UFPE – ´ AREA II – 2014.2 – Prof. Fernando J. O. Souza MA129 (c´ alculo diferencial e integral 4) – turma qa
SIMULADO DA 2
aUNIDADE v. 1.1
Orienta¸ c˜ ao: Distribuir os itens em cinco sess˜ oes de 120 minutos cada, sem inter- rup¸c˜ ao nem distra¸c˜ oes. Dar solu¸c˜ oes leg´ıveis e justificadas, escrevendo os passos, detalhes e propriedades relevantes. Ler as solu¸c˜oes de uma sess˜ao s´o depois dela.
Quest˜ ao 1. Encontrar a solu¸c˜ ao completa se o item s´o apresentar a EDO, e resolver o PVI (dando todas as solu¸c˜ oes globais) se o item contiver condi¸c˜oes ini- ciais. Em todos, y ´e a fun¸c˜ ao (de t ou x, conforme o caso). Dar solu¸c˜oes expl´ıcitas ! 1.a. d
2y
dt
2+ 2 dy
dt = 12 t + e
−2t1.b. d
2y
dt
2+ 2y = 12 t + e
−2t1.c. d
2y
dt
2− 6 dy
dt
2+ 9y = 0, y(0) = 2, y
′(0) = 1 1.d. d
2y
dt
2− 2 dy
dt + 5y = 20 sen(t) 1.e. d
2y
dt
2− 6 dy
dt + 9y = 18 t e
3t+ e
−3t1.f. d
2y
dt
2− 2 dy
dt + 2y = t − 1 1.g. d
2y
dt
2+ 8 dy
dt + 16 y = 32 e
−4t+ sen( − 4t) 1.h. d
2y
dt
2− 2 dy
dt + y = e
tt
3, t > 0 1.i. d
2y
dt
2+ 2 dy
dt + y = e
−t+ 2e
t, y(0) = 0, y
′(0) = 0 1.j. d
2y
dt
2− 2 dy
dt + y = 4 e
tln (t), t > 0 1.k. d
2y
dt
2+ 4y = 2 tan (t), t ∈
− π 2 , π
2
d
2y d
2y
tQuest˜ ao 2. Para cada fun¸c˜ ao F(s) abaixo, calcular sua transformada de Laplace inversa f (t):
2.a. F (s) = s − 2
s
2− 4s + 5 2.b. F (s) = 3e
−2ss
2− 4 2.c. F(s) = e
−3ss + 4
(s − 2)
3Quest˜ ao 3. Utilizando transformadas de Laplace, calcular e simplificar a solu¸c˜ao expl´ıcita dos problemas abaixo
1para y(t):
3.a. y
′′(t) − y(t) =
2t , se t < 3;
0 , se t ≥ 3; y(0) = 0; y
′(0) = 2.
3.b. d
2y
dt
2− y(t) =
4 t , se t < 2;
4 t + 3 , se t ≥ 2; y(0) = 0; y
′(0) = 2.
3.c. d
2y
dt
2+ 9 y = 12 sen (3t) − 50 cosh (4t); y(0) = 2, dy
dt (0) = 1;
3.d. y
′′(t) + y(t) = 2 u
π/2(t) − 5δ
t − 3 π 2
; y(0) = 0, y
′(0) = 0;
3.e. t y
′′(t) − t y
′(t) + y(t) = 2; y(0) = 2, y
′(0) = − 1;
3.f. y
′′(t) + t y
′(t) − y(t) = 0; y(0) = 0, y
′(0) = 3;
3.g. y
′′(t) + 4 y(t) = 7 δ t − π
4
− 4 u
3π/2(t); y(0) = 0, y
′(0) = 0;
3.h. y
′′(t) + 4 y(t) = 12 δ(t − 4π) − 8 u
3π(t); y(0) = 0, y
′(0) = 2;
3.i. y(t) + 2
Z t0
cos (t − v)y(v) dv = e
−t; 3.j. y
′(t) − 2
Z t
0
e
(t−v)y(v) dv = t; y(0) = 2;
3.k. y
′(t) + y(t) −
Z t0
sen (t − v) y(v) dv = − sen (t) ; y(0) = 1.
3.l. d
2y
dt
2+ 4y =
12, se t < π;
0, se π < t < 4π;
12 cos (4t), se 4π < t;
y(0) = 0; y
′(0) = 0.
1uc(t) =u0(t−c), ondec∈R, eu0´e a fun¸c˜ao-degrau de Heaviside, tamb´em denotada porH e poru.
3.m. y
′(t) + 5
Z t0
exp(2v) y(t − v) dv = 4 δ(t − 3); y(0) = 4, t ≥ 0;
Quest˜ ao 4. Escrever, como fun¸c˜ ao expl´ıcita de s, a transformada de Laplace Y (s) da solu¸c˜ ao y(t) do PVI abaixo:
d
2y
dt
2+ 9 y = 2 cos (3t) sen (4t) + 2 cosh (3t) senh (4t); y(0) = 1, dy
dt (0) = 2
Quest˜ ao 5. Calcular as transformadas de Laplace das fun¸c˜oes peri´odicas abaixo:
5.a. f tem per´ıodo 1 e ´e determinada por: f (t) = e
t, se 0 < t < 1; e f n˜ao est´ a definida em 1;
5.b–c. g e h tˆem per´ıodo 4 e s˜ ao determinadas por:
g(t) =
− 1, se − 2 < t < − 1;
2, se − 1 < t < 1;
− 1, se 1 < t < 2;
h(t) =
9, se − 2 < t < − 1;
6 − 3t, se − 1 ≤ t ≤ 1;
3, se 1 < t < 2;
g n˜ ao est´ a definida em ± 1 e ± 2, enquanto h n˜ ao est´a definida em ± 2.
Ao usar a tabela de transformadas de Laplace, indicar os parˆ ametros e o n´ u- mero de cada regra no passo em que ´e utilizada.
Regra f (t) = L
−1{ F (s) } (t) Const. s ∈ F (s) = L{ f (t) } (s)
01 e
ata ∈
R(a, + ∞ ) 1/(s − a)
02 cos (ωt) ω ∈
R(0, + ∞ ) s/(s
2+ ω
2)
03 sen(ωt) ω ∈
R(0, + ∞ ) ω/(s
2+ ω
2)
04 cosh (ωt) ω ∈
R( | ω | , + ∞ ) s/(s
2− ω
2) 05 senh(ωt) ω ∈
R( | ω | , + ∞ ) ω/(s
2− ω
2)
06 t
nn ∈
N(0, + ∞ ) n! / s
n+107 t
rr ∈ ( − 1, + ∞ ) (0, + ∞ ) Γ(r + 1) / s
r+108 δ(t − c) c ∈ [0, + ∞ )
Re
−csRegra f (t) = L
−1{ F (s) } (t) Const. F (s) = L{ f (t) } (s) 09 a f (t) + b g(t) a, b ∈
Ra F (s) + b G(s)
10 f (a t) a ∈ (0, + ∞ ) F (s/a) / a
11 e
atf (t) a ∈
RF (s − a)
12 t
nf (t) n ∈
N( − 1)
nF
(n)(s)
13 f (t)
t se h´ a lim
t→0+
f (t) t
Z +∞
s
F (v) dv
14 f
(k)(t) k ∈
Ns
kF (s) −
k−1
X
=0
f
()(0) s
k−1−15
Z t
0
f (u) du F(s)
s
16 u
c(t) f (t) c ∈ (0, + ∞ ) e
−csL{ f(t + c) } (s) 17 u
c(t) f (t − c) c ∈ [0, + ∞ ) e
−csF (s) 18 Se f (t + P ) = f (t) P ∈ (0, + ∞ ) 1
1 − e
−sP Z P0
e
−stf (t) dt
19 (f ∗ g)(t) F (s) G(s)
Regra 20 lim
s→+∞
F (s) = 0
21 lim
s→+∞
s F (s) = lim
t→0+
f (t)
22 lim
s→0+
s F (s) = lim
t→+∞
f (t)
SOLU ¸ C ˜ OES
SUBSCRITOS
empregados nas solu¸c˜ oes y: gh = geral (que ´e a completa) da EDO homogˆenea (sol. complementar); gnh = geral (que ´e a completa) da EDO n˜ ao-homogˆenea; p = particular da EDO linear n˜ ao-homogˆenea sem considerarmos condi¸c˜ oes iniciais se estas forem dadas. Solu¸c˜ oes de PVIs n˜ao ter˜ao subscritos.
SIGLA: T.D.E. = teorema do desvio exponencial.
NOTA ¸C ˜AO:
u
c(t) = H(t − c), onde c ∈
R, e H (tamb´em denotada por u) ´e a fun¸c˜ ao-degrau de Heaviside. Logo, H = u
0.
1.a–1.c. Manuscritos no arquivo “simulado 02-pt2-v1 0.pdf” de 2014.1.
1.d. A equa¸c˜ ao caracter´ıstica da EDO homogˆenea ´e: 0 = r
2− 2r + 5
∴r = 2 ± √
4 − 20
2 = 1 ± 2i
∴y
gh(t) = e
t(C
1cos (2t) + C
2sen(2t)), onde C
1, C
2∈
R. C´ alculo de y
ppor abordagem real. Como 20 sen(t) n˜ao ´e solu¸c˜ao da EDO homogˆenea, temos o formato y
p(t) = A cos (t) + B sen(t) para a EDO dada, ainda com coeficientes reais indeterminados A e B. Observando que y
p′′(t) = − y
p(t), substituimos na EDO: 20 sen(t) = (5 − 1)y
p(t) − 2y
′p(t) =
4 (A cos (t) + Bsen(t)) − 2 ( − Asen(t) + B cos (t)) = (4A − 2B ) cos (t) + (2A + 4B) sen(t)
∴
0 = 4A − 2B
∴B = 2A
20 = 2A + 4B = 10A
∴A = 2, B = 4
∴
y
p(t) = 2 cos (t) + 4 sen(t).
C´ alculo de y
ppor abordagem complexa. 20 sen(t) = ℑ 20 e
it∴
y
p(t) = ℑ (z
p(t)), solu¸c˜ ao particular da EDO (D
2− 2D + 5)[z(t)] = 20 e
it. Sendo 1 ± 2i as ra´ızes de P (D), e i a do anulador D − i de e
it, temos que z
p(t) = He
itpara algum complexo H determinado por: 20 e
it= (D
2− 2D + 5)[He
it] = (T.D.E.) He
it(D + i)
2− 2(D + i) + 5
[1] = He
it(derivadas + i
2− 2i+ 5)[1] = He
it(4 − 2i)
∴
H = 20 · (4 − 2i)
−1= 20 · (4 + 2i)/(16 + 4) = 4 + 2i
∴z
p(t) = (4 + 2i)e
it∴y
p(t) = ℑ ((4 + 2i)[cos (t) + i sen(t)]) = 4 sen(t) + 2 cos (t).
Da´ı, y
gnh(t) = e
t(C
1cos (2t) + C
2sen(2t)) + 2 cos (t) + 4 sen(t); C
1, C
2∈
R1.e. E o Item 1.a manuscrito no arquivo “ee2-v1 0-gabarito-v1 0.pdf” de 2014.1. ´
1.f–1.g. Manuscritos no arquivo “simulado 02-pt2-v1 0.pdf” de 2014.1.
1.h. A EDO tem equa¸c˜ ao caracter´ıstica 0 = r
2− 2 r + 1 = (r − 1)
2, com raiz
´
unica 1 com multiplicidade 2. Denotando P (D) = D
2− 2D + 1 = (D − 1)
2, temos que P(D)[y(t)] = 0 fornece um conjunto fundamental de solu¸c˜oes { y
1, y
2} onde y
1(t) = e
te y
2(t) = t e
t. Para a EDO n˜ao-homogˆenea, como b(t) = t
−3e
tn˜ ao ´e anulado por algum polinˆ omio em D a coeficientes constantes, usaremos o m´etodo da varia¸c˜ ao dos parˆ ametros, propondo y
p(t) = v
1(t) · e
t+ v
2(t) · t e
t, onde as fun¸c˜ oes v
1e v
2s˜ ao determinadas pelo sistema de equa¸c˜oes abaixo:
W e
t, t e
t·
v
1′v
2′=
e
tt e
te
t(t + 1)e
t
·
v
′1v
′2=
0
t
−3e
tMas det W e
t, t e
t= ((t + 1) − t) e
t2= e
2t. Pela regra de Cramer:
v
1′(t) = 1 e
2tdet
0 t e
tt
−3e
t(t + 1)e
t
= − t
−3t e
2te
2t= − t
−2 ∴v
1(t) = t
−1; e v
2′(t) = 1
e
2tdet
e
t0 e
tt
−3e
t
= t
−3e
2te
2t= t
−3∴v
2(t) = − 1 2 t
−2 ∴y
p(t) = e
tt − t e
t2t
−2= e
2t2t
∴y
gnh(t) =
C
1+ C
2t + 1 2t
e
t, t > 0; C
1, C
2∈
R.
1.i – uma solu¸ c˜ ao. A EDO y
′′+ 2y
′+ y = e
−t+ 2e
test´a associada `a equa¸c˜ao caracter´ıstica 0 = r
2+ 2r + 1 = (r + 1)
2, cuja ´ unica raiz ´e − 1 com multiplicidade 2.
Logo, y
gh(t) = (C
1+ C
2t)e
−t, onde C
1, C
2∈
R. Uma solu¸c˜ao particular da EDO pode ser obtida pelo m´etodo dos coeficientes indeterminados aplicado ao formato y
p(t) = At
2e
−t+ Be
t, onde o fator t
2aparece devido `a multiplicidade 2 da raiz − 1.
De fato, P(D) = (D − ( − 1))
2, enquanto o anulador de e
−t+ 2e
t´e a composi¸c˜ao dos anuladores de e
−te 2e
t, ou seja, (D − ( − 1)) ◦ (D − 1). Calculemos A e B substituindo y
pna EDO:
Vers˜ ao sem T.D.E: y
p(t) = At
2e
−t+ Be
t∴y
′p(t) = ( − At
2+ 2At)e
−t+ Be
t∴y
p′′(t) = (At
2− 4At + 2A)e
−t+ Be
t∴e
−t+2e
t= [(At
2− 4At+2A)e
−t+Be
t]+2[( − At
2+2At)e
−t+Be
t]+[At
2e
−t+Be
t] = 2Ae
−t+ 4Be
t ∴1 = 2A
∴A = 1/2 e 2 = 4B
∴B = 1/2.
Vers˜ ao com T.D.E: e
−t+2e
t= (D+1)
2[At
2e
−t+Be
t] = Ae
−t((D − 1) + 1)
2[t
2]+
Be
t((D + 1) + 1)
2[1] = Ae
−tD
2[t
2] + Be
t(derivadas + 2
2)[1] = Ae
−t· 2 + Be
t· 4.
Como acima, obtemos A = 1/2 e B = 1/2.
Logo: y
gnh(t) =
C
1+ C
2t + t
22
e
−t+ 1
2 e
tonde C
1, C
2∈
R∴y
gnh′(t) =
C
2− C
1+ (1 − C
2)t − t
22
e
−t+ 1 2 e
t∴0 = y(0) = C
1+ 1/2
∴C
1= − 1/2
0 = y
′(0) = C
2− C
1+ 1/2 = C
2+ 1
∴C
2= − 1
∴y(t) =
t
22 − t − 1 2
e
−t+ 1
2 e
t ∴y(t) = 1 2
e
t+ (t
2− 2t − 1)e
−t.
1.i – outra solu¸ c˜ ao. Aplicando a transformada de Laplace a ambos os lados da
EDO: 1
s + 1 + 2 1
s − 1 = s
2Y (s) − sy(0) + y
′(0)
+ 2 [sY (s) − y(0)] + Y (s) = (s
2+ 2s + 1)Y (s) = (s + 1)
2Y (s)
∴Y (s) = 3s + 1
(s − 1)(s + 1)
3= A
s − 1 + B
s + 1 + C
(s + 1)
2+ E · 2
(s + 1)
3onde a ´ ultima fra¸c˜ao parcial j´a est´a (como as demais) adaptada para o uso da Laplace inversa: ela resulta em Ee
−tt
2. Mas 3s + 1 = A(s + 1)
3+ (s − 1)[B(s + 1)
2+ C(s + 1) + 2E]. Calculando am- bos os lados nas ra´ızes s = − 1 e s = 1 e, digamos, em s = 0 e s = − 2, obtemos, respectivamente: − 2 = − 4E
∴E = 1/2; 4 = 8A
∴A = 1/2;
1 = A − (B + C + 2E) = − (B + C) − 1/2
∴B + C = − 3/2 e − 5 =
− A − 3(B − C + 2E) = − 3(B − C) − 7/2
∴− 3/2 = − 3(B − C)
∴B − C = 1/2.
Disto, 2B = − 1
∴B = − 1/2, donde C = − B − 3/2 = − 1. Assim:
Y (s) = 1 2 · 1
s − 1 − 1 2 · 1
s + 1 − 1
(s + 1)
2+ 1 2 · 2
(s + 1)
3Aplicando a transformada de Laplace inversa, obtemos que y(t) = 1
2 e
t+ e
−t· L
−1− 1 2 · 1
s − 1 s
2+ 1
2 · 2 s
3
(s)
∴y(t) =
e
t+ (t
2− 2t − 1)e
−t/2.
1.j. E o Item 1.c manuscrito no arquivo “ee2-v1 0-gabarito-v1 0.pdf” de 2014.1. ´ 1.k–1.l. Manuscritos no arquivo “simulado 02-pt2-v1 0.pdf” de 2014.1.
1.m. E o Item 1.b manuscrito no arquivo “ee2-v1 0-gabarito-v1 0.pdf” de 2014.1. ´
2.a. Completando o quadrado do denominador, obtemos:
F (s) = s − 2
s
2− 4s + 5 = s − 2
(s − 2)
2− 4 + 5 = s − 2
(s − 2)
2+ 1 Da transla¸c˜ao em s, f (t) = e
2tL
−1
s s
2+ 1
(t)
∴f (t) = e
2tcos (t).
2.b: F (s) = e
−2s· 3
s
2− 2
2Da transla¸c˜ ao em t, f (t) = u
2(t) L
−13
2 · 2 s
2− 2
2
(t − 2)
= f(t) = 3
2 u
2(t) · senh(2(t − 2))
∴f (t) = 3
2 u
2(t) · senh(2t − 4).
Obs. f (t) =
0 , se t < 2;
3
2
senh(2t − 4) , se t ≥ 2.
2.c: F (s) = e
−3ss + 4
(s − 2)
3Da linearidade de L
−1e da transla¸c˜ao em t na pri- meira parcela e em s na segunda: f (t) = u
3(t) L
−11 s
(t − 3)+e
2tL
−12 · 2 ! s
(2+1)
∴
f (t) = u
3(t) + 2e
2tt
2=
2e
2tt
2, se t < 3;
2e
2tt
2+ 1 , se t ≥ 3.
3.a. Vide a resolu¸c˜ ao da Quest˜ ao 2 do arquivo “simulado 02-pt3-v1 0.pdf” de 2014.1 com o seguinte erratum: onde se lˆe
“Os termos com C e D podem ser combinados como um termo 2 s
2(s
2− 1) ”, leia-se
“Os termos com C e D podem ser combinados como um termo 2 (s
2− 1) ”.
3.b. Manuscrito no arquivo “simulado 02-pt2-v1 0.pdf” de 2014.1.
3.c. Aplicando a transformada de Laplace a ambos os lados da EDO:
12 · 3
s
2+ 3
2− 50 · s
s
2− 4
2= s
2Y (s) − sy(0) + y
′(0)
+ 9Y (s) = (s
2+ 9)Y (s) − (2s + 1)
∴Y (s) = 2s + 1
s
2+ 3
2+ 36
(s
2+ 3
2)
2− 50s
(s
2− 4
2)(s
2+ 3
2) A primeira das parcelas indica uma C.L. de cos (3t) e sen (3t). De fato, 2s + 1
s
2+ 3
2= 2 · s s
2+ 3
2+ 1
3 · 3
s
2+ 3
2transformada de Laplace de 2 cos (3t) + 1
3 sen (3t).
A segunda parcela ´e 36 (s
2+ 3
2)
2=
2 · 3 s
2+ 3
22
= 4
3
s
2+ 3
2 2, cuja trans- formada de Laplace inversa ´e, pelo teorema de convolu¸c˜ao, 4 sen (3t) ∗ sen (3t) = 4
Z t
0
sen (3v) · sen (3(t − v)) dv = − 2t cos (3t) + 2
3 sen (3t).
Finalmente, a terceira parcela deve ser expandida em fra¸c˜ oes parciais:
s
(s
2− 4
2)(s
2+ 3
2) = A
s − 4 + B
s + 4 + Cs + E · 3
s
2+ 3
2onde a ´ ultima j´a foi preparada para obtermos E sen (3t). Alternativamente, podemos expandi-la como:
s
(s
2− 4
2)(s
2+ 3
2) = As
e+ B
e· 4
s
2− 4
2+ Cs + E · 3
s
2+ 3
2, trocando o conjunto L.I. de fun¸c˜oes { e
4t, e
−4t} pelo conjunto { cosh (4t), senh (4t) } , uma vez que ambos s˜ao bases para o mesmo espa¸co bidimensional de fun¸c˜ oes. Calculando pela primeira vers˜ao:
− 50s = (s
2+9)[A(s+4)+B(s − 4)]+(Cs+3E)(s
2− 16). Calculando ambos os lados em s = − 4, s = 4 e, digamos, s = 0 e s = 1, obtemos: 200 = − 200B
∴B = − 1;
− 200 = 200A
∴A = − 1; / j´ a usando que A − B = 0, 0 = − 48E
∴E = 0; e j´a subs- tituindo os valores anteriores, − 50 = − 20 − 15C
∴C = 2. Logo, a terceira parcela
´e a transformada de Laplace de − e
−4t− e
4t+ 2 cos (3t) = − 2 cosh (4t) + 2 cos (3t).
Somando os trˆes termos e simplificando o resultado, obtemos que:
y(t) = sen (3t) + (4 − 2t) cos (3t) − e
−4t− e
4t= sen (3t) + (4 − 2t) cos (3t) − 2 cosh (4t).
3.d: s
2Y (s) − s y(0) − y
′(0)
+ Y (s) = 2 e
−(πs/2)s − 5 e
−(3πs/2), onde aplicamos as regras 9 (a = 2 e b = − 5), 14 (k = 2), 16 (c = π/2) e 8 (c = 3π/2).
Logo: Y (s) = 2 e
−(πs/2)s(s
2+ 1) − 5 e
−(3πs/2)s
2+ 1. Denotemos por g(t) uma fun¸c˜ao tal que G(s) = 1
s(s
2+ 1) = 1 + s
2− s
2s(s
2+ 1) = 1 + s
2s(s
2+ 1) − s
2s(s
2+ 1) = 1 s − s
s
2+ 1 , expans˜ao em fra¸c˜ oes parciais que tamb´em podemos obter resolvendo um sistema de equa-
¸c˜ oes lineares para os coeficientes do formato gen´erico da expans˜ao para este caso, a saber, A
s + Bs + C
s
2+ 1 . Das regras 9 (a = 1 e b = − 1), 1 (a=0) e 2 (ω = 1), temos que g(t) = 1 − cos (t). Das regras 3 (ω = 1) e 17 (c = π/2 e c = 3π/2, respectivamente), obtemos que:
y(t) = 2 u
π/2(t) ·
1 − cos t − π
2
− 5 u
3π/2(t) · sen
t − 3π 2
∴
y(t) = 2 u
π/2(t) · (1 − sen (t)) − 5 u
3π/2(t) · cos (t).
Resolu¸ c˜ ao alternativa por convolu¸ c˜ ao: Denotemos por h(t) uma fun¸c˜ao tal que H(s) = e
−(πs/2)s(s
2+ 1) = e
−(πs/2)s · 1
s
2+ 1 Pelo teorema da convolu¸c˜ao (Re- gra 19) e as regras 17 (c = π/2), 1 (a=0) e 3 (ω = 1), conclu´ımos que h(t) =
Z t
Para 0 ≤ t ≤ π/2: u
π/2(v) = 0 para todo v em [0, t), donde h(t) = 0;
Para t > π/2: h(t) =
Z t0
sen (t − v) u
π/2(v) dv =
Z π/20
sen (t − v)
✘✘✘✘u
π/2(v) dv +
Z tπ/2
sen (t − v) u
π/2(v) dv =
Z tπ/2
sen (t − v) dv =
Z t−tt−π
2
− sen (w) dw =
Z t−π2
0
sen (w) dw = − cos (w)
t−π
2
w=0
= cos (0) − cos (t − π
2 ) = 1 − sen (t).
Combinando os resultados, temos que h(t) = u
π/2(t) · (1 − sen (t)).
3.e. [Nagle et al.] Se¸c˜ ao 7.5, Exerc´ıcio 36, que ´e o Item 2.b no arquivo “simulado 3- ps1-v1 0.pdf” de 2012.2.
3.f. [Nagle et al.] Se¸c˜ ao 7.5, Exerc´ıcio 38, que ´e o Item 2.c no arquivo “simulado 3- ps1-v1 0.pdf” de 2012.2.
3.g. Semelhante ao 3.d.
3.h. Item 1.a no arquivo “ee3-gabarito-v1 0.pdf” de 2012.2.
3.i: Pelo teorema da convolu¸c˜ ao (Regra 19) e as regras 2 (ω = 1) e 1 (a = − 1), conclu´ımos que:
Y (s) + 2 s
s
2+ 1 Y (s) = 1
s − ( − 1)
∴s
2+ 1 + 2s
s
2+ 1 Y (s) = 1 s + 1
∴Y (s) = s
2+ 1
(s + 1)
3= A
s + 1 + B
(s + 1)
2+ C (s + 1)
3 ∴s
2+ 1 = A(s + 1)
2+ B(s + 1) + C = As
2+ (2A + B )s + (A + B + C)
∴A = 1, B = − 2, C = 2
∴Y (s) = 1
s + 1 − 2 1
(s + 1)
2+ 2 (s + 1)
3 ∴Pela Regra 11 (a = − 1), y(t) = e
−tL
−1
1
s
(0+1)− 2 1
s
(1+1)+ 2 s
(2+1)
(t).
Pelas regras 9 (escalares 1 − 2 e 1) e 6 (n = 0, n = 1 e 2 respectivamente):
y(t) = e
−t(1 − 2t + t
2)
∴y(t) = e
−t(t − 1)
2.
3.j: [Nagle et al.] Se¸c˜ ao 7.7, Exerc´ıcio 22, que ´e o Item 2.g no arquivo “simulado 3- ps1-v1 0.pdf” de 2012.2.
3.k: [Nagle et al.] Se¸c˜ ao 7.7, Exerc´ıcio 21, que ´e o Item 1.b no arquivo “ee3- gabarito-v1 0.pdf” de 2012.2.
3.l. Item 1.e no arquivo “ee2-v1 0-gabarito-v1 0.pdf” de 2014.1.
3.m. Item 1.a no arquivo “ee3-v1 0-gabarito-v1 0.pdf” de 2014.1.
4. Para aplicarmos transformadas de Laplace, precisamos preparar o lado (mem- bro) direito da EDO. Por um lado, temos a identidade trigonom´etrica abaixo:
2 sen (A) cos (B) = sen (A + B ) + sen (A − B)
∴2 sen (4t) cos (3t) = sen (7t) + sen (t) . Por outro lado: 2 senh (A) cosh (B) = e
A− e
−Ae
B+ e
−B/2 =
e
A+B− e
−(A+B)+ e
A−B− e
−(A−B)/2 = senh (A + B) + senh (A − B)
∴2 senh (4t) cosh (3t) = senh (7t) + senh (t) .
Portanto, o PVI dado ´e:
y
′′(t) + 9 y(t) = sen (7t) + sen (t) + senh (7t) + senh (t) ; y(0) = 1, y
′(0) = 2 Aplicando a transformada de Laplace a ambos os lados, obtemos, por linearidade:
s
2Y (s) − 1s − 2
+ 9Y (s) = 7
s
2+ 49 + 1
s
2+ 1 + 7
s
2− 49 + 1 s
2− 1
∴Y (s) = 1
s
2+ 9
s + 2 + 7
s
2+ 49 + 1
s
2+ 1 + 7
s
2− 49 + 1 s
2− 1
5.a. (Exerc´ıcio 22 da Se¸c. 7.6 de [Nagle/Saff/Snider]) (1 − e
−1s)F(s) =
Z 1
0
e
−stf(t)dt =
Z 10
e
−ste
tdt =
Z 10
e
(1−s)tdt = 1
1 − s e
(1−s)t1 t=0
= e
(1−s)− 1
1 − s
∴F (s) = e
(1−s)− 1 (1 − s)(1 − e
−s)
5.b. (1 − e
−4s)G(s) =
Z 40
e
−stg(t)dt =
Z 10
2 e
−stdt +
Z 31
( − 1)e
−stdt +
Z 43
2 e
−stdt
= 1
− s
h
2 e
−st 1t=0
− e
−st 3t=1
+ 2 e
−st 4t=3
i
= − 1 s
2 e
−s− 2 − e
−3s+ e
−s+ 2 e
−4s− 2 e
−3s= 1 s
2 − 3 e
−s+ 3 e
−3s− 2 e
−4s∴