui a frequência. Este estiramento é dado pela equa¸cão:

∆f f =

∆tN M O

t0

(3.11)

onde f é a frequência dominante e ∆f é a varia¸cão da frequência. Para amenizar os efeitos do estiramento no processamento, um mute (ou silenciamento) é criteriosamente escolhido e aplicado.

A análise de velocidades consiste em selecionar criteriosamente os valores que fornecem a melhor corre¸cão de NMO, ou seja, que horizontalize as hipérboles de reflexão. O intuito é determinar a velocidade que forne¸ca uma se¸cão empilhada com mais coerência. Define-se da´ı a velocidade de empilhamento, a qual é igual à velocidade RMS se o afastamento máximo for pequeno. Esta etapa é considerada a mais importante do processamento s´ısmico, já que o grau de precisão das velocidades escolhidas terá como resultado uma se¸cão empilhada com boa qualidade ou não.

Há vários métodos para estimativa das velocidades, e geralmente se faz uso de um ou dois métodos combinados e de forma interativa. Para tal, cria-se o chamado espectro de velocidades percorrendo-se os tra¸cos dentro de uma fam´ılia CMP com várias hipérboles dentro de uma janela de tempo, a partir de um valor t0,n, localizado no ápex da hipérbole,

as quais s˜ao geradas variando de um valor m´ınimo a um valor m´aximo.

Essas hip´erboles s˜ao corrigidas de NMO e empilhadas para cada velocidade, formando picos no dom´ınio t0 X vrms. Prossegue-se com outro valor de t0,n, percorrendo todo

sis-mograma, gerando o espectro de velocidades. Associado ao espectro, há uma medida de coerência para facilitar o reconhecimento das reflexões, as quais são verificadas visualmente, no padrão de repeti¸cão destes eventos. A medida de coerência mais utilizada pela indústria é o semblance, a qual é definida como a razão normalizada entre a energia de sa´ıda e a energia

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de entrada. Os valores da semblance estão no intervalo de 0 ≤ S ≤ 1, sendo que os eventos mais coerentes estão próximos de 1.

Para realizar a análise de velocidades, dispõe-se na mesma janela o espectro de veloci-dades semblance lado a lado com o painel CMP ou supergather, estes consistem na jun¸cão de vários CMPs em um único, combinando-os, o que facilita na visualiza¸cão dos refletores. Quanto maior o número de CMPs na combina¸cão, maior serão as amplitudes dos refletores no supergather, e quanto menor o número de CMPs, maior continuidade lateral nestes refle-tores. No seisspace, utilizamos o módulo do 2D Supergather Formation para cria¸cão de supergathers.

Juntamente com semblance, exibe-se o painel CVS ou Constant Velocity Stack, o qual é feito empilhando toda a se¸cão s´ısmica com velocidades constantes previamente escolhidas a fim de se verificar a continuidade dos refletores, após empilhamento com uma determinada velocidade. As velocidades são então escolhidas visualmente através dos picks e simultanea-mente uma corre¸cão de NMO é feita ao lado na fam´ılia CMP (Figura 3.14 e 3.15).

A etapa de análise de velocidades pode ser feita várias vezes no processamento. Pode ser feita inicialmente após corre¸cões estáticas, ou após corre¸cão estática residual para gerar um campo de velocidades para a migra¸cão pré-empilhamento ou pós-empilhamento.

Figura 3.14: Se¸c˜ao do Seisspace ilustrando an´alise de velocidades no CDP 570.

O empilhamento visa ao aumento da razão sinal/ru´ıdo dos dados. Após a corre¸cão de NMO, todos os tra¸cos de uma fam´ılia CMP são somados aritmeticamente resultando em um único tra¸co, que representa uma se¸cão de afastamento nulo, naquela onde as fontes e receptores estariam localizadas em mesmo ponto na superf´ıcie. Nesta etapa, os ru´ıdos aleatórios, ondas diretas, os eventos com baixa coerência horizontal ou os que não foram