Experimentos com Emaranhamento Fotônico
Paulo Henrique Souto Ribeiro Instituto de Física - UFRJ Instituto de Física - UFRJ
CBPF Julho, 2010
Aula IV
- Emaranhamento com a polarização do fóton - Desigualdades de Bell
- Medidas de emaranhamento - Medidas de emaranhamento
Emaranhamento na Polarização: geração Kwiat et al. PRL 75, 4337 (1995)
H
V
1
2
V
H
ϕψ
=
+
ie
Emaranhamento na Polarização: geração
(
HH
)
1
2
VV
ie
ϕψ
=
+
Kwiat et al. PRA 60, R773 (1999) White et al. PRL 83, 3103 (1999)
Emaranhamento na Polarização: geração
(
V
V
)
1
2
H
H
ie
ϕψ
=
+
Kwiat et al. PRA 60, R773 (1999) White et al. PRL 83, 3103 (1999)
(
)
12 1 2 1 2 1 2 ρ = H H ± V V Estado mistoEstado misto versus Estado emaranhado
(
)
12 1 2 1 2 1 2 φ ± = H H ± V V Estado emaranhadoDetecção de Emaranhamento:
Desigualdade de Bell-CHSH (α β1, 1) (α β2, 2) (α β2, 1) (α β1, 2) 2 = + + − ≤ S E E E E (α β, )= C(α β, ) +C
( ) ( )
α β, −C α β, −C(α β, ) EDesigualdade de Bell e Estados de Bell
( , ) (( , ))
( ) ( )
( ) ( )
, , (( , )) , , , , α β α β α β α β α β α β α β α β α β + − − = + + + C C C C E C C C C(
)
1,2 1 2 1 2 1 2 H V V H ψ ± = ± 1,2 1(
1 2 1 2)
2 H H V V φ ± = ±Estados de Bell para polarização do fóton
Coincidências para φ+:
Desigualdade de Bell e Estados de Bell
( ) ( ) ( )
(
)
( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 2 2 2 2 2 ,cos cos cos cos cos cos sin sin cos α β α β α β φ α β α β α β α β β α + + + = ∝ + ∝ − − + − − ∝ − − + − − ∝ − ⌢ ⌢ ⌢ ⌢ i s i s i s C E E a a H H V V H H V V H H H H
Máxima violação para α1 =0 ,0 β1 =22, 5 ,0 α2 =45 ,0 β2 =67, 50 ( )
(
)
( ) ( )(
)
( ) 2 1 1 1 1 2 1 1 1 1 , , cos 22.5 0.854 , , cos 67.5 0.146 α β α β α β α β = ∝ = ∝ ≃ ≃ C C C CDesigualdade de Bell e Estados de Bell
(
)
1 1 1 1 ≃ ( )(
)
( ) ( )(
)
( ) 2 1 2 1 2 2 1 2 1 2 0.146 , , cos 67.5 , , cos 22.5 0 8 4. 5 α β α β α β α β = ∝ = ∝ ≃ ≃ C C C C0 0 0 0 1 0 , 1 22, 5 , 2 45 , 2 67, 5 α = β = α = β = ( )
(
)
( ) ( )(
)
( ) 2 2 1 2 1 2 2 1 2 1 , , cos 22.5 0.854 , , cos 67.5 0.146 α β α β α β α β = ∝ = ∝ ≃ ≃ C C C CMáxima violação para
Desigualdade de Bell e Estados de Bell
( 2 1)
(
2 1)
( ) ≃ ( )(
)
( ) ( )(
)
( ) 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 , , cos 22.5 0.854 , , cos 67.5 0.146 α β α β α β α β = ∝ = ∝ ≃ ≃ C C C C( ) 0.146 0.146 0.854 0.854 , 2 α β = + − − = − E ( 1 1) 0.854 0.854 0.146 0.146 2 , 0.854 0.854 0.146 0.146 2 α β = + − − = + + + E 0 0 0 0 1 0 , 1 22, 5 , 2 45 , 2 67, 5 α = β = α = β =
Máxima violação para
Desigualdade de Bell e Estados de Bell
( 1 2) 0.146 0.146 0.854 0.854 , 0.146 0.146 0.854 0 854 2 . 2 α β = + − − = + + + − E ( 2 1) 0.854 0.854 0.146 0.146 2 , 0.854 0.854 0.146 0.146 2 α β = + − − = + + + E ( 2 2) 0.854 0.854 0.146 0.146 2 , 0.854 0.854 0.146 0.146 2 α β = + − − = + + + E (α β1, 1) (α β2, 2 ) (α β2, 1) (α β1, 2 ) 2 2 2.83 = E + E + E − E = ≃ S
Violação de uma desigualde de Bell: - Detecta mas não quantifica o
emaranhamento adequadamente
Desigualdade de Bell e Emaranhamento
emaranhamento adequadamente
- Alguns estados emaranhados não violam a desigualdade de Bell
- Estados bipartidos/estados multi-partidos - Graus de liberdade dicotômicos ou
Um conjunto de medidas :
Tomografia de estado quântico
(H,H) (H,V) (V,H ) (V,V) (H,D) (H,L) (D,H ) (R,H) (D,D) (R,D) (R,L) (D,R ) (D,V) (R,V) (V,D) (V,L)
C C C C C C C C
C C C C C C C C
Tomografia de estado quântico 12 ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ ρ − − − − − − − − − − − − − − − − = V V VV V V V V V VV V V HH HH H HH H HH HH HH H H H H H H HH H H H H H H HH H H V V V V VV V VV V VV V VV VV VV
Concurrência:
0 −
∗ i
Medida direta do emaranhamento
0 , 0
ψ σ
∗σ ψ σ
− = ⊗ = y y y i C iMedida direta do emaranhamento usando cópias
Mintert, Kus, and Buchleitner, Phys. Rev. Lett. 95 260502 (2005).
( )
1(
)
2 01 10
2
(
)
φ θ χ φ θ θ ψ − φ ψ− θ θ θ θ ′ ′ ′ = = → = = − = 1 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 0; 2 0 CMedida direta do emaranhamento: estados puros
Estado produto
Estado de duas cópias
= 0 C
( )
ρ ρ ρ ψ ψ ψ ψ φ φ φ φ ψ − − + + − − − − ′ − = ⊗ = = + + + = → = 1 1 1 I / 2 1 I / 4 ( ) 4 1 1 4 P CEstado maximamente emaranhado
(
ϕ)
ψ
=
1H
2+
1 22
H
V
1
V
ie
Duas cópias de um estado em um único fóton
(
ϕ)
ψ
=
1
1 2+
1 22
i
a
a
e
b
b
Estado de momento linear
Duas cópias de um estado em um único fóton
(
)
(
)
(
)(
)
ϕ δ ϕ δ ψ ψ ψ = + = + = + + 1 2 1 2 1 2 1 2 1 2 1 2 1 2 1 2 1 1 ; 2 2 1 2 i i MOM POL i i a a e b b H H e V V a a e b b H H e V VDuas cópias de um estado em um único fóton
(
)
(
)
ψ ± = 1 ± φ ± = 1 ±
2 2
aV bH aH bV
Projeção nos estados de Bell
Estados de Bell para momento e polarização
(
)
(
)
ψ φ ± = ± = ± ± = ± = ± 1 2 1 2 CNOT H V b b CNOT H V a aC-NOT com interferômetro de SAGNAC
aH bH aV aV
bH aH bV bV
→ →
Medida direta do emaranhamento usando cópias
Medida direta do emaranhamento usando cópias
S. P. Walborn, P. H. Souto Ribeiro, L. Davidovich, F. Mintert, A. Buchleitner, Nature 440 1022 (2006)
Medida direta do emaranhamento usando cópias
S. P. Walborn, P. H. Souto Ribeiro, L. Davidovich, F. Mintert, A. Buchleitner, Nature 440 1022 (2006)