Σήματα
Ανάλυσ διακριτ
Κωνσταντί Τμήμα Πλη
α‐Συστή
ση Fou τού χρό
ίνος Κοτρόπ ηροφορικής
Θεσσαλ
ήματα
urier γ νου ‐ Άλ
πουλος ς
λονίκη, Ιούν
για σή λυτα πρ
νιος 2013
ήματα ροβλήμα
και σ ατα
συστήμα ατα
Άδ
Το π εκπ άδε
Χρ
Το έργο Αρισ ανα
Το έ και (Ευρ
δειες Χρή
παρόν εκπα αιδευτικό υ εια χρήσης α
ηματοδό
παρόν εκπ ου του δ στοτέλειο αδιαμόρφωσ
έργο υλοπο Δια Βίου ρωπαϊκό Κο
ήσης
αιδευτικό υ υλικό, όπως αναφέρετα
ότηση
παιδευτικό διδάσκοντα
Πανεπιστ ση του εκπα
οιείται στο Μάθηση»
οινωνικό Τα
Θεσσαλ υλικό υπόκ ς εικόνες, π
ι ρητώς.
υλικό έχει α. Το έργ ήμιο Θεσσ αιδευτικού
πλαίσιο το
» και συγχ αμείο) και α
λονίκη, Ιούν ειται σε άδ που υπόκειτ
ι αναπτυχθ γο «Ανοικ
σαλονίκης»
υλικού.
ου Επιχειρη χρηματοδοτ από εθνικού
νιος 2013 δειες χρήση ται σε άλλο
θεί στα πλ κτά Ακαδη
» έχει χρ
σιακού Προ τείται από ύς πόρους.
ης Creative ου τύπου άδ
λαίσια του ημαϊκά Μ ρηματοδοτή
ογράμματο ό την Ευρω
Commons.
δειας χρήση
εκπαιδευτ αθήματα ήσει μόνο
ος «Εκπαίδε ωπαϊκή Έν
. Για ης, η
ικού στο τη
ευση ωση
Fourier
x [ n ]
Fourier
X (Ω)
x [ n ] = 0
n > 0
x [0] > 0
Im{ X (Ω)} = sin Ω − sin 2Ω
!
2π 1
π
−π | X (Ω)| 2 d Ω = 3
" #
x [ n ]
$% &'( ) ** +,-( '# $./+ 0 $+
S
1
h [ n ]
H (Ω) = H ( e j Ω )
(23 &0 0
(1 / 4) n u [ n ]
g [ n ]
g [ n ] = 0
n ≥ 2
n < 0
H ( e j (π/2) ) = 1
H ( e j Ω ) = H ( e j (Ω−π) )
" 0
h [ n ]
$%&'( # **+$+ %( 0 ' 0 .4
'#( $./+ '(
H 1 ( e jΩ ) = 2 − e −jΩ 1 + 1
2 e −jΩ
H 2 ( e jΩ ) = 1 1 − 1
2 e −jΩ + 1 4 e −j2Ω
.
" # &(04 '
$#+%(./0
x [ n ]
&0y [ n ]
2 0 0#' &( 04y [ n ] − 1
6 y [ n − 1] − 1
6 y [ n − 2] = x [ n ] .
" # $% &'( ) **+
! $+ 4
Fourier
0X (Ω)
a n u [ n ]
'| a | < 1 .
$#+4 0
Fourier
0 1
( n + 1) α n u [ n ] .
$+4'($#+(0&
x [ n ] = ( n + r − 1) !
n ! ( r − 1) ! a n u [ n ] F T ←→ −DT X (Ω) = 1
(1 − α e −j Ω ) r .
$% &'( 5# **+
6 ,- ./
S
0 0x [ n ] = (4 / 5) n u [ n ]
'y [ n ] = n (4 / 5) n u [ n ]
(i)
" 0(ii)
" 0 &( 04 2 0 0$%&'( # **+
7 $+ " #
x [ n ]
(2 &8
x [ n ]
' (n
8
x [ n ]
0 0N = 8
'Fourier
a k
a 9 = 6
!
1 8
7
n=0 | x [ n ]| 2 = 72
$#+,- ./ ' &( 04
y [ n ] − ay [ n − 1] = bx [ n ] + x [ n − 1]
a
" #
b
4| H ( e jΩ )| = 1 ∀Ω .
94 : " 0
a =
−1 / 2
; 0x [ n ] = 1
2 n
u [ n ] .
$% &'( ) **+
< %( & 2
g [ n ] FT −DT ←→ G ( e j Ω ) .
,-(
g [ n ] = x (2) [ n ]
x [ n ] Fourier
=X ( e j Ω )
"01
α
40 < α < 2 π
G ( e j Ω ) = G ( e j (Ω−α) )
$%&'() ***+
> ,-(
x [ n ]
0 0N = 8
'Fourier
; 4
a k = − a k−4
0 0 0y [ n ] =
1 + (−1) n 2
x [ n − 1]
/ #
b k
'Fourier
y [ n ]
#f [ k ]
4b k = f [ k ] a k .
$% &'( ) ??>+
? @
Fourier
0X ( e j Ω ) = 3
k=0
(1 / 2) k 1 − 1 4 e −j (Ω− π 2 k) .
A 0
x [ n ] = g [ n ] q [ n ] ,
g [ n ]
α n u [ n ]
q [ n ]
0 0N
$+" 0
α
$#+" 0
N
$+ -
x [ n ]
: $%&'( ) ???+* ,-(
x [ n ]
y [ n ]
0X (Ω)
;Y (Ω)
Fourier
4
$+44&'0
0 (
x [ n ]
y [ n ]
Fourier
X (Ω) Y ∗ (Ω)
$#+4 ( $+ 0&
∞ n=−∞
x [ n ] y ∗ [ n ] = 1 2 π
π
−π
X (Ω) Y ∗ (Ω) d Ω .
8 :
$+ A 0 ( $#+ 0
∞ n=−∞
sin( πn/ 4) 2 πn
sin( πn/ 6) 5 πn .
$% &'( 5# ***+
,-(
x [ n ]
0 ≤ n ≤ N − 1
" 'Fourier
;
X ( e jΩ )
; ( 4 0Fourier
X [ k ]
$% &'( ) **+.
x [ n ]
(2 &8
x [ n ]
(n
8
x [ n ]
0 0N = 9
'Fourier
c k
| c 10 | = 7
!
1 9
9
n=1 | x [ n ]| 2 = 98
" 0
x [ n ]
$%&'( # **+%( 0' 0
N = 6
x [ n ] = 1 + cos
2 π 6 n y [ n ] = sin
2 π 6 n + π
4 z [ n ] = x [ n ] y [ n ] .
$+ " 0 0 '
Fourier
x [ n ]
$#+" 0 0 '
Fourier
y [ n ]
$+ " 0 0 '
Fourier
z [ n ]
4 00 '
Fourier.
! ,-(
x [ n ]
0 0N
'Fourier a k
$+ " ' '
Fourier b k
| x [ n ]| 2
(a k
$#+/
a k
; ' 'b k
:
6
a |n| F T−DT ←→ 1 − a 2
1 − 2 a cos Ω + a 2 , | a | < 1 .
00 0 0 '
Fou-
rier
0 0T = 1
x ( t ) = 1
5 − 4 cos(2 π t ) .
7 ,-(
y [ n ] =
sin π 4 n π n
2 ∗ sin Ω c n
π n , |Ω c | ≤ π.
" 0
Ω c
'y [ n ] =
sin π 4 n π n
2
.
< ,-(
Fourier
Y (Ω)
y [ n ] =
sin Ω c n π n
2 0 < Ω c < π.
" 0
Ω c
; 4Y ( π ) = 0 . 5
> ,- ./
h [ n ]
H (Ω)
10
− π ≤ Ω 0 ≤ π
;cos Ω 0 n −→ Ω 0 cos Ω 0 n.
$+ " 0
H (Ω)
$#+" 0
h [ n ]
? ,- ./ ' &( 04
y [ n ] = x [ n ] + x [ n − 1] .
$+ " #
H (Ω)
$#+" 0
$+ " 0' '
$0+ " #
3-dB
* ,-(
x [ n ]
Fourier
X (Ω)
@2g [ n ] =
e jΩ 0 n x [ n ]
$+"0 0'
Fourier
p [ n ] = e jΩ 0 n
$#+4 0 0&