HAL Id: jpa-00205610

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Submitted on 1 Jan 1963

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Distribution angulaire des tritons émis dans la réaction 6Li(n,t) 4He (1)

Y. Baudinet-Robinet, E. Donneaux, G. Robaye, L. Winand

To cite this version:

Y. Baudinet-Robinet, E. Donneaux, G. Robaye, L. Winand. Distribution angulaire des tri- tons émis dans la réaction 6Li(n,t) 4He (1). Journal de Physique, 1963, 24 (11), pp.803-805.

�10.1051/jphys:019630024011080301�. �jpa-00205610�

803

FIG. 5. ^- Diffusion par le deutérium des neutrons de 14,1 ^{MeV dans une} direction inclrnée de 30° par rapport

à celle des neutrons incidents.

quement

^{utilise une} méthode de

temps

^{de vol entre}

les

impulsions

^{dues aux} ions de recul dans le scin- tillateur

liquide (temps ^zéro)

^{et celles dues à}

l’arrivée des neutrons dans le

compteur

^{à scintil-}

lation

équipé

^d’un

plastique.

^Les

impulsions

^déli-

vrées par ^ce dernier détecteur ne sont

analysées

que si elles sont en coïncidence avec celles dues d’une

part

^aux

particules alpha associées,

^d’autre

part

aux ions de recul. La méthode

précédente ^fournit

une mesure absolue

(dans

^{une direction}

donnée)

des neutrons diffusés

élastiquement.

^{On utilise}

cette référence pour calibrer ^le

pic inélàstique

observé

(dans

^{la même}

direction)

par la méthode de

temps

^{de vol. La}

figure

⁵

correspond

^{à une}

mesure faite dans une direction inclinée de 300 _par

rapport

^{à l’arrivée des neutrons incidents.}

Cette

expérience

^est actuellement

poursuivie

pour ^tenter d’améliorer les résultats obtenus par

Jeremy [Je 61]

et mettant en évidence une forte interaction entre les neutrons lors de la coupure du

noyau de

deutérium.

BIBLIOGRAPHIE [Al 53] ^ALLRED (J. C.), ^ARMSTRONG (A. H.) ^{et ROSEN} (L.),

Phys. Rev., 1953, 91, ^90.

[Se 55] ^SEAGRAVE

(John

D.), Phys. Rev., 1955, 97, 757.

[Ch 53] ^CHRISTIAN (R. S.) ^{et GAMMEL} (J. L.), Phys. ^Rev.;

1953, 91, ^100.

[Je 61] ^JEREMY (H.), ^HEYMAN (M.) ^{et KAHANE} (J.),

J. Physique Rad.,1961, 22, 847..

DISTRIBUTION ANGULAIRE DES TRITONS

ÉMIS

DANS LA

RÉACTION 6Li(n,t)

^4He

(1)

Par Y. BAUDINET-ROBINET

(2),

E. DONNEAUX

(2),

G. ROBAYE

(2)

^{et L.}

WINAND,

Laboratoire Van de Graaff, Université de Liège,

Belgique.

Résumé. ²⁰¹⁴ On a mesuré la distribution angulaire des tritons émis dans la réaction 6Li(n, t)4He

pour En ^{= 190} keV. Les tritons sont détectés au moyen de

plaques photographiques disposées

autour de la cible de ^6Li. La distribution angulaire ^{obtenue est}

asymétrique

par rapport ^{à 90°}

dans le système ^{du centre de masse.}

Abstract. ²⁰¹⁴ The angular distribution of tritons emitted in the 6Li(n, t)4He reaction has been measured for En ^{= 190} keV. The tritons are detected with

photographie plates placed

^around

the 6Li target. ^The angular distribution obtained is not symmetric backward-forward.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE TOME 24, ^NOVEMBRE 1963,

Dispositif expérimental.

^{- Source de neutrons. -}

Les neutrons utilisés étaient fournis par la réaction

T(p,n). L’énergie

moyenne des

protons

^était

de 1 220 keV. Les neutrons

atteignant

^{la cible de}

6Li étaient émis à 500 de la direction des

protons

incidents.

L’énergie

moyenne des ^neutrons donnant

E (1)

Travail effectué en exécution

partielle

d’un contrat EURATOM.

(2) Chercheur I. I. S. N.

lieu à la réaction étudiée

6Li(n, t)

^{était de 190 keV.}

Cible de lithium-6 et caméra de détection des tritons.

- La cible de 6Li était réalisée en assemblant dos

à

dos deux lames de zirconium

portant

^un

dépôt

de 6Li de 1 cm2 recouvert d’une fine couche d’or

( N

⁵⁰⁰

Â).

^Les

dépôts

^{obtenus au cours de la}

même

évaporation

^{sous vide}

étaient identiques.

L’épaisseur

^des

dépôts

^{était de}

l’ordre

de 6 tim. - La cible était

perpendiculaire

^au

plan

^formé par le

Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphys:019630024011080301

804

faisceau de

protons

^{et le faisceau de neutrons inci-}

dents et faisait un

angle

^{de 450 avec} la direction du faisceau de neutrons. Elle se trouvait au centre d’une caméra en aluminium dans

laquelle

^étaient

disposées

¹²

plaques photographiques

^Ilford

L2 -

¹⁰⁰ (03BCm

plastifiées.

^Ces

plaques

étaient incli- nées d’un

angle

de 700 par

rapport

^au

plan

^hori-

zontal des faisceaux de

protons

^{et de} neutrons et

se trouvaient à environ 6 cm de la cible. La caméra était maintenue sous vide durant

l’exposition.

^Elle

était entourée de cadmium destiné à absorber les neutrons

thermiques provenant

^des réflexions éven- tuelles de neutrons ^sur les

parois

^{de la}

pièce.

Mesures. ^- On observait dans les

plaques

^trois

types

d’événements :

1)

^Les tritons de la réaction des neutrons sur le lithium-6.

2)

^{Les a émis dans cette même réaction.}

3)

^Les

protons

^{de recul} résultant du choc des neutrons sur

l’hydrogène

^de l’émulsion.

Les

particules oc

^{émises ont un} parcours d’envi-

ron 8 ym, les

protons

de recul d’environ 5 ym.

S’il

n’y

avait pas

d’absorption

^{dans la cible de}

6Li,

les tritons auraient un parcours d’au moins 30 ym.

On a

dépouillé

^les

plaques

pour

lesquelles l’épais-

seur de cible traversée était la

plus

^{faible de sorte}

TABLEAU 1

que les tritons

avaient,

^{dans ces}

plaques,

^un par-

cours nettement

supérieur

^{à celui des}

particules

^(x.

On vérifiait par ailleurs que l’orientation des tritons était correcte. Nous

disposions

d’émulsions fraîches et le nombre de traces a de contamination

qu’on

aurait _pu confondre avec les tritons

était,

^{dans la}

plaque

^{témoin de}

l’exposition,

absolument

négli- geable.

Les résultats du

dépouillement

^{sont rassemblés}

dans le tableau I.

U désigne l’angle,

^{dans le}

système

^du

laboratoire,

entre la direction _moyenne des tritons _reçus dans la

plaque correspondante

^et la direction des neu-

trons incidents. 0 est ce même

angle

^{calculé dans le}

système

^{du centre de masse.}

Les écarts

indiqués correspondent uniquement

^à

l’erreur

statistique.

L’intervalle de confiance a une

longueur

^{totale de 2s et la}

population

^{des tritons}

est

supposée

^{suivre une loi} de Poisson.

La section efficace différentielle dans le

système

C. M. a été obtenue en normalisant la courbe de distribution

angulaire

^des tritons dans le

système

centre de masse en

prenant

pour la section efficace totale à 190 keV la valeur de

1,4

^barn

[1].

Dans la

figure

¹ nous avons tracé les courbes de section efficace différentielle dans le

système

^du

centre de masse obtenues _{par Bame} et Cubitt

[2]

pour

En

⁼ 150 keV et En ⁼ 200 keV et la courbe que ^{nous avons} obtenue _pour En =190 keV.

FIG. 1.

805 BIBLIOGRAPHIE

[1] ^GABBARD

(F.),

^DAVIS

(R. H.)

et BONNER (T.

W.),

Phys. Rev.,1959,114, ^201.

BEETS

avril 1961.

(C.)

^{et GIERTS}

^(G.),

^{EANDC (E) 18 « U »,}

[2] ^BAME

(S. J.)

et CUBBITT

(R. L.),

Phys. Rev., 1959,114,

1580.

MESURE DE LA SECTION DE COLLISION NON

ÉLASTIQUE

^DU

^BÉRYLLIUM

^A

14,2

^MeV

Par D. DIDIER et H.

DILLEMANN,

Commissariat à

l’Énergie Atomique.

Résumé. ^- La section globale de diffusion

non-élastique du béryllium

^{a été} mesurée, ^{avec des} neutrons de 14,2 MeV, par la méthode de la couche sphérique.

Des calculs de corrections ont été

appliqués

^{aux résultats} expérimentaux pour tenir compte

principalement

des diffusions

multiples

^{et de la} perte d’énergie des neutrons dans les collisions

élastiques.

^{Nous avons obtenu} 03C3ne ⁼ 0,50 ± 0,01 ^barn.

Abstract. ²⁰¹⁴ The nonelastic cross section of

beryllium

for 14.2 MeV neutrons has been measured

using

^the

sphere

transmission

technique.

Corrections have been applied ^{to the} data,

principally

for

multiple

scattering and energy loss of neutrons in elastic collisions. Our result is : 03C3ne ⁼ 0.50 ± ^0.01 barn.

LE JOURNAL DE PHYSIQUE

.

TOME 24, ^NOVEMBRE 1963,

I. Introduction. ^- La section

globale.

^{de colli-}

sion non

élastique

^ane

représente

^{la différence}

entre la section totale aT et la section de diffusion

élastique

^Gel.

6ne

peut

^{se calculer à}

partir

^{de la mesure du}

coefficient de transmission des neutrons à travers

une couche

sphérique

de l’élément étudié

placé

autour d’un détecteur. Ce détecteur doit en

prin- cipe

^{être sensible aux neutrons directs et aux neu-}

trons de diffusion

élastique

^à l’exclusion des autres neutrons et du

rayonnement

gamma.

Cette

technique s’applique

^sans

grande

^difficulté

aux éléments lourds et moyens ^car les neutrons

perdent

^très peu

d’énergie

^{dans les} collisions élas-

tiques.

^{Tous les neutrons détectés ont}

pratiquement

la même

énergie.

^{On n’est alors} pas

obligé

^{de tenir}

compte

^{de la} variation d’efficacité du détecteur

avec cette

énergie.

La

présente

^{mesure est}

plus

délicate du fait que le

béryllium

^{est un élément}

léger ;

^{nous devons}

tenir

compte

^de

l’énergie

^{des neutrons} de diffusion

élastique

^{lors de}

l’interprétation

^des

résultats.

Nous avons été amenés à déterminer

expérimen-

talement la courbe des hauteurs

d’impulsions

^déli-

vrées par le détecteur ^en fonction de

l’énergie

^des

neutrons.

Les neutrons incidents sont

produits

par la réac- tion

T(d, n)4He.

^La

correspondance angulaire

^entre

les

particules alpha

^{et les neutrons}

produits

^{est utili-}

sée pour réaliser ^la collimation du faisceau utile.

II. Conditions

expérimentales.

^{- 1. Les neu-}

trons sont

produits

^en bombardant une cible de tritium adsorbé dans une mince, couche de titane

(0,3

mg de

Ti/cm2 environ)

par des deutérons accélérés à 150 keV.

Fie. 1. ^- Vue en coupe du détecteur et du diffuseur.