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438

iV étant le

déplacement

nécessaire pour

produire,

^à l’aide de ce

compensateur,

^un

retard 2.

_> ^{On aura ainsi rendu la}

polarisation rectiligne,

^{et l’on aura un}

champ

^{uniforme éclairé}

qu’on

^{amènera à}

l’extinction sans toucher au

compensateur,

^en

agissant

^seulement

sur le nicol. ^,

Lorsque

la lumière

est légèrement converbente,

^{si la} compensa- tion a été exactement

établie,

^{on verra}

apparaître

^{une croix noire}

dont les branches ^sont les

asymptotes

^de

JB1uller;

^{le centre du}

champ,

^{où se trouve le}

point

^de

croisement, présente

^un

aspect

assez uniforme _pour

qu’on puisse

^bien

juger

^{du moment de l’ex-}

tinction. J’ai vérifié que ^cette méthode était

beaucoup plus pré-

cise _{pour la} mesure du

rapport

^des

amplitudes.

ANGELO BATTELLI. 2014 Sol fenomeno Peltier a diverse température ^{e sulle sue} relazioni col fenomeno Tliomson (Sur ^le phénomène ^{Peltier à diverses} tempé- ratures, ^{et ses} relations avec le phénomène Thomson); ^{Il nuovo Cimento,}

3e série, ^t. XXVII, p. III; I889.

Il y ^a

grand

^{intérêt à mesurer} directement l’effet Peltier à di-

verses

températures,

pour contrôler les résultats

indiqués

par ^la théorie des

phénomènes thermo-électriques.

^{L’auteur a étudié an-}

térieurement l’effet Thomson et a montré que, pour presque ^tous les

métaux,

la chaleur

spécifique

^{c était}

proportionnelle

^{à la tem-}

pérature

absolue. Si l’on _a, pour deux

métaux

la force électromotrice d’un

couple therino-électriqlie

^{de ces}

deux

métaux est donnée par ^la formule d’Avenarius

et le

phénomène

^{Peltier est}

exprimé

par

la constante A

ayant

pour valeur

°

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439 Les

expériences

^faites

jusdu’ici

^{en vue} d’étudier le

phénomène

Peltier n’ont

guère dépassé

^100°. ~1. Battelli les a

reprises

^en

allant

jusque

^vers 300°. La méthode consiste à

prendre

^{deux tubes}

de 3oc- de

long,

^{contenant du mercure}

jusque

^{une hauteur de}

3cm;

^le

couple

^{à étudier}

présente

^{de ux}

so u dure s,

^{dont chacune}

plonge

^{dans le mercure} de l’un des

tubes ;

^en faisant passer dans le circuit

métallique

^{le courant d’un}

Bunsen,

^on échauffera l.’une des soudures ^et l’on refroidira

I’autre ;

^{on a eu} soin de recouvrir les fils

qui plongent

^{dans le mercure d’un vernis} isolant. La dif- férence des

températures

des deux tubes est mesurée par ^{un se-} cond

couple fer-maillechort, soigneusement

^{étudié à}

l’avance,

et dont les

soudures,

recouvertes aussi de vernis

isolant, plongent

dans le mercure des deux tubes : ce circuit secondaire est fermé

sur un

galvanomètre

Thomson. Les deux tubes

passent

^{à frotte-}

ment dur dans deux trous

pratiqués

^{dans un} bouchon de

liège qui

sert de couvercle à une étuve à

température

constante. On obtient

cette étuve au moyen d’un

cylindre

de fer de 5cm de

diamètres, qui

occupe ^la

partie

centrale d’un autre

cylindre

^de

i8l-,

^et

l’espace

annulaire est

rempli

^d’c.an

liquide

^{maintenu à}

l’ébollition,

^ce

qui

fournit une

température

^bien déterminée.

Les tubes à mercure sont ainsi de véritables

calorimètres ;

^on

déterminera

l’équivalent

^{en eau} de l’un d’entre _eux, en y faisant

brusquement

^{tomber un fil de}

platine

^{chauffé à une}

température

connue dans une étuve

analogue

^{à celle}

qui

^{sert dans le} calorimètre de

Regnault.

^Les

équivalents

^{en eau} des deux tubes étaient très sensiblement

égaux,

^et

compris toujours

^{entre 291 et 3~.}

On ^{a constaté}

clu’avec

^le

couple

fer-maillechort

employé

^la

déviation

galvanométrique

^{était très bien}

représentée

par ^une formule

. ~ , ~ v

oû cc et ’t’ sont des coefficients

numériques.

^{On en}

tire,

^{en obser-}

vant que _It

~’ + ~2

^diffère

tOUjours

^très peu ~e la

telnpérature

^{t de}

2

l’étuve,

¹₀

La

chaleur dégagée

^{dans une soudure est la soInine}

algébrique

440

de l’efl’et Peltier ^et de la chaleur de

Joule;

^{on en} élimine celle-ci

en renversant le sens du courant. La

quantité

de chaleur

déga- gée

^dans l’unité de

temps,

^et

rapportée

^à l’unité de l’intensité de courante ^esu

pour Fun des

calorin1ètres,

pour

l’autre,

^{et la}

dii~’érenee,

que ^mesure le

galvanomètre (les équi-

valents en eau étant les

mêmes),

^est

Changeons

^{le sens du} courant,

l’expérience

^{nous donne}

d’où

Si le courant était le même dans les deux _cas, on aurait

simple-

ment

On calculera r

~°’, qui

^est

toujours

^très

petit,

par

l’équation

NI. Battelli a

étudié,

par ^cette

méthode, sept couples,

et, pour chacun

d’eux,

^{il a déduit de ses}

expériences

les valeurs de A et de

To qui

^{entrent dans la formule}

(2).

^Il compare ^ces valeurs avec

celles

qui

^sont déduites de l’étude de la force électromotrice du même

couple

^et

qui

^{vérifie la formule}

(i).

^{L’accord est}

généra-

lement satisfaisant.

On

peut

^résumer ses mesures dans le Tableau suivant :

44I

Pour le

couple fer-maillechort,

^i~I. Battelli réfute en

passant

^une assertion de

Gore, qui

avait déclaré

qu’on

^avait

toujours

^échauf-

fement à la

soudure, quel

que fût le ^sens du courant. La chaleur de Joule lui avait

masqué

le refroidissement dans l’un des cas. Il est

aisé de montrer le

changement

^{de sens de la variation de la tem-}

pérature

par ^une

expérience

^{directe. On soude en croix deux bar-}

reaux, l’un de

fer,

l’autre de

maillechort,

^{tous deux} recouverts de noir de fumée. Une ^des extrémités du fer et une du maillechort

sont reliées aux deux bornes d’une

pile,

^{les deux autres à un}

gal-

vanomètre. On ferme

cinq

^{minutes le} circuit de la

pile,

^{en lais-}

sant ouvert celui du

galvanomètre, puis

^{ou ouvre} le circuit de la

pile,

^et l’on ferme une minute le second circuit ^sur le

galvanomètre.

Suivant le sens dans

lequel

^a

passé

^{le courant de la}

pile,

^{on a une}

déviation dans un sens ou dans

l’autre,

^ce

qui correspond

^{à une}

élévation ^ou à ^un abaissement de

température,

l’abaissement étant

toujours

^{inférieur en} valeur absolue à l’élévation

produite

par la même intensité de courant.

On

peut

déduire la valeur de la constante

A,

pour ^un

couple donné,

^{de l’étude du}

phénomène

^Thomson pour ^{les deux métaux}

qui

^le constituent. En effet

et, ^comme

442

On trouve

ain~i,

pour ^le

couple plomb-cadmium,

^{le nombre}

tandis _que J’étude du

phénomène

^Peltier avait donné

L’accord est satisfaisant eu

égard

^aux difficultés _que

présente

^la

mesure directe de l’effet Thomson. Pour le

couple bismuth-plomb,

au

contraire,

^la discordance est

énorme;

^{on a i ,}

,660,

^{au lieu}

de - 2, 168;

^{mais on sait} que ^{la mesure} de l’effel

Thomson,

^dans

le cas du

bismuth, présente

^des difficultés toutes

particulières.

Les résultats obtenus sont, ^dans leur

ensemble,

suffisamment concordants. Une remarque ^{est à} faire au

sujet

^{de la constante}

T qui

^{entre dans les}

formules;

^elle

peut prendre

^{des valeurs}

néga- uives,

^{elle ne saurait donc}

représenter toujours

^une

température absolue,

^{réelle. En faut-il conclure}

qu’il

n’existe pas de

point

neutre pour ^les

couples correspondants,

^ou que ^la formule para-

bolique

^est insuffisante pour

représenter

^{la variation de la force}

électromotrice ? Ce que ^l’on

peut dire,

c’est que ^la formule para-

bolique,

^dont la nécessité

n’est pas, d’ailleurs,

^une

conséquence

^de

la

théorie, représente

^{bien le}

phénomène

^dans l’intervalle de tem-

pérature étudié,

^mais que, ^en attribuant aux coefficients une

signi-

fication

qui impliquerait

que ^{la formule reste} stable entre des limites

beaucoup plus étendues,

^{on ferait une}

extrapolation illégi-

time. BERNARD BRUNHES.

R. THRELFALL et A. POLLOCK. ²⁰¹⁴ On the Clark cell as a source of small constant current (La pile de Clark considérée comme source de faibles courants);

Phil. Mag., ^5e série, ^t. XXVIII, p. 353; I889.

R. THRELFALL. 2014 On the application of the Clark cell to the construction of

a standard galvanometre (Application ^{de la} pile de Clark à la construction d’un galvanomètre étalon); Ibid., p. 4I6.

Les auteurs

prouvent

que ^l’on

peut employer

^la

pile

^{de Clark}

comme source de courants constants dont l’intensité ne

dépasse

pas ^un millième

d’ampère,

avec une erreur relative de ⁱ pour ^100,

tout au

plus,

résultant de la

polarisation

^{de la}

pile

^{et des varia-}

tions de sa résistance intérieure.