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305M810T0091HODOS LOCALIZADOS Etí SÓLIDOS Ni\0 CRISTALINOS
NOH!-IANDO CELSO FERNANDES
TESE APHESEIT'l'ADA À IIACULDADE DI\
FILOSOFIA 1 C Ií!:NC IAS E LETHJ\S DA
UNIVERSIDADE DE Silo PAULO P_'\RA
CONCURSO DE livreセdoc■AZncia@
'A
cAセ@DEIM DE FÍSICA TEÓHICA E !1ilTI!r..
HIÍ:TICA
Sllo PAULO
l<LI\.RÇO DE 1969
suhLセrio@
Neste trabalho nós vamos tentar explicar uma série de anom§. lias presentes no estudo das propriedades térmicas de sÓlidos não cristalinos em base a um modêlo que supõe a existência de uma ban-da de modos de vibração localizados, A :' セ」。ャゥコ。 ̄ッ@ aquÍ é entendi da no sentido da atenuação espacial.da vibração quando nos afasta-mos de determinada região do sÓlido, As três propriedades térmicas de sÓlidos amorfos que apresentam comportamento não usual são a cog dutibilidade térmica, o calor especÍfico e o coeficiente de dilata-ção térmica a baixas temperaturas, Existe na liteNltura um número muito grande de resultados que podem servir de guia a elaborações
teÓricas; todavia, devido ao fato de um número maior de experiên-cias ter-se efetuado sôbre o アオセイエコッL@ tanto na fase cristalina
co-'110 na fase amorfa, nós vamos durante tÔdo o, trabalho オウ\セイ@ êsse
só-lido como referência. Entretanto, quando uma comp2.ração com dados experimentais de outras substâncias puder esclarecer melhor um 」・セ@
to ponto, não hesitaremos em exibir os dados correspondentes, No primeiro capÍtulo, iremos fazer uJna análise pormenorizada do exce.e. so do calor específico do quartzo vitreo Si
o
2 , excesso êssetoma-.... - , '
do em relaçao ao quartzo cristalino. Convem notar que, como os d§. dos de calor especÍfico são mais ntwerosos, podemos fazer um estu-do mais geral e nos referir também a excessos no calor específico de outros s9lidos como o germânia vítreo Ge
o
2 e a anomalias do CQlor especÍfico de certos polimeros como o plexiglass (PilHA), o po-listireno (PSTY) e o polyvinil セ・エ。エッ@ (PVac). Vamos utilizar
co-'mo ponto d.e pax;tida de uma teoria explicativa dêsses fenômenos, a análise desenvolvida por Tarassov baseada num espectro de frcquên-··- . cias de modos unidimensionais; combinada com a teoria de Hosenstock
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que assume desordem intr:!.llseca da estrutura do solido amorfo. No caso do Si 0
.
2 fazemos um cálculo .pormenorizado das consta;ües envo1.._ . NNNNNN⦅セNL⦅NNLNNNNN@
.
,vldas e comparamos os resultados com as dlversas hipoteses explica-tivas existentes. Assumindo a existência de modos de vibraçi":o loc§. lizados, tentaremos etlgumas formas possíveis para a ■GオョセNッ@ de dis -tribuiçã.o dêsses modos. Chegamos a um bom acÔrdo com os d2dos exp.§. rimentais usando algumas bandas permitidas. Como os dados referentes ao calor especÍfico nno podem isoladamente fornecer toda a es -truturn do espectro, deixamos uma análise mais pormenorizada para o